answers (1)

В1

Плавлением называется процесс перехода вещества

A

из жидкого состояния в газообразное,

A

из твердого состояния в газообразное,

A+

из твердого состояния в жидкое,

A

из газообразного в жидкое

В1

Конденсацией называется процесс перехода вещества

A

из жидкого состояния в газообразное,

A

из твердого состояния в газообразное,

A

из твердого состояния в жидкое,

A+

из газообразного в жидкое

В1

Диффузией называется

A+

явление проникновения двух или нескольких соприкасающихся веществ одного в

другое

В1

Диффузионным потоком называется

A+

процесс перемещения молекул из тех частей вещества, где их концентрация

больше, в те части, где их концентрация меньше,

В1

Конвекцией называется

A+

процесс передачи тепла из одних частей вещества в другие, происходящий

вследствие перемещения одних частей вещества относительно других,

В1

Теплопроводностью называется

A+

процесс передачи тепла из одних частей вещества в другие, происходящий без

перемещения одних частей вещества относительно других,

В1

Число Авогадро равно

A+

6,02 ×1023

моль−1 ,

A

2,69×1025

м−3 ,

A

8,31 Дж /(К × моль) ,

A

1,38×10−23 Дж / К

В1

Число Лошмидта равно

A

6,02 ×1023 моль−1 ,

A+

2,69×1025 м−3 ,

A

8,31 Дж /(К × моль) ,

A

1,38×10−23 Дж / К

В1

Универсальная газовая постоянная равна

A

6,02 ×1023 моль−1 ,

A

2,69×1025 м−3 ,

A+

8,31 Дж /(К × моль) ,

A

1,38×10−23 Дж / К

В1

Постоянная Больцмана равна

A

6,02 ×1023 моль−1 ,

A

2,69×1025 м−3 ,

A

8,31 Дж /(К × моль) ,

A+

1,38×10−23 Дж / К

В1

Уравнение Менделеева-Клайперона имеет вид

A+

pV =

m

RT ,

M

A

pV = const ,

A

V

= const ,

T

A

p

= const

T

В1

Закон Бойля-Мариотта имеет вид

A

pV =

m

RT ,

M

A+

pV = const ,

A

V

= const ,

T

A

p

= const

T

В1

Закон Гей-Люссака имеет вид

A

pV =

m

RT ,

M

A

pV = const ,

A+

V

= const ,

T

A

p

= const

T

В1

Закон Шарля имеет вид

A

pV =

m

RT ,

M

A

pV = const ,

A

V

= const ,

T

A+

p

= const

T

В1

Уравнение изотермы имеет вид

A+

pV = const , T = const , m = const ,

A

V

= const , p = const , m = const ,

T

A

p

= const V = const , m = const ,

T

A

pV γ = const

В1

Уравнение изобары имеет вид

A

pV = const , T = const , m = const ,

A+

V

= const , p = const , m = const ,

T

A

p

= const V = const , m = const ,

T

A

pV γ = const

В1

Уравнение изохоры имеет вид

A

pV = const , T = const , m = const ,

A

V

= const , p = const , m = const ,

T

A+

p

= const V = const , m = const ,

T

A

pV γ = const

В1

Уравнение адиабаты имеет вид

A

pV = const , T = const , m = const ,

A

V

= const , p = const , m = const ,

T

A

p

= const V = const , m = const ,

T

A+

pV γ = const

Т

Классическая_статфизика

В1

Средняя скорость молекул газа равна

A+

8kT

,

π m

A

3kT

,

m

A

2kT

,

m

A

0

В1

Средняя квадратичная скорость молекул газа равна

A

8kT

,

π m

A+

3kT

,

m

,

A

2kT

m

A

0

В1

Наиболее вероятная скорость молекул газа равна

,

A

8kT

π m

,

A

3kT

m

,

A+

2kT

m

A

0

В1

Средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул равна

A+

3 kT

,

2

A

kT ,

A

i

kT

,

2

A

1 kT

2

В1

Наиболее вероятная кинетическая энергия поступательного движения отдельной

молекулы равна

A

3 kT

,

2

A+

kT ,

A

i

kT

,

2

A

1 kT

2

В1

Средняя энергия молекулы равна

A

3 kT

,

2

A

kT ,

A+

i

kT

,

2

A

1 kT

2

В1

Средняя кинетическая энергия молекулы, приходящаяся на одну степень свободы,

равна

A

3 kT

,

2

A

kT ,

A

i

kT

,

2

A+

1 kT

2

В1

Внутренняя энергия идеального газа во время охлаждения

A

увеличивается;

A+

уменьшается;

A

увеличивается или уменьшается в зависимости от объема;

A

не изменяется

Т

Термодинамика

Над некоторой термодинамической системой внешние силы выполнили работу

В1

δA′, количество теплоты, которую передали системе равняется δQ Изменение

внутренней энергии системы равняется δU равняется

A

разности между работой δA′ и количеством теплоты δQ ;

A

разности между количеством теплоты δQ и работой δA′;

A+

сумме работы δA′ и количества теплоты δQ ;

A

нулю

В1

Концентрация частиц идеального газа не изменилась, а средняя кинетическая

энергия теплового движения его молекул увеличилась в 3 раза Давление газа

A+

увеличивается в 3 раза;

A

уменьшается в 3 раза;

A

не изменяется;

A

увеличивается в 9 раз

В1

Работа, выполненная идеальным газом равняется нулю Какой это процесс?

