answers (1)

A

1 kx2

2

A

1 mv2

2

В58

Потенциальная энергия гравитационного притяжения двух материальных точек

имеет величину

A

mgh

A+

−G m1m2

r

A

1 kx2

2

A

1 mv2

2

В59

Потенциальная энергия упруго деформированного тела имеет величину

A

mgh

A

−G m1m2

r

A+

1 kx2

2

A

1 mv2

2

В60

Кинетическая энергия материальной точки имеет величину

A

mgh

A

−G m1m2

r

A

1 kx2

2

A+

1 mv2

2

Т

Динамика_вращательного_движения

В61

Какая формула из приведенных ниже соответствует центростремительной силе?

A+

r

2

r

F = − mv

R

r

A

F = −kx

A

F = μ N

A

F

r

= mg

В62

Для замкнутой системы материальных точек закон сохранения момента импульса

задается выражением:

A

r

N r

= const

p

= å pi

i=1

r

N r

A+

L

= åLi

= const

i=1

N

A

E = å(Ti +Ui ) = const

i=1

В63

Какая формула из приведенных ниже описывает центр инерции тела?

A

F

t

A

åFi

i

A

r

F = dp

dt

r

åmi ri

i

A+

rc

=

åmi

i

В64

Момент инерции системы материальных точек равен

N

A+

åmi ri2 b

i=1

A

òr2dm

A

1 mr2

2

A

2 mr2

5

В65

Момент инерции произвольного тела равен

N

A

åmi ri2

i=1

A+

òr2dm

A

1 mr2

2

A

2 mr2

5

В66

Момент инерции однородного диска равен

N

A

åmi ri2

i=1

A

òr2dm

A+

1 mr2

2

A

2 mr2

5

В67

Момент инерции однородного шара равен

N

A

åmi ri2

i=1

A

òr2dm

A

1 mr2

2

A+

2 mr2

5

В68

Сдвигом называется деформация твердого тела, при которой

A+

все слои твердого тела, параллельные некоторой плоскости, перемещаются в одном

и том же направлении, параллельном этой плоскости

В69

Кручением называется деформация твердого тела, при которой

A+

происходит относительный поворот параллельных сечений тела вокруг некоторой

оси

В70

Изгибом называется деформация твердого тела, при которой

A+

одни части тела претерпевают сжатие, а другие растяжение в параллельных

направлениях

В71

Растяжением (сжатием) называется деформация твердого тела, при которой

A+++

происходит относительный поворот параллельных сечений тела вокруг некоторой

оси

A+

все слои твердого тела, параллельные некоторой плоскости, перемещаются в одном

и том же направлении, перпендикулярном этой плоскости

Тест

Физика_Механические_колебания_(знания)

