- •Введение
- •Цель преподавания дисциплины
- •Задачи изучения дисциплины
- •Межпредметные связи
- •Содержание дисциплины
- •1. Курсовая работа
- •1.1. Содержание курсовой работы
- •1.2. Выбор темы
- •1.3. Подбор литературы
- •1.4. Оформление работы
- •1.5. Защита работы
- •2. Расчетно-графическая работа
- •2.1. Электрические свойства твердых тел
- •2.1.1. Основные справочные формулы
- •2.1.2. Примеры решения задач
- •2.1.3. Задание 1
- •2.2. Свойства p-n перехода
- •2.2.1. Основные справочные формулы
- •2.2.2. Примеры решения задач
- •2.2.3. Задание 2
- •Заключение
- •Список литературы
- •Приложения
- •Фундаментальные физические постоянные
- •Свойства полупроводников
- •Некоторые единицы системы СИ
- •Внесистемные единицы, допускаемые к применению
- •Плотность некоторых твердых тел
- •Образец оформления титульного листа курсовой работы
- •Примерный перечень тем курсовых работ
- •Оглавление
2. РАСЧЕТНО-ГРАФИЧЕСКАЯ РАБОТА
По данной дисциплине студенты выполняют РГР, которая содержит девять задач. Номера задач студент выбирает по последней цифре номера зачетной книжки. Если задача содержит таблицу данных, в выборе используют две последние цифры.
При выполнении РГР необходимо учитывать следующие требования:
1)условия задач следует записывать полностью;
2)при решении задач следует приводить расчетные формулы, давать необходимые пояснения, расшифровывать условные обозначения величин, входящих в формулу, указывать единицы и их измерения (в системе СИ);
3)схемы, графики, рисунки необходимо выполнить аккуратно, соблюдая правила оформления ЕСКД;
4)в конце каждой контрольной работы следует привести перечень литературы, которую использовал студент при выпол-
нении работы.
Более подробно требования и пожелания к оформлению расчетнографической работы см. в [1].
2.1. Электрические свойства твердых тел
2.1.1.Основные справочные формулы
●Закон Ома в дифференциальной форме имеет вид:
j=ζE, |
(1) |
где j – плотность тока;
Е – напряженность электрического поля; ζ – удельная электропроводность материала.
10
В свою очередь можно записать:
|
1 |
en , |
(2) |
|
|
||||
|
|
|
где ρ – удельное сопротивление материала; n – концентрация носителей заряда;
μ– подвижность носителей заряда.
●Вероятность состояния электронов подчиняется функции ФермиДирака:
f (Е) |
|
1 |
|
|
, |
|
|
|
|
||
|
Е ЕF |
|
|||
|
1 |
||||
|
exp |
|
|
||
|
|
||||
|
|
kT |
(3) |
||
|
|
|
|
● Распределение Ферми по энергиям для свободных электронов в металле:
при Т > 0
|
1 |
|
2m |
32 |
|
|
|
|
Е 12 dЕ |
|
; |
(4) |
||||||||
dn(Е) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Е ЕF |
|
|
|
|||||||
|
2 2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
exp |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
|
|
|
|
||
при Т = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2m |
3 |
2 |
1 |
2 dЕ , |
|
|
|
(5) |
|||||||||
dn(Е) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Е |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
2 2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где +(E) – концентрация электронов, энергия которых заключена в интервале E, E+dE;
EF – уровень Ферми.
● Для концентрации электронов в зоне проводимости можно получить выражение:
11
|
|
8 |
|
2 m 32 |
|
|
|
|
2 |
|
|
||||||
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
ЕF |
(0) |
1 |
|
|
|
|
... , |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|||||||||
|
h |
8(ЕF |
/ кТ ) |
||||||||||||||
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где EF(0) – уровень Ферми при Т = 0.
Из последнего выражения можно получить:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кТ |
|
, |
|||
Е |
F |
Е |
F |
(0) 1 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
12 |
|
ЕF (0) |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
где ЕF |
(0) |
|
3п 2 3 |
|
h 2 |
, |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
8 |
|
|
2m |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(6)
(7)
(8)
EF – максимальный заполненный энергетический уровень в металле при Т =0.
