answers (1)

A

dq

,

dS

A

dq

,

dV

A

dq

dt

В1

Поверхностная плотность заряда определяется выражением

A

dq

,

dl

A+

dq

,

dS

A

dq

,

dV

A

dq

dt

В1

Объемная плотность заряда определяется выражением

A

dq

,

dl

A

dq

,

dS

A+

dq

,

dV

В1

Напряженность электростатического поля точечного заряда определяется

выражением

r

q

r

A+

E =

r ,

4πε0εr

3

r

1

N qi

ri

A

E =

å

4πε

0

ε

r2

r

i=1 i

i

A

E =

σ

2ε0ε

A

E =

σ

ε0ε

В1

Напряженность электростатического поля системы точечных зарядов определяется

выражением

r

q

r

A

E =

r ,

4πε0εr

3

r

1

N qi

ri

A+

E =

å

4πε

0

ε

r2

r

i=1 i

i

A

E =

σ

2ε0ε

A

E =

σ

ε0ε

В1

Напряженность электростатического поля бесконечной равномерно заряженной

плоскости определяется выражением

r

q

r

A

E =

r ,

4πε0εr

3

r

1

N qi

ri

A

E =

å

4πε

0

ε

r2

r

i=1 i

i

A+

E =

σ

2ε0ε

A

E =

σ

ε0ε

В1

Напряженность электростатического поля между разноименно заряженными

параллельными плоскостями определяется выражением

r

q

r

A

E =

r ,

4πε0εr

3

r

1

N qi

ri

A

E =

å

,

4πε

0

ε

r2

r

i=1 i

i

A

E =

σ

,

2ε0ε

A+

E =

σ

ε0ε

В1

Теорема Гаусса для электростатического поля в среде имеет вид:

A+

ò

DdS = åqi ,

S

i

A

ò

=

ò

divDdV

,

DdS

S

V

A

ò

=

ò

rot E dS

,

Edl

L

S

A

ò

Edl = 0

L

В1

Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в среде имеет вид:

A

ò

=

å i ,

DdS

q

S

i

A+

ò

=

ò

divDdV

,

DdS

S

V

A

ò

=

ò

rot E dS

,

Edl

L

S

A

ò

Edl = 0

L

В1

Теорема Стокса для электростатического поля в среде имеет вид:

A

ò

=

å i ,

DdS

q

S

i

A

ò

=

ò

divDdV

,

DdS

S

V

A+

ò

=

ò

rot E dS

,

Edl

L

S

A

ò

Edl = 0

L

В1

Фундаментальное уравнение электростатики имеет вид:

A

ò

=

å i ,

DdS

q

S

i

A

ò

=

ò

divDdV

,

DdS

S

V

A

ò

=

ò

rot E dS

,

Edl

L

S

A+

ò

Edl = 0

L

В1

Потенциал поля точечного заряда равен

A+

q

4πε0εr

1

N

q

A

å ri

4πε ε

0

i=1

i

A

q

= const

4πε0εa

A

ρ

(3a2 − r2 )

6ε0ε

В1

Потенциал поля системы точечных зарядов равен

A

q

4πε0εr

1

N

q

A+

å ri

4πε ε

0

i=1

i

A

q

= const

4πε0εa

A

ρ

(3a2 − r2 )

6ε0ε

В1

Потенциал поля внутри диэлектрического шара радиуса a , у которого заряд

равномерно распределен по поверхности, равен

A

q

4πε0εr

1

N

q

A

å ri

4πε

0

ε

i=1

i

A+

q

= const

4πε0εa

A

ρ

(3a2 − r2 )

6ε0ε

В1

Потенциал поля внутри диэлектрического шара радиуса a , у которого заряд

равномерно распределен по объему, равен

A

q

4πε0εr

1

N

q

A

å ri

4πε

0

ε

i=1

i

A

q

= const

4πε

0εa

A+

ρ

(3a2

− r2 )

6ε0ε

В1

Потенциальная энергия двух неподвижных зарядов равна

A+

q1q2 1

,

4πε

0

ε

r

12

1

N

N

qj

A

åqi å

,

8πε

0ε

rij

i=1

j=1

( j¹i)

A

3

q2

,

5

4πε0εa

A

1

q2

2 4πε0εa

В1

Потенциальная энергия системы неподвижных зарядов равна в

4πε0ε r12

1

N

N

qj

A+

åqi å

,

8πε

rij

0ε i=1

j=1

( j¹i)

3

q2

A

5

,

4πε0εa

A

1

q2

2

4πε0εa

В1

Потенциальная энергия однородно заряженного шара равна

4πε0ε r12

1

N

N

qj

A

åqi å

,

8πε

rij

0ε i=1

j=1

( j¹i)

3

q2

A+

5

,

4πε0εa

A

1

q2

2 4πε0εa

В1

Потенциальная энергия тонкого сферического слоя

4πε0ε r12

1

N

N

qj

A

åqi å

,

8πε

rij

0ε i=1

j=1

( j¹i)

