- •Глава II. Постоянный электрический ток §5. Электрический ток. Условия существования электрического тока
- •§6. Основные характеристики постоянного электрического тока
- •§7. Законы постоянного тока
- •7.1. Закон Ома в дифференциальной и интегральной формах
- •Пример 1. Коаксиальный кабель с утечкой
- •Пример 2. Сопротивление заземления в линиях связи
- •7.2. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
- •§8. Классическая теория электропроводности металлов и ее недостатки.
- •§9. Источники постоянного тока. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка
- •§10. Разветвленные электрические цепи. Правила Кирхгофа
- •§11. Электрический ток в газах
- •11.1. Несамостоятельный и самостоятельный разряды и их характеристики
- •11.2. Виды самостоятельного разряда
- •11.3. Понятие о плазме
Пример 1. Коаксиальный кабель с утечкой
Рассчитаем сопротивление среды между центральной жилой диаметром2а и экраном диаметром 2b коаксиального кабеля, сечение которого представлено на рис. 7.3. Между экраном и центральной жилой приложено напряжение U0, создающее электрическое поле, напряженность которого равна
,
где - относительная диэлектрическая проницаемость среды,
- эквивалентная линейная плотность зарядов,
0 = 8,85 * 10-12 Ф/м,
a r b.
Считая поле стационарным, рассчитаем U0 по формуле
Текущее значение напряжения между центральной жилой и точкой на расстоянии r рассчитывается аналогично:
Полученные результаты позволяют выразить U(r) через U0 и геометрические параметры задачи
Используя связь между напряженностью и потенциалом электрического поля, получим следующее соотношение для текущего значения напряженности электрического поля в рассматриваемой области
,
где (r) = (a) – U(r); (a) = const.
Подставим полученное выражение для E(r) в закон Ома в дифференциальной форме (7.3)
Выбрав в рассматриваемой среде цилиндрическую поверхность произвольного радиуса r (рис. 7.3), рассчитаем суммарный ток утечки I
где S = 2 r l; l - длина коаксиального кабеля. Окончательно получаем
Сравнение полученного результата с законом Ома в интегральной форме (7.9) позволяет получить формулу электрического сопротивления среды между экраном и центральной жилой коаксиального кабеля
Пример 2. Сопротивление заземления в линиях связи
На рис. (7.4) показана условная схема линии связи, в которой вторым проводом является Земля. Полагаем для простоты, что заземляющий проводник имеет форму шара радиуса a. Напряжение (разность потенциалов) между заземляющими проводниками равно
,
где q - эквивалентный заряд на заземляющем проводнике,
- диэлектрическая проницаемость Земли.
Напряженность электрического поля в непосредственной близости от заземляющего проводника можно рассчитать по формуле
Последние два уравнения позволяют получить следующее соотношение:
Плотность тока может быть найдена по закону Ома в дифференциальной форме
,
где - удельная проводимость Земли.
Суммарный ток через заземляющий проводник будет равен
или
Сравнение этого уравнения с законом Ома дает возможность в интегральной форме определить сопротивление заземления линии связи:
Интересно отметить, что сопротивление заземления линии связи не зависит от расстояния между станциями.
7.2. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля – Ленца
При прохождении электрического тока по проводнику происходит рассеяние энергии, которая электрическими приборами и устройствами может преобразовываться в другие виды энергии (механическую, тепловую, световую и т.д.). Перемещаясь по проводнику, электроны проводимости "сталкиваются" с атомами проводника, передавая им приобретенную от электрического тока энергию. Эта энергия переходит в кинетическую энергию колебаний атомов, т.е. в тепло. Потери энергии при прохождении зарядом dq разности потенциалов U вследствие столкновений равны работе сил электрического поля:
Разделим обе части этого выражения на dt. Тогда получим
Учитывая, что а потери электрической мощности, можем записать
(7.10)
Заменив U на IR, выражение (7.10) можно представить в виде
(7.11)
Выражения (7.10) и (7.11) носят название закон Джоуля – Ленца и определяют электрическую мощность, которая преобразуется в тепло или в другие виды энергии. Следовательно, в 1 с электрическим током может совершаться работа, равная I2 R, а за промежуток времени t
(7.12)
Для мощности Р (скорости выполнения работы) есть соответствующая единица: ватт или вольт-ампер (1 Вт = 1 Дж/с).
Постоянный ток в цепи, естественно, требует какого-нибудь источника энергии, который способен поддерживать электрическое поле.