answers (1)

A+

I = U ,

R

A

I =

E

R + r

В1

Закон Ома для замкнутого участка цепи имеет вид

A

∂ρ

r

+ div j = 0 ,

∂t

A

j = σ E ,

A

I = U ,

R

A+

I =

E

R + r

В1

Общее сопротивление двух последовательно соединенных одинаковых однородных

цилиндрических проводников равно

A+

ρ

2l

,

S

A

ρ

l

2S

A

ρ

l

S

A

ò

ρ dl

L

S

В1

Общее сопротивление двух параллельно соединенных одинаковых однородных

цилиндрических проводников равно

A

ρ

2l

,

S

A+

ρ

l

2S

A

ρ

l

S

A

ò

ρ dl

L

S

В1

Сопротивление однородного цилиндрического проводника равно

A

ρ

2l

,

S

A

ρ

l

2S

A+

ρ

l

S

A

ò

ρ dl

L

S

В1

Сопротивление неоднородного цилиндрического проводника равно

A

ρ

2l

,

S

A

ρ

l

2S

A

ρ

l

S

A+

ò ρ dl

L

S

В1

Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме имеет вид:

1

r

2

A+

Q =

j

,

σ

A

Q = I 2 ò

dl

= I 2 R ,

σ S

A

W = A +

U + Q ,

A

dW = δ A + dU + δ Q

В1

Закон Джоуля-Ленца в интегральной форме имеет вид:

1

r

2

A

Q =

j

,

σ

A+

Q = I 2 ò

dl

= I 2 R ,

σ S

A

W = A +

U + Q ,

A

dW = δ A + dU + δ Q

В1

Закон сохранения энергии для электрического поля имеет вид:

1

r

2

A

Q =

j

,

σ

A

Q = I 2 ò

dl

= I 2 R ,

σ S

A+

W = A +

U + Q ,

A

dW = δ A + dU + δ Q

В1

Закон сохранения энергии для электрического поля в дифференциальной форме

имеет вид:

1

r

2

A

Q =

j

,

σ

A

Q = I 2 ò

dl

= I 2 R ,

σ S

A

W = A +

U + Q ,

A+

dW = δ A + dU + δ Q

Т

Магнитное_поле

В1

Количественно магнитное поле принято характеризовать

A

напряженностью магнитного поля,

A+

индукцией магнитного поля,

A

намагниченностью,

A

магнитной восприимчивостью

В1

Со стороны магнитного поля на движущийся заряд действует сила, равная

A

qE ,

A+

r

q ( v

× B) ,

A

0,

A

1

q1q2 r

2

4πε0

r

r

В1

Со стороны магнитного поля на неподвижный заряд действует сила, равная

A

qE ,

A

r

q ( v × B) ,

A+

0,

4πε0

r r

В1

Согласно принципу суперпозиции индукция магнитного поля, создаваемого в

данной точке несколькими магнитными полями, равна

n

A

åBi

,

i=1

n r

A+

åBi

,

i=1

n r

A

åFi

,

i=1

n r

A

åEi

i=1

В1

Магнитная проницаемость вакуума удовлетворяет условию

A+

μ = 1

A

μ < 1

A

μ > 1

A

μ >>1

В1

Магнитная проницаемость диамагнетика удовлетворяет условию

A

μ = 1

A+

μ < 1

A

μ > 1

A

μ >>1

В1

Магнитная проницаемость парамагнетика удовлетворяет условию

A

μ = 1

A

μ < 1

A+

μ > 1

A

μ >>1

В1

Магнитная проницаемость ферромагнетика удовлетворяет условию

A

μ = 1

A

μ < 1

A

μ > 1

A+

μ >>1

В1

Магнитная восприимчивость вакуума удовлетворяет соотношению

A+

κ = 0 ,

A

κ < 0

A

κ > 0

A

κ >>1

В1

Магнитная восприимчивость диамагнетика удовлетворяет соотношению

A

κ = 0 ,

A+

κ < 0

A

κ > 0

A

κ >>1

В1

Магнитная восприимчивость парамагнетика удовлетворяет соотношению

A

κ = 0 ,

A

κ < 0

A+

κ > 0

A

κ >>1

В1

Магнитная восприимчивость ферромагнетика удовлетворяет соотношению

A

κ = 0 ,

A

κ < 0

A

κ > 0

A+

κ >>1

В1

В международной системе SI единицей напряженности магнитного поля является

A+

1

A

,

м

A

1Тл

A

1Э

A

1Гс

В1

В международной системе SI единицей индукции магнитного поля является

A

1

A

,

м

A+

1Тл

A

1Э

A

1Гс

В1

В системе единиц Гаусса единицей напряженности магнитного поля является

A

1

A

,

м

A

1Тл

A+

1Э

A

1Гс

В1

В системе единиц Гаусса единицей индукции магнитного поля является

A

1

A

,

м

A

1Тл

A

1Э

A+

1Гс

В1

Закон Ампера для линейного элемента тока имеет вид

A+

dF = I (dl × B) ,

A

F = ò I (dl × B) ,

L

A

F = I(l × B) ,

r

μ

0

I

r

r

A

dB

=

(dl

× r )

4π r3

В1

Закон Ампера для проводника конечной длины имеет вид

A

dF = I (dl × B) ,

A+

F = ò I (dl × B) ,

L

A

F = I(l × B) ,

r

μ

0

I

r

r

A

dB

=

(dl

× r )

4π r3

В1

Закон Ампера для прямолинейного проводника длины l имеет вид

A

dF = I (dl × B) ,

A

F = ò I (dl × B) ,

L

A+

F = I(l × B) ,

r

μ

0

I

r

r

A

dB

=

(dl

× r )

4π r3

В1

Закон Био-Савара-Лапласа имеет вид

A

dF = I (dl × B) ,

A

F = ò I (dl × B) ,

L

A

F = I(l × B) ,

r

μ

0

I

r

r

A+

dB

=

(dl

× r )

4π r3

В1

Индукция бесконечно длинного проводника с током равна

A+

μ0μ 2I

,

4π

r

A

μ0μ I

(cosϕ1 − cosϕ2 ) ,

4π

r

A

μ0μ a2 I

,

2

r3

A

μ0μIn

В1

Индукция проводника с током конечной длины равна

A+

μ0μ I

(cosϕ1

− cosϕ2 ) ,

4π

r

A

μ0μIn

В1

Индукция кругового проводника с током равна

A+

μ0μ a2 I

,

2

r3

A

μ0μIn

В1

Индукция на оси бесконечно длинного соленоида с током равна

A

μ0μ I

(cosϕ1 − cosϕ2 ) ,

4π

r

A

μ0μ a2 I

,

2

r3

A+

μ0μIn

В1

Поток вектора магнитной индукции через элемент площади равен

A+

BdS ,

A

ò BdS ,

S

A

BS cosα

A

ò BdS = 0

S

В1

Полный магнитный поток через произвольную незамкнутую поверхность равен

A

BdS ,

A+

ò BdS ,

S

A

BS cosα

A

ò

BdS = 0

S

В1

Полный магнитный поток через плоскую поверхность равен

A

BdS ,

A

ò BdS ,

S

A+

BS cosα

A

ò

BdS = 0

S

В1

Полный магнитный поток через произвольную замкнутую поверхность равен

A

BdS ,

A

ò BdS ,

S

A

BS cosα

A+

ò

BdS = 0

S

В1

Теорема Гаусса для магнитных полей в интегральном виде утверждает, что

A+

BdS = 0

,

ò

S

A

ò Bdl = μ0 I

L

A

div B = 0 ,

A

rot B = μ0 j

В1

Теорема о циркуляции для магнитных полей в интегральном виде утверждает, что

A

ò

0

,

BdS =

S

A+

ò Bdl = μ0 I

L

A

div B = 0 ,

A

rot B = μ0 j

В1

Теорема Гаусса для магнитных полей в дифференциальном виде утверждает, что

A

ò

= 0

,

BdS

S

A

ò Bdl = μ0 I

L

A+

div B = 0

,

A

rot B = μ0 j

В1

Теорема о циркуляции для магнитных полей в дифференциальном виде утверждает,

что

A

ò

= 0

,

BdS

S

A

ò Bdl = μ0 I

L

A

div B = 0

,

A+

rot B = μ0 j

В1

Сила Лоренца задается соотношением

A

F = qE ,

A

F = q (

r

v × B) ,

A+

r

F = qE + q(v × B) ,

r

1

q1q2 r

A

F =

4πε0

r2

r

В1

ЭДС индукции согласно основному закону электромагнитной индукции равна

A+

−

dΦm

,

dt

A

−vBnl ,

A

−L dI

,

dt

A

−

d

(

LI )

dt

В1

ЭДС самоиндукции, возникающая в контуре, находящемся в вакууме, равна

A

−

dΦm

,

dt

A

−vBnl ,

A+

−L dI

,

dt

A

−

d

(

LI )

dt

В1

ЭДС индукции, возникающая в отрезке проводника, движущемся однородном

магнитном поле, равна

A

−

dΦm

,

dt

A+

−vBnl ,

A

−L dI ,

dt

A

−

d

( LI )

dt

В1

ЭДС самоиндукции, возникающая в контуре, находящемся в ферромагнитной

среде, равна

A

−

dΦm

,

dt

A

−vBnl ,

A

−L dI ,

dt

A+

−

d

( LI )

dt

Т

Электромагниное_поле

В1

Объемная плотность магнитной энергии равна

A+

ò HdB ,

A

1 μ0μH 2

2

A

ò EdD ,

A

1 (ε0ε E2

+ μ0μH 2 ) ,

2

В1

Объемная плотность магнитной энергии в парамагнитных и диамагнитных средах

равна

A

ò HdB ,

A+

1 μ0μH 2

2

A

ò EdD ,

A

1 (ε0ε E2

+ μ0μH 2 ) ,

2

В1

Объемная плотность электрической энергии равна

A

ò HdB ,

A

1 μ0μH 2

2

A+

ò EdD ,

A

1 (ε0ε E2

+ μ0μH 2 ) ,

2

В1

Объемная плотность энергии электромагнитного поля равна

A

ò HdB ,

A

1 μ0μH 2

2

A

ò EdD ,

A+

1 (ε0ε E2

+ μ0μH 2 ) ,

2

В1

Единицей индуктивности в системе СИ является

A+

1Гн ,

A

1Вт ,

A

1Вб ,

A

1Тл ,

В1

Единицей магнитного потока в системе СИ является

A

1Гн ,

A

1Вт ,

A+

1Вб ,

A

1Тл ,

В1

Единицей индукции магнитного поля в системе СИ является

A

1Гн ,

A

1Вт ,

A

1Вб ,

A+

1Тл ,

В1

Единицей мощности в системе СИ является

A

1Гн ,

A+

1Вт ,

A

1Вб ,

A

1Тл ,

В1

Векторное поле является соленоидальным, если для него

A+

дивергенция всюду обращается в нуль,

A

дивергенция не обращается в нуль,

A

ротор не обращается в нуль,

A

ротор обращается в нуль

В1

Векторное поле является несоленоидальным, если для него

A

дивергенция всюду обращается в нуль,

A+

дивергенция не обращается в нуль,

A

ротор не обращается в нуль,

A

ротор обращается в нуль

В1

Векторное поле является вихревым, если для него

A

дивергенция всюду обращается в нуль,

A

дивергенция не обращается в нуль,

A+

ротор не обращается в нуль,

A

ротор обращается в нуль

В1

Векторное поле является невихревым, если для него

A

дивергенция всюду обращается в нуль,

A

дивергенция не обращается в нуль,

A

ротор не обращается в нуль,

A+

ротор обращается в нуль

В1

Действие электромагнитного поля на внесенный в него заряд заряд, полностью

определяет

A

закон Ампера,

A

закон Био-Савара-Лапласа,

A

закон Кулона,

A+

сила Лоренца

В1

Какое из уравнений Максвелла показывает, что магнитных зарядов не существует?

A

r

¶B

,

rot E = -

¶t

A

r

r

+

¶D

,

rot H

= j

¶t

A

div D = ρ ,

A+

div B = 0

В1

Какое из уравнений выражает закон сохранения электрического заряда?

A

r

¶B

,

rot E = -

¶t

A

r

r

+

¶D

,

rot H

= j

¶t

A+

r

∂ρ + div j = 0 ,

¶t

A

div D = ρ

В1

Какое из уравнений Максвелла эквивалентно закону Кулона?

A

r

¶B

,

rot E = -

¶t

A

r

r

+

¶D

,

rot H

= j

¶t

A+

div D = ρ ,

A

div B = 0

В1

Какое из уравнений Максвелла представляет собой теорему Гаусса для

электрических полей?

A

r

¶B

,

rot E = -

¶t

A

r

r

+

¶D

,

rot H

= j

¶t

A+

div D = ρ ,

A

div B = 0

В1

Какое из уравнений Максвелла представляет собой теорему Гаусса для магнитных

полей?

A

r

¶B

,

rot E = -

¶t

A

r

r

+

¶D

,

rot H

= j

¶t

A

div D = ρ ,

A+

div B = 0

В1

Какое из уравнений Максвелла является законом Фарадея в интегральной форме?

r r

= -ò

¶B

r

A+

ò Edl

¶t

dS ,

L

S

A

r r

= ò

æ

¶D ö r

ò Hdl

ç1+

÷ dS ,

L

S

è

¶t ø