Мальханов - Общая Физика
.pdfqСГСМ = qСГСЭ/c F = qЭ1qЭ2/r2 = c2qM1qM2/r2.
Таким образом, закон Кулона в СГСМ системе единиц запишется в виде
F = c2 q1q2/r2.
МКСА (МКС + А – Ампер)
Основной электромагнитной единицей в МКСА является сила тока в 1А (А – ампер).
Определение 1 ампер – сила не изменяющегося тока, который течет в двух прямоли-
нейных параллельных проводниках бесконечной длины и ничтожно малого сечения на расстоянии 1 м один от другого в вакууме и вызывает между этими проводниками силу взаимодействия равную 2 10-7 Н на каждый метр длины.
1 м
1 м
1 А |
F = 2 10-7 Н |
1 м
Можно показать (из законов Ампера и Био-Савара-Лапласа) для прямых проводов, что
F = k i1i2 l2/r2.
То есть согласно определению
2 10-7 Н = k 1A2 1м2/ 1м2.
k выбирают (полагают) равным: k = µ0/2π µ0 = 4π 10-7 Н/A2. Из закона Ампера, уже имея 1A , получим
210
B = F/ i l Н/Aм, По определению Н/A м = Тл (Тесла), тогда Ф = BS Тл м2. По определению Тл м2 = Вб (Вебер), тогда Ф = L i L = Ф/i Вб/А. По определению Вб/А = Гн (Генри), тогда размерность µ0 преобразуется следующим об-
разом [µ0] = Н м/А2м = Тл м2/А м = Вб/А м = Гн/м. µ0 называют магнитной постоянной.
µ0 = 4π 10-7 Гн/м.
Зная [i] = 1A, получим единицу заряда q = i t A c . По определению, А с = Кл (Кулон).
Обратимся к закону Кулона
F = k q1q2/r2.
Если взять q1 = q2 = 1 Кл, то k оказывается не безразмерным и не равным 1, его выбирают (полагают) равным
к = 1/4πε0 F = 1/4πε0 (q2/r2).
О размерности ε0:
[ε0] = [q2/Fr2] = Кл2/Н м2 = Кл2/Дж м = Кл/В м = Ф/м.
О численном значении ε0:
Из опыта косвенно следует, что два точечных электрических заряда по одному Кулону каждый, расположенные на расстоянии 1м друг от друга в вакууме взаимодействуют между собой с силой равной 9 109 Н. Тогда
9 109 = 1 Кл2/4πε0 1 м2 ε0 = 1/4π9109 = 8,85 10-12 Ф/м.
ε0 называют электрической постоянной. Она также как и µ0 появилась в МКСА системе единиц. Далее делаем следующее утверждение.
Система МКСА совпадает с СИ (SI) – международной системой единиц из-
мерения! SI – System International of Units.
Расчет размерности и численного значения выражения (ε0µ0)-1/2 дает:
[(ε0µ0)-1/2] = м/с, (ε0µ0)-1/2 = 3 108 м/с. Заметим, что с = 3 108 м/с – скорость света в вакууме. Она же называется электродинамической (или электромагнитной)
постоянной.
211
§ 3. О получении электрических зарядов. Гальванические элементы
3.1 Элемент Вольты (1800г.)
Элемент Вольты представляет собой сосуд, наполненный водным раствором серной кислоты с погруженными в нее медными и цинковыми электродами
|
|
|
Cu |
|
|
Zn |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Менее |
|
|
|
|
|
|
|
|
Более |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||||
отрицательный |
|
|
H2SO4 |
|
|
|
|
отрицательный |
||||
|
|
|
|
|
|
водный |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
раствор |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Кислота в водном растворе диссоциирует
H2SO4 → 2H+ + SO4- -.
Металлы взаимодействуют с анионом SO4- -, причем выходят в раствор и образуют соли
Zn SO4 и Cu SO4.
Zn (!) эффективнее уходит со своего электрода, чем медь, и заряжает цинковый электрод более отрицательно, чем медь - медный. В этом случае медный электрод можно считать эффективно положительно заряженным по сравнению с медным.