Т

Механические_колебания

В72

Амплитудой колебания называется

A+

максимальное отклонение от положения равновесия

A

длительность одного полного колебания

A

число колебаний в единицу времени

A

мгновенное перемещение относительно положения равновесия

В73

Периодом колебания называется

A

максимальное отклонение от положения равновесия

A+

длительность одного полного колебания

A

число колебаний в единицу времени

A

мгновенное перемещение относительно положения равновесия

В74

Частотой колебания называется

A

максимальное отклонение от положения равновесия

A

длительность одного полного колебания

A+

число колебаний в единицу времени

A

мгновенное перемещение относительно положения равновесия

В75

Смещением называется

A

максимальное отклонение от положения равновесия

A

длительность одного полного колебания

A

число колебаний в единицу времени

A+

мгновенное перемещение относительно положения равновесия

В76

Уравнение свободных гармонических колебаний имеет вид

A+

d 2 x

+ω

2

x = 0 ,

dt2

0

A

d 2 x

+ω

2

x =

f

cosωt ,

dt2

0

0

A

d 2 x

+ 2β

dx

+ω

2

x = f

cosωt

dt2

dt

0

0

В77

Уравнение свободных затухающих колебаний имеет вид

A+

d 2 x

+ 2β

dx

+ω

2

x = 0 ,

dt

2

dt

0

A

d 2 x

+ω

2

x =

f

cosωt ,

dt

2

0

0

A

d 2 x

+ 2β

dx

+ω

2

x = f

cosωt

dt

2

dt

0

0

В78

Уравнение малых вынужденных колебаний без затухания имеет вид

A+

d 2 x

+ω

2

x =

f

cosωt ,

dt2

0

0

A

d 2 x

+ 2β

dx

+ω

2

x = f

cosωt

dt2

dt

0

0

В79

Уравнение малых вынужденных колебаний с затуханием имеет вид

A

d 2 x

+ω

2

x =

f

cosωt ,

dt2

0

0

A+

d 2 x

+ 2β

dx

+ω

2

x = f

cosωt

dt2

dt

0

0

В80

Свободными колебаниями называются колебания

A+

в предоставленной самой себе системе, вызванные первоначальным

кратковременным внешним возбуждением,

A

происходящие с постоянной во времени амплитудой,

A

с амплитудой, уменьшающейся с течением времени,

A

возникающие в системе, которая сама управляет воздействием внешних сил

В81

Незатухающими колебаниями называются колебания

A+

происходящие с постоянной во времени амплитудой,

A

с амплитудой, уменьшающейся с течением времени,

A

возникающие в системе, которая сама управляет воздействием внешних сил

В82

Затухающими колебаниями называются колебания

A

происходящие с постоянной во времени амплитудой,

A+

с амплитудой, уменьшающейся с течением времени,

A

возникающие в системе, которая сама управляет воздействием внешних сил

В83

Автоколебаниями называются колебания

A

происходящие с постоянной во времени амплитудой,

A

с амплитудой, уменьшающейся с течением времени,

A+

возникающие в системе, которая сама управляет воздействием внешних сил

В84

Период колебаний математического маятника равен

A+

2π

l

,

g

A

2π

I

,

mgl

A

2π

I ,

c

A

2π

m

k

В85

Период колебаний физического маятника равен

A

2π

l

,

g

A+

2π

I

,

mgl

A

2π

I ,

c

A

2π

m

k

В86

Период колебаний крутильного маятника равен

A

2π

l

,

g

A

2π

I

,

mgl

A+

2π

I

,

c

A

2π

m

k

В87

Период колебаний пружинного маятника равен

A

2π

l

,

g

A

2π

I

,

mgl

A

2π

I

,

c

A+

2π

m

k

В88

Отклонение гармонического осциллятора от положения равновесия равно

A+

Acos(ωt +ϕ0 )

A

−Aω sin(ωt +ϕ0 )

A

−Aω2 cos(ωt +ϕ0 )

A

m A2ω2 sin2 (ωt +ϕ0 )

2

В89

Скорость гармонического осциллятора равна

A

Acos(ωt +ϕ0 )

A+

−Aω sin(ωt +ϕ0 )

A

−Aω2 cos(ωt +ϕ0 )

A

m A2ω2 sin2 (ωt +ϕ0 )

2

В90

Ускорение гармонического осциллятора равно

A

Acos(ωt +ϕ0 )

A

−Aω sin(ωt +ϕ0 )

A+

−Aω2 cos(ωt +ϕ0 )

A

m A2ω2 sin2 (ωt +ϕ0 )

2

В91

Кинетическая энергия гармонического осциллятора равна

A

Acos(ωt +ϕ0 )

A

−Aω sin(ωt +ϕ0 )

A

−Aω2 cos(ωt +ϕ0 )

A+

m A2ω2 sin2 (ωt +ϕ0 )

2

В92

Биение -- это результат

A+

сложения двух гармонических колебаний с близкими частотами, происходящих в

одном направлении,

A

совпадения частоты возмущающей силы с собственной частотой колебаний

В93

Фигуры Лиссажу – это результат

A+

сложения двух гармонических колебаний, происходящих во взаимно

перпендикулярных направлениях,

В94

Резонанс – это результат

A+

совпадения частоты возмущающей силы с собственной частотой колебаний

системы,

сложения двух волн с одинаковыми амплитудами, частотами и длинами волн,

Тест

Физика_Релятивистская_механика_(знания)

Т

Релятивистская_кинематика

В

Относительность движения проявляется в

A

зависимости его характеристик от выбора инерциальных систем отсчета

A+

зависимости всех кинематических, динамических, инертных и временных

характеристик движения от выбора инерциальных систем отсчета и их скоростей

A

x = x′ +ut; y = y′; z = z′; t = t′;

A

v = v′+u; t = t′;

v =

v′ + u

;

A

1+ v′

u

c2

x′ =

x − ut

;

t −

u

x

t′ =

c2

A+

y = y′; z = z′;

;

u

2

1−

1−

u2

c2

c2

В1

Зависимость между релятивистской длиной и собственной длиной стержня дается

выражением

l =

l0

;

A

1− u

2

c2

A

l = x2 + y2 + z2 ;

A

l = l0 ;

A+

l = l0

1−

u

2

;

c2

В1

Зависимость между релятивистскими и собственными промежутками времени

между событиями определяется соотношением

t =

t0

A

,

1− u

2

c2

t′ +

u

x′

A

t =

c2

,

1−

u2

c2

A

t =

t0 ,

A+

t =

t

1−

u2

0

c2

В1

Релятивистский закон сложения скоростей имеет вид

A

v = v′+u;

v =

v′ + u

;

A+

u

1+ v′

c2

A

v = vx2 +vy2 ;

A

v′ = v −u;

В1

Интервал между событиями определяется по формуле:

A

l = x2 + y2 + z2 ;

A

x2 + y2 + z2 = с2 t2 ;

A

′ 2

′

2

′ 2

= с

2

′ 2

;

(x )

+( y )

+(z )

(t )

A+

s = c2 t 2 + l 2 ;

Т

Релятивистская_динамика

В1

Связь между массой и энергией в релятивистском случае определяется по формуле:

A

E =

mv2

+ mgh;

2

A

E = mgh ,

E =

m c2

2

;

0

A+

1− u

c2

A

E =

mv2

;

2

В1

Основное уравнение релятивистской динамики:

A

r

,

F = m dv

dt

æ

ö

r

d

ç

m0

r

÷

A+

F

=

ç

v

÷ ,

dt ç

1- u

2

÷

ç

÷

è

c2

ø

r

r dm

A

F

= v

dt

,

r

dv

r dm

A

F

= m dt

+ v

dt

В1

Кинетическая энергия релятивистской частички равна

A

mv2

,

2

m c2

- m c2

0

A+

1- u

2

0

,

c2

A

mc2 ,

A

m0c2

В1

Полной энергия релятивистской частички равна

A

mv2

,

2

m c2

- m c2

0

A

1- u

2

0

,

c2

A+

mc2 ,

A

m0c2

В1

Энергия покоя релятивистской частички равна

A

mv2

,

2

m c2

- m c2

0