A

изотермический;

A

адиабатический;

A+

изохорный;

A

изобарный

В1

Для изотермических процессов в идеальном газе

A+

работа, выполненная идеальным газом, равняется количеству теплоты, полученной

газом;

A

изменение внутренней энергии равняется количеству теплоты, полученной газом;

A

количество теплоты, полученное газом, равняется нулю;

A

изменение внутренней энергии газа равняется работе, выполненной газом

В1

Чему равняется площадь заштрихованной на графике фигуры (рис1)?

A

изменению внутренней энергии системы;

A

работе, выполненной системой;

A

работе, выполненной над системой;

A+

количеству теплоты, полученной системой

В начальный момент времени некоторая изолированная термодинамическая

В1

система не находится в состоянии равновесия Как с течением времени будет

измеряется энтропия такой системы?

A

не будет изменятся;

A

уменьшится;

A+

увеличится;

A

увеличится или уменьшится в зависимости от начальных параметров системы

В1

Внутенняя энергия идеального газа зависит от

A

давления;

A

объема;

A

давления и объема;

A+

температуры

В1

Идеальный газ выполняет работу при

A+

изотермическом расширении;

A

изобарном сжатии;

A

изохорном процессе;

A

адиабатном сжатии

В1

Адиабатный процесс – это процесс,

A

который происходит при постоянном давлении;

A+

который происходит в теплоизолированной системе;

A

который происходит при постоянной температуре;

A

который происходит при постоянном объеме газа;

В1

Работу для изотермического процесса в идеальном газе можно найти по формуле

A

A = p(V2 −V1 ) ;

A+

m

V2

A = μ RT ln

V ;

A = 0 ;