3

q2

A

5

,

4πε0εa

A+

1

q2

2 4πε0εa

В1

Емкость уединенного заряженного проводника равна

A+

εq

,

ϕ

A

εq

,

ϕ −ϕ

2

1

A

ε0ε S

,

d

1/ a −1/ b

В1

Емкость произвольного конденсатора равна

A

εq

,

ϕ

A+

εq

,

ϕ −ϕ

2

1

A

ε0ε S

,

d

1/ a −1/ b

В1

Емкость плоского конденсатора равна

A

εq

,

ϕ

A

εq

,

ϕ −ϕ

2

1

A+

ε0ε S

,

d

1/ a −1/ b

В1

Емкость шарового конденсатора равна

A

εq

,

ϕ

A

εq

,

ϕ −ϕ

2

1

A

ε0ε S

,

d

A+

4πε0ε

1/ a −1/ b

В1

Энергия заряженного произвольного конденсатора равна

A+

q2

,

2C

A

ε0ε E2

Sd ,

2

A

3

q2

,

5

4πε0εa

A

1

q2

2 4πε0εa

В1

Энергия заряженного плоского конденсатора равна

A

q2

,

2C

A+

ε0ε E2

Sd ,

2

A

3

q2

,

5

4πε0εa

A

1

q2

2 4πε0εa

В1

Емкость батареи параллельно соединенных конденсаторов равна

A

εq

,

ϕ

A

εq

,

ϕ -ϕ

2

1

N

A+

åCi

,

i=1

æ

N

1

ö−1

A

ç

å

÷

C

i

è

i=1

ø

В1

Емкость батареи последовательно соединенных конденсаторов равна

A

εq

,

ϕ

A

εq

,

ϕ -ϕ

2

1

N

A

åCi

,

i=1

æ

N

1

ö−1

A+

ç

å

÷

C

è

i=1

i

ø

В1

Какое из выражений является определением единицы электрического заряда в

системе SI?

A+

1 А×с ,

A

1

В

,

м

A

1 А×с × м ,

A

1

Дж

Кл

В1

Какое из выражений является определением единицы напряженности

электростатического поля в системе SI?

A

1 А×с ,

A+

1

В

,

м

A

1

А×с × м ,

A

1

Дж

Кл

В1

Какое из выражений является определением единицы электрического дипольного

момента в системе SI?

A

1

А×с ,

A

1

В

,

м

A+

1

А×с × м ,

A

1

Дж

Кл

В1

Какое из выражений является определением единицы потенциала в системе SI?

A

1

А×с ,

A

1

В

,

м

A

1

А×с × м ,

A+

1

Дж

Кл

В1

Принцип суперпозиции электростатических полей определяется соотношением

N

A

F =

å Fi

,

i=1

r

N

r

A+

E =

åEi

,

i=1

N

A

q = åqi

i=1

N

A

ϕ = åϕi

i=1

В1

Потенциальная энергия двух неподвижных зарядов равна

q

r

A

r

,

4πε

0εr

3

q q

r

A

1

2

r

4πε0εr

3

q

A+

q1q2

1

4πε0ε

r12

В1

Сила взаимодействия двух неподвижных зарядов равна

q

r

A

r

,

4πε0εr

3

q q

r

A+

1

2

r

4πε0εr

3

4πε0ε r12

В1

Напряженность электростатического поля неподвижного точечного заряда равна

q

r

A+

r ,

4πε0εr

3

q q

r

A

1 2

r

4πε0εr

3

В1

Потенциал неподвижного точечного заряда равен

q

r

A

r ,

4πε0εr

3

q q

r

A

1 2

r

4πε εr

3

0

A+

q

4πε0εr

4πε0ε r12

В1

Емкость плоского конденсатора равна

A+

ε0ε S

,

d

A

2ε0ε S

d

В1

Емкость двух одинаковых параллельно соединенных конденсаторов равна

A

ε0ε S

,

d

A+

2ε0ε S

d

В1

Емкость двух одинаковых последовательно соединенных конденсаторов равна

A

ε0ε S

,

d

d

A+

ε0ε S

2d

В1

Емкость трех одинаковых последовательно соединенных конденсаторов равна

A

ε0ε S

,

d

A

2ε0ε S

d

A+

ε0ε S

3d

Т

Постоянный_ток

В1

Электрический ток в теле возникает при условии, что

A

температура тела отлична от нуля,

A

тело содержит свободные электроны,

A

внутри тела существует электрическое поле,

A+

тело содержит свободные электроны и внутри тела существует электрическое поле

В1

Силой тока называется

A

величина заряда, переносимого через рассматриваемую поверхность

A

величина заряда, переносимая в единицу времени,

A+

величина заряда, переносимого через сечение проводника в единицу времени,

A

векторная величина, равная скорости переносимого заряда

В1

За направление тока принимается направление, в котором

A

перемещаются свободные электроны,

A

смещаются связанные заряды,

A

перемещаются отрицательные носители,

A+

перемещаются положительные носители

В1

Плотность тока это

A

скалярная величина равная отношению силы тока к единице времени,

векторная величина равная отношению силы тока к площадке, через которую ток

A+

протекает и направленная в сторону упорядоченного движения положительных

носителей

В1

Постоянный ток проводимости может существовать только при условии, что

A

напряженность электрического поля в проводнике равна нулю,

Выражение R = ρ

l

В1

, где p- удельное сопротивление, l- длина проводника, S - его

S

площадь поперечного сечения, определяет сопротивление

A

любого проводника,

A

однородного проводника любой формы,

A

неоднородного цилиндрического проводника,

A+

однородного цилиндрического проводника

Первое правило Кирхгофа гласит, что алгебраическая сумма токов, сходящихся в

В1

узле равна нулю åIk = 0 Это правило является следствием

k