- •Волны в атмосфере
- •Типы атмосферных волн в зависимости от
- •По природе образования- звуковые, ударные, гравитационные (поверхностные и внутренние)
- •Напоминалка из физики:
- •Для нас волны – это частные решения уравнений динамики атмосферы
- •Линеаризация – основной прием получения волновых уравнений
- •Методика анализа волновых явлений
- •Звуковая волна - упругая продольная волна, представляющая
- •Звуковые волны – продольные.
- •Порядок решения волнового уравнения (на примере звуковых волн):
- •Внимание! Дисперсионное соотношение имеет такой
- •Звуковые волны делятся:
- •(Внешние) гравитационные волны–Это
- •Решение для внешних гравитационных волн
- •Механизм: эти волны получаются потому, что возмущение поверхности двигается много быстрее, чем частицы
- •Внутренние гравитационные волны (волны плавучести) –тоже вертикально поперечные
- •Внутренние (гравитационные) волны–Это
- •Переход к возмущениям функций и преобразование Буссинеска
- •Справка:
- •Иллюстрации концепции описания волн плавучести
- •Линеаризация и вывод уравнения волн плавучести
- •Дисперсионное соотношение для волн плавучести
- •Анализ свойств волн плавучести
- •Горизонтально поперечные волны в атмосфере
- •Уравнения баротропной атмосферы («мелкой воды»)
- •Инерционные волны
- •Решение:
- •Траектории частицы при инерционном колебании на разных широтах
- •Инерционные колебания атмосферы – это
- •Инерционно-гравитационные волны: линеаризация
- •Две группы инерционно- гравитационных волн
- •Роль быстрых гравитационно-инерционных волн в атмосфере – адаптация
- •Постановка
- •Как выглядит процесс адаптации?
- •Вывод:
- •Планетарные волны и связанные ними атмосферные процессы
- •Зачем нужно знать?
- •Смена зонального и меридианального типов циркуляции
- •Зональная циркуляция – это эффект осреднения горизонтальной, переносящей тепло и момент
- •Возникновение вихрей из волн
- •Волны Россби, 1939
- •На ежедневных картах барической топографии видно непрерывное сложное движение атмосферы в виде крупномасштабных
- •Напоминалка: Динамика атмосферы в квазигеострофическом приближении
- •Первый случай: волны Россби по долготе на бездивергентном (среднем) уровне
- •Техника получения волновых решений
- •Фазовая скорость волны Россби
- •Групповая скорость волн
- •Групповая скорость волн Россби
- •Дисперсия
- •Итак, для атмосферы характерны собственные колебания большой длины и низкой частоты, обладающие дисперсией
- •Про волны нужно знать хорошо! А не то…
Внимание! Дисперсионное соотношение имеет такой
смысл:
Если оно выполняется, то выбранное выражение для решения, действительно является частным решением анализируемого волнового уравнения
То есть:
выбранное выражение
будет частныс решением уравнения
если параметр С будет таким c |
|
|
|
u |
p'( x,t ) Aei ( x ct )
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
u |
|
|
|
|
|
u |
|
p' |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
x |
|
|||||||
|
|
t |
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
u |
RT , |
где |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p 2 p'
x2
g g R
Получение дисперсионного соотношения – главная задача при нахождении волновых решений, т.к. оно показывает при каких соотношениях между параметрами задачи возможны волны!
Звуковые волны делятся:
слышимый звук - от - 20 Гц (17 м ) - до 20 000 Гц (17 мм);
инфразвук ниже 20 Гц;
ультразвук выше 20 000 Гц.
Скорость звука зависит от упругих свойств среды и от температуры, например:
в воздухе V = 331 м/с ( при t=0оС) и V= 3317 м/с (при t=10 С);
в воде V = 1400 м/с: в стали V=5000 м/с.
Звук, издаваемый гармонически колеблющимся телом, называется музыкальным тоном.
Не путай высоту, т. е. тон звука, с силой его. Высота звука зависит не от амплитуды, а от частоты колебаний. Толстая и длинная струна, например, создает низкий тон звука, т. е. колеблется медленнее, чем тонкая и короткая струна, создающая
высокий тон звука.
(Внешние) гравитационные волны–Это
вертикально поперечные волны.
|
p |
|
|
p |
|
g |
|
|
|
|
|
|
1 0 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
z |
x |
|
x |
|
x |
||
|
|
z |
|
||||
|
|
|
|
|
p g 1 2 hx x
Чтобы исключить из рассмотрения горизонтально поперечные волны, нужно ограничить движение частиц так, чтобы оно происходило в плоскостях, параллельных плоскости
(х, z),
Для исключения волн сжатия, (звуковых), будем считать атмосферу несжимаемой жидкостью.
Пусть атмосфера состоит из двух однородных слоев с плотностями ρ1
и ρ2, разделенных поверхностью разрыва плотности.
Решение для внешних гравитационных волн
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
|
|
u |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
уравнение движения: |
|
|
|
u |
|
g |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
t |
x |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h |
u |
|
w |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
уравнение неразрывности: |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
h |
|
|
wz h( t,x ) 0 |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
z |
dz |
|
|
|
|
x |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
dh h u dh 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
w |
|
|
|
|
|
|
|
h u h h u 0 |
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
z h( t,x ) |
dt |
|
x |
dt |
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
x |
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
линеаризация: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
u |
|
|
|
s t,x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
u |
|
u', |
h H h' |
|
|
0 |
|
|
u' |
|
|
|
|
|
|
, |
|
h' |
|
H |
|||||||||||||||||||||||||
u |
|
|
u |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
s |
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
u' |
|
|
|
u' |
|
|
|
2 |
|
|
h' |
|
|
|
|
h' |
|
|
|
h' |
|
|
|
|
|
u' |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
u |
|
g |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
0и |
|
|
|
|
|
|
u |
|
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
|
0 |
||||||||||||
|
t |
x |
|
x |
|
|
|
t |
|
x |
|
x |
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
приведение к волновому: t
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
h' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
u |
|
|
u |
|
gH |
1 |
|
2 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
h' |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|||||||||||
|
|
|
x |
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
x |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
выбор вида решения и получение дисперсионного соотношения
h'( x,t ) Aei ( x ct ),при c |
u |
|
gH |
1 |
2 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
1 |
Механизм: эти волны получаются потому, что возмущение поверхности двигается много быстрее, чем частицы жидкости
Большая глубина, жидкости лежит слева от линии А,
Масса, находящаяся над некоторой точкой, расположенной левее А, будет больше, чем лежащая правее А.
Согласно закону гидростатики, горизонтальный градиент давления по всей линии А будет направлен вправо, и будет ускорять жидкость в этом направлении.
Тогда в течение следующего очень короткого промежутка времени жидкость по всей линии А будет двигаться. направо, тогда как жидкость по всей линии В будет все еще неподвижна.
Т.е. общий перенос жидкости через А будет происходить быстрее, чем через В. и
поверхность раздела между А и В должна приподняться
Внутренние гравитационные волны (волны плавучести) –тоже вертикально поперечные
Вертикально-поперечные волны, образующиеся в устойчиво стратифицированной атмосфере за счет возникновения выталкивающей силы Архимеда
Проявляются в виде гряд волнообразных облаков
Часто возникают при обтекании ветром горных хребтов
Теория этих волн обобщает известные из синоптики «метод
частицы» и «метод слоя»
Внутренние (гравитационные) волны–Это
вертикально поперечные волны, в негидростатической атмосфере
Исходные уравнения:
u |
u |
u |
w |
u |
|
1 p |
0 |
- продольное движение |
||
|
|
|
|
|
||||||
t |
x |
z |
x |
|||||||
|
|
|
|
|
w |
u w |
w |
w |
|
|
1 |
p g 0 - вертикальное движение |
||||||||
t |
z |
|
|
|
|||||||||||
|
|
x |
|
|
|
|
|
z |
(негидростатично!) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u |
w 0 - уравнение неразрывности |
||||||||||||||
x |
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
u |
|
w |
|
0 - уравнение притока тепла |
||||||||||
t |
|
|
x |
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
(адиабатическое приближение) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
P |
k |
|
p |
|
|
|
|
P |
k |
|
|||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
- потенциальная температура |
||||
|
p |
|
R |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
p |
|
(определение через T или ρ) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Переход к возмущениям функций и преобразование Буссинеска
u |
|
u ', |
w w', |
p |
|
(z) p', |
0 ', |
|
|
' |
u |
p |
|
1 p g 0 - основное состояние гидростатично
0 z
' |
|
1 |
|
|
|
p' |
|
' |
- доказывается из определения |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
0RT |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
p |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
p' |
|
|
|
|
|
|
' |
|
1 |
|
1 |
|
|
||||||||||
|
|
|
p g |
|
|
|
|
p |
g 1 |
|
|
p' |
g |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
z |
|
|
|
|
' |
|
|
z |
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
1 p' |
|
' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
g |
|
|
1 |
|
p' |
g |
' |
|
|
- приближение Буссинеска |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
0 z |
|
|
0 z |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Приближение Буссинеска позволяет в явном виде ввести в рассмотрение силу Архимеда и существенно упрощает решение
Справка:
Сила Архимеда (плавучести) возникает из-за разности
давлений!
2w |
S |
|
1 |
g |
w |
h |
|
S в воде |
|||
P |
|
|
|
P |
|
|
|||||
2a |
S |
|
1 |
g |
a |
h |
|
S в кубике |
|||
P |
|
P |
|
|
|||||||
|
Fa F g hS |
|
w a |
Иллюстрации концепции описания волн плавучести
Волны плавучести – это пример плоских (двумерных) волн. Но в атмосфере они трехмерны!
Именно неустойчивость (взрывной рост амплитуд) волн плавучести приводит к началу отрывов и конвективных подъемов термиков!