- •1.Поляризация диэлектрика.(с 1)
- •3.Поляризация полярной молекулы.
- •Электронная и ионная поляризация
- •4.Электронная поляризация
- •5.Ионная поляризация
- •6.Упруго-дипольная поляризация
- •7.Ионно-релаксационная поляризация (запаздывание)
- •8.Дипольно-релаксационная поляризация
- •9.Миграционная поляризация
- •10.Электронно-релаксационная поляризация
- •15.Поляризация газообразных веществ Поляризация неполярных газов
- •Барический коэффициент диэлектрической проницаемости
- •16.Поляризация полярных газов
- •17.Поляризация неполярных жидкостей
- •18.Поляризация полярных жидкостей
- •19.Теория Дебая
- •20.Теория Онзагера
- •Молекула с точечным диполем в центре.
- •21.Теория Кирквуда
- •Моментов полярных жидкостей
- •23.Поляризация твердых диэлектриков
- •24.Полярные твердые диэлектрики
- •25.Поляризация ионных кристаллов с малой . Теория Борна.
- •26.Расчет диэлектрической проницаемости неоднородных диэлектриков
- •27.Расчет диэлектрической проницаемости
- •29.Особенности поляризации, основные свойства и физическая природа сегнетоэлектриков
- •30. Электропроводность газов
- •31.Вольтамперная характеристика газа
- •32.Теория электропроводности Френкеля
- •Математическое описание
- •33.Электропроводность жидкости Закон Вальдена
- •34.Электрофоретическая или молионная электропроводность жидких диэлектриков
- •35.Пробой диэлектриков
- •36.Пробой газов
- •Теория ударной ионизации Теория Таунсенда.
- •37.Теория стримерного пробоя газов
- •38.Пробой жидких диэлектриков
- •Пробой предельно чистых жидких диэлектриков.
- •39.Мостиковая теория
- •40.Тепловая теория пробоя.
- •41.Пробой твердых диэлектриков.
- •Рассмотрим элементарную тепловую теорию пробоя
- •42.Диэлектрики Диэлектрические потери Основные понятия, соотношения, тангенс угла диэлектрических потерь.
- •43.Зависимость tg от частоты:
- •44.Зависимость диэлектрических потерь от частоты
- •45.Зависимость диэлектрических потерь от напряжения
- •46.Предпробивные поля
- •47.Зависимость tg от температуры
18.Поляризация полярных жидкостей
; ; ; .
Т.к. электрические поля в полярных диэлектриках вблизи молекул весьма высоки, то соответственно полем ближнего окружения E2 мы пренебречь не можем. В этом случае уравнение Клаузиса-Масотти для полярных диэлектриков не будет справедливым, т.к. оно предполагает, что E2=0.
Существует несколько теорий полярных жидкостей, позволяющих связать макроскопические и микроскопические параметры:
теория Дебая; теория Онзагера; теория Кирквуда.
19.Теория Дебая
Первая теория поляризации жидкости дает удовлетворительный результат, но при описании процессов поляризации в полярных жидкостях с не очень высокой (<10).
В последствии появилась теория Онгазера, которая более точно описывает процесс. Теория Кирквуда позволяет более точно описать процессы в сильно полярном диэлектрике (>10).
20.Теория Онзагера
Онзагер исходил из того, что молекула, имеющая собственный дипольный момент 0, плотно окружена соседними молекулами. В соседних молекулах за счет поля диполя с моментом 0 индуцируется дополнительный дипольные моменты пропорциональные их поляризуемостям. Это влияет на их ориентацию, а также на результатирующее поле в месте нахождения диполя 0, т.е. каждая молекула в жидкости ориентирует окружающие ее молекулы и сама подвержена воздействию со стороны соседей, действуя сама на себя посредством соседей.
Молекула с точечным диполем в центре.
Молекула по Онзагеру находится в диэлектрической среде с
Мысленно удалим шар из диэлектрической среды. Остается пустая сфера. Помещаем оставшуюся систему в электрическое поле.
- поле полости.
В пустой сфере поле более сильнее, чем в диэлектрике за счет образования связанных зарядов на границе сферы.
Если в поле полости поместить точечный