3.2 Элемент Даниэля-Якоби
Элемент Даниэля - Якоби отличается от элемента Вольты тем, что электроды у него погружаются не в кислоту, а в растворы солей CuSO4 - (Cu), ZnSO4 – (Zn).
212
Cu + |
Zn - |
|
Пористая |
CuSO4 |
перегородка |
ZnSO4 |
Пористая перегородка предохраняет растворы от быстрого перемешивания. Растворы при этом выбираются так называемой нормальной концентрации - 1 моль/литр. При таком выборе образующийся в системе потенциал электрода будет зависеть только от типа металла (Cu, Zn, …). Этот потенциал характеризует способность металла посылать ионы в раствор и называется нормальным абсолютным потенциалом.
Как происходит образование зарядов на электродах в элементе ДаниэляЯкоби?
Zn: катионы цинка, как и у Вольты, уходя с электрода, заряжают его отрицательно.
Cu: здесь, наоборот, катионы меди идут из раствора и оседают на электроде, заряжая его положительно.
Такой эффект достигается при нормальной концентрации растворов, так как при этом равновесие сдвигается в данную сторону. Тогда, в идеале будет
φZn = - 0,76 В
φCu = + 0,34 В
____________
∆φ = 1,10 В.
§4 Электризация как разделение зарядов
Влюбом гальваническом элементе имеется два электрода, один положительный, другой отрицательный. Опыт показывает, что возникновение заряда
213
какого-то знака на объекте ВСЕГДА сопровождается появлением заряда противоположного знака, равного ему количественно (по модулю) в другом месте. Определение.
Всякий процесс электрического заряжения тел есть процесс разделения зарядов.
Пример.
Рассчитаем заряд «свободных» электронов в одном кубическом сантиметре серебра – Ag47102. Серебро одновалентно.
Число атомов серебра в 1 см3
n = 5,86 1022. Q = 5,86 1022 1,6 10-19 = 9,4 103 Кл.
Чтобы узнать заряд всех электронов, содержащихся в 1 см3 серебра нужно умножить полученное число на полное число электронов в его атоме.
Qполн. = 9,4 103 47 = 4,4 105 Кл.
Кроме электронов известны положительно заряженные элементарные частицы
– протоны, которые могут существовать самостоятельно (не распадаясь неоп- ределенно-долгое время) вне атома. Величина заряда протонов равна численно величине заряда электронов, а масса в 1836 раз больше массы электрона (напомним, что говорить о зарядах безотносительно материальных тел не имеет смысла), существуют и другие элементарные частицы имеющие электрический заряд. Следовательно, положительные заряды также как и отрицательные можно прибавлять и отнимать от вещественных объектов.
§ 5 Опыты с электронами
5.1.Об определении элементарного заряда в опыте Милликена (1997-1913гг)
Вэлектрический конденсатор (между его пластин) впрыскиваются частички масла. Частички масла освещаются ультрафиолетовым светом (или рентгеном) и таким образом заряжаются положительно (с них уходят отрицательно заряженные электроны). К конденсатору прикладывается электрическое напряжение величиной в несколько тысяч вольт, и он помещается в вакуум, чтобы не учитывать действующую на частицы архимедову силу.
214
+
∆φ, d
V =0 |
V = cst |
_
В данном опыте уравновешивается сила веса и электрическая сила, действующая на заряженные масляные капельки. Из этого равенства находится величина заряда.
F = qE = ∆φq/d mg = ∆φq/d.
Затем ту же замеченную капельку перезаряжают облучением и опять уравновешивают, меняя величину поля ∆φ. Эта процедура повторяется много-много раз. Получается набор зарядов
q1, q2, q3,…q i, …q j, …
Если предполагать, что существует минимальный далее неделимый заряд, то есть q i = e n i, то для набора опытов можно составить произведения
en1, en2, en3, …, en i, …, en j, … .
Здесь n - число элементарных зарядов, составляющих заряд частички. Далее составляются всевозможные пары разностей q i – q j . Среди этих разностей отыскивается, получающаяся многократно минимальная доля, которая оказалась в опыте Милликена примерно одинаковой с некоторым разбросом. Из разностей находится среднее значение, которое и принимается за элементарный заряд – заряд электрона. Милликен получил величину
E = 4,774 10-10 СГСЭ ед. заряда.
Современное значение (по книге: Дуков В.М. «Электрон», 1946 г)
215
e = 4.803 10-10 СГСЭ ед. заряда.
Другое современное значение, которое приводится в задачниках по физике в системе единиц «SI»
e = 1, 60217733(49) 10-19 Кл.
5.2 Обнаружение движения электронов по инерции в опыте Толмэна и Стюарта
(1916г.)
Катушка с проводом приводится во вращение, а затем резко тормозится. L = 500 м, v = 300 м/с, L - длина проволоки, v – линейная скорость вращения.
Опыты показали, что при торможении катушки в цепи ее проволоки возникает кратковременный ток. В этих опытах определялся так называемый удельный заряд электрона – отношение заряда электрона к его массе, e/m. Величина удельного заряда совпала с результатами, полученными в других опытах.
216
5.3 Приведение диска в движение с использованием электронного тока
v
Ртуть |
Ртуть ( 80Hg200 ) B |
Сила F направлена на нас
Если приложить перпендикулярно плоскости металлического диска магнитное поле и пропустить электрический ток, так как показано на рисунке (между центром диска и его краями), то диск начинает вращаться. Причиной тому служит сила Лоренца, заворачивающая электроны по правилу векторного произведения.
F = q (v B)
Свободные электроны при своем движении увлекают за собой и металлический диск, рассеиваясь на оболочках и ядрах атомов, составляющих решетку металла, из которого изготовлен диск.
§ 6 Напряженность электрического поля
При исследовании взаимодействия электрических зарядов, привлекает к себе внимание, прежде всего тот факт, что взаимная сила в законе Кулона действует между заряженными телами на расстоянии. Как это можно объяснить? Остается допустить наличие некоей материальной субстанции между заряженными телами, с помощью которой передается электрическое взаимодействие.
Будем полагать, что вокруг зарядов существуют поля, называемые электрическими и перейдем к оценкам (и расчетам) их количественных характеристик.
Пробным зарядом будем называть заряженное тело с размерами много меньшими расстояний, на которых изучается действие зарядов. Другими взаимодействиями пренебрегаем.
217
+ Q
q1 - F1 , q2 - F2 , …
Если в данную точку в окрестности исследуемых зарядов помещать пробные заряды разной величины, то оказывается, что
F1/q1 = F2/q2 = … = cst = E.
Здесь E служит силовой характеристикой электрического поля в каждой его точке и называется напряженностью электрического поля.
[E] = Нм/Кл м = Дж/Кл м = Кл В/Кл м = В/м.
Рассмотрим частный случай: напряженность поля точечного заряда
F = q1q2e/4πε0r2.
Пусть q1 пробный заряд, тогда
E = F/q1 = q2/4πε0r2.
Опустим значок 2 , обозначив, таким образом, произвольный характер выбираемой точки и зададим направление силы, имеем
E = qe/4πε0r2 = qr/4πε0r3.
Запишем принцип суперпозиции
E = Σ Ei.
Суммарная напряженность электрического поля в данной точке равна сумме напряженностей, создаваемых разными заряженными телами в данной точке.
218
§ 7 Постановка задачи о расчете электрических полей
Основной задачей электростатики является расчет электрического поля, то есть нахождение величины и направления электрического поля во всех точках пространства вокруг заряженных тел.
Q
Тело несет заряд Q . Заряд распределен по телу произвольно (в общем случае неточечным способом).
Линейно протяженное тело
Пусть τ - линейная плотность заряда. В общем случае τ = τ (r, t), но в данном нашем случае зависит только от координат (то есть, радиус-вектора) и не зависит от времени.
z
L |
dl, dq |
y
x
τ = dq/dl dq = τ dl [τ] = Кл/м
q = ∫ τ(r) dl(r), τ = cst q = τ ∫ dl = τL τ = q/L L L
Тело, протяженное по плоскости Пусть σ - поверхностная плотность заряда
219