Средняя тепловая энергия электронов в металле:
Еср.т. |
2 |
|
кТ 2 |
. |
(9) |
|
|
|
|||||
|
4 |
|
ЕF |
|
||
Температура вырождения имеет вид: |
|
|||||
Т кр |
2 2 |
n 2 3 . |
(10) |
|||
кm |
||||||
|
|
|
|
|
В собственном полупроводнике концентрации электронов в зоне проводимости и дырок в валентной зоне равны:
|
n N c exp ЕF Ес / кТ , |
(11) |
|||||
|
|
|
2 m kT |
|
32 |
|
|
где |
N |
c |
2 |
|
|
– эффективная плотность |
состояний в зоне |
|
|||||||
|
|
h2 |
|
|
|
||
проводимости; |
|
|
|
||||
|
Ес – дно зоны проводимости; |
|
|||||
|
p Nv exp Еv ЕF |
/ кТ , |
(12) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
12
|
|
|
|
2 mkT |
32 |
||
где |
N |
v |
2 |
|
|
– эффективная плотность состояний в валент- |
|
h2 |
|||||||
|
|
|
|
|
ной зоне; Еν – потолок валентной зоны.
С учетом электронейтральности для концентрации носителей в собственном полупроводнике можно получить следующее выражение:
n p ni |
|
|
|
|
|
Eg |
|
(13) |
|||||
|
|
|
|
||||||||||
|
|
Nc Nv |
exp |
|
|
, |
|||||||
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2кТ |
|
|
|
где Е |
g |
Е |
c |
E |
v |
– ширина запрещенной зоны. |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
● Уровень Ферми в собственном полупроводнике имеет следующее значение:
|
E E |
3 |
|
m*p |
. . |
(14) |
|
Е |
с v |
|
|
kT ln |
|
||
|
|
* |
|||||
F |
2 |
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
||
|
|
|
|
|
n |
|
|
В примесных полупроводниках концентрация носителей заряда в разных температурных диапазонах описывается различными формулами. Для рабочего температурного диапазона они имеют вид:
пп |
|
exp Eд /(2kT ) , |
(15) |
Nд Nс / 2 |
pp Na Nv / 2 exp Ea /(2kT ) ,
где Nд, Na – концентрации донорной и акцепторной примеси;
Еg , Еa – энергия ионизации донорной или акцепторной при-
меси.
E |
|
|
Eс Eg |
|
кТ |
ln |
N |
a |
; |
|
|
|
|
|
|
||||||
фп |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
2 |
|
2 |
|
N v |
|
|||
|
|
|
|
|
(16) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
13 |
E |
|
|
Eа Ev |
|
кТ |
ln |
N c |
. |
|
фр |
|
|
|
|
|||||
|
2 |
|
2 N д |
|
|||||
|
|
|
(17) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Существует связь между концентрацией основных и неосновных носителей:
n p n 2 . |
|
|
(18) |
|||||
n |
p |
|
i |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||||
● Постоянная Холла Rн |
в некоторых случаях может быть найдена |
|||||||
по формуле: |
|
|
|
|
||||
Rн |
|
1 |
|
U |
н d |
, |
(19) |
|
еп |
IB |
|||||||
|
|
|
|
|
где I – ток через образец; d – толщина образца;
п – концентрация носителей заряда;
В– индукция магнитного поля.
●Уравнение непрерывности описывает скорость изменения концентрации носителей в полупроводнике. Для одномерного случая можно записать:
n |
D |
2n |
E |
|
n |
g |
n |
, |
|
t |
|
n x |
|
|
|||||
n x2 |
x |
|
|
n |
(20) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
где Dn – коэффициент диффузии; g – скорость генерации;
n – избыточная концентрация электронов; ηn – время жизни электронов.
Аналогичное выражение можно записать для дырок. Выражение (20) описывает общий случай, когда действуют диффузионный и дрейфовый токи, процессы генерации и рекомбинации. При уменьшении числа факторов уравнение упрощается.
14