1

A

A

A = − m CV

T

μ

В1

Общее начало термодинамики утверждает, что

вне зависимости от начального состояния изолированной термодинамической

A+

системы в ней через некоторое конечное время всегда установится

термодинамическое равновесие,

В1

Первое начало термодинамики утверждает, что

вне зависимости от начального состояния изолированной термодинамической

A+

количество теплоты, сообщенное системе, равно сумме изменения ее внутренней

энергии и работы, совершаемой системой над внешней средой,

невозможен циклический процесс, единственным результатом которого было бы

В1

Второе начало термодинамики утверждает, что

вне зависимости от начального состояния изолированной термодинамической

В1

Третье начало термодинамики утверждает, что

A+

все процессы при абсолютном нуле, при которых система переходит из одного

равновесного состояния в другое, происходят без изменения энтропии

В1

Теплоемкость тела равна

δ Q

A+

dT ,

A

1 δ Q

,

m

dT

A

1 δ Q

,

M

dT

A

Q

T

В1

Удельная теплоемкость тела равна

δ Q

A

dT ,

A+

1 δ Q

,

m

dT

A

1 δ Q

,

M

dT

A

Q

T

В1

Молярная теплоемкость тела равна

δ Q

A

dT ,

A

1 δ Q

,

m

dT

A+

1 δ Q

,

M

dT

В1

Средняя теплоемкость тела равна

δ Q

A

dT ,

A

1 δ Q

,

m dT

A

1 δ Q

,

M dT

A+

Q

T

В1

Количество теплоты, необходимое для нагревания тела массой m , равно

A+

cm T ,

A

rm ,

A

λm ,

A

qm ,

В1

Количество теплоты, необходимое для испарения тела массой m , равно

A

cm T ,

A+

rm ,

A

λm ,

A

qm ,

В1

Количество теплоты, выделяющееся при сгорании топлива массой m , равно

A

cm T ,

A

rm ,

A+

λm ,

A

qm ,

В1

При адиабатическом процессе

A

C = ∞ , n = 1 ,

pV = const , T = const , δ A = pdV , dU = 0 , dI = 0 , δ Q = δ A ,

A

C = Cp

, n = 0 ,

V

= const , p = const , δ A = pdV , dU = CV dT , dI = δ Q = CpdT ,

T

A

C = CV

, n = ∞ ,

p

= const V = const , δ A = 0 , dU = CV dT = δ Q , dI = CpdT ,

T

A+

C = 0 ,

n = γ =

Cp

, pV γ = const , dU = CV dT = −δ A , dI = CpdT = −γδ A

C

V

В1

При изотермическом процессе

A+

C = ∞ , n = 1 ,

pV = const , T = const , δ A = pdV , dU = 0 , dI = 0 , δ Q = δ A ,

A

C = Cp

, n = 0 ,

V

= const , p = const , δ A = pdV , dU = CV dT , dI = δ Q = CpdT ,

T

A

C = CV

, n = ∞ ,

p

= const V = const , δ A = 0 , dU = CV dT = δ Q , dI = CpdT ,

T

A

C = 0 ,

n = γ =

Cp

, pV γ = const , dU = CV dT = −δ A , dI = CpdT = −γδ A

C

V

В1

При изобарическом процессе

A

C = ∞ , n = 1 ,

pV = const , T = const , δ A = pdV , dU = 0 , dI = 0 , δ Q = δ A ,

A+

C = Cp

, n = 0 ,

V

= const , p = const , δ A = pdV , dU = CV dT , dI = δ Q = CpdT ,

T

A

C = CV

, n = ∞ ,

p

= const V = const , δ A = 0 , dU = CV dT = δ Q , dI = CpdT ,

T

A

C = 0 ,

n = γ =

Cp

, pV γ = const , dU = CV dT = −δ A , dI = CpdT = −γδ A

C

V

В1

При изохорическом процессе

A

C = ∞ , n = 1 ,

pV = const , T = const , δ A = pdV , dU = 0 , dI = 0 , δ Q = δ A ,

A

C = Cp

, n = 0 ,

V

= const , p = const , δ A = pdV , dU = CV dT , dI = δ Q = CpdT ,

T

A+

C = CV

, n = ∞ ,

p

= const V = const , δ A = 0 , dU = CV dT = δ Q , dI = CpdT ,

T

A

C = 0 ,

n = γ =

Cp

, pV γ = const , dU = CV dT = −δ A , dI = CpdT = −γδ A

C

V

Тест

Физика_Электромагнетизм_(знания)

Т

Электрическое_поле

В1

Закон сохранения электрического заряда определяется формулой:

n

A

åqi

= 0 ;

i=1

n

A+

åqi

= const ;

i=1

A

d

n

q = const ;

dt åi=1

i

A

ФE =

1 åqi ;

n

εε0

i=1

В1

Сила воздействия двух неподвижных точечных зарядов, которая находится в

вакууме, определяется соотношением:

A

F = qE ;

r

1

q1q2 r

A+

F =

;

4πε0

r2

r

r

N

r

A

F =

åFi

;

i=1

r

1

N

q0qi rio

A

F =

å r2

;

4πε

0

r

i=1

i0 i0

В1

Результирующая сила F , с которой действуют на точечный заряд q N точечных

зарядов qi , где i =1,2,3,...N , определяется соотношением:

N

A+

F =

å Fi

;

i=1

N

A

F = å Fi

i=1

A

F = NFi ;

A

F = qE ;

В1

Напряженность E электрического поля определяется формулой:

r

N

r

A

E =

Ei

:

i=1

A

E = −gradϕi ;

r

F

A+

E =

;

q

r

q

r

A

E =

r

4πε0εr

3

В1

Единицей измерения потока вектора напряженности электрического поля является:

A

1 Клм ;

A

1 Кл

;

м2

A+

1

В

;

м

A

1Ф ;

В1

Поток вектора напряженности E электрического поля сквозь произвольную

незамкнутую поверхность, помещенную в неоднородное поле, равен:

A

ФE = ES cosα ;

A+

ФE = òS EdS ;

A

ФE = òS EdS ;

A

r

ФE = (E,n)S ;

В1

Единицей измерения потока вектора напряженности электрического поля является:

A+

1B × м ;

A

1Кл ;

A

1 Кл ;

м3

В1

Потенциал электрического поля определяется соответствием:

A+

ϕ =

П

;

q

A

ϕ =

A

;

q

N

A

ϕ = åϕi ;

i=1

A

ϕ = Ed

В1

В общем случае потенциал связан с напряженностью электрического поля

соотношением:

A+

E = −gradϕ ;

A

E =

ϕ1 −ϕ2

;

d

A

E = −

∂ϕ

;

∂x

A

r

r

∂ϕ

E = −i

∂y

В1

Напряженность поля диполя в общем случае определяется формулой:

A

E =

P

;

2πεε0 r 3

P

A+

E =

1+ 3cos2 α ;

4πεε0 r

3

A

E =

M

;

P sinα

A

E =

P

4πεε0 r3

В1

Линейная плотность заряда определяется выражением

dq

A+

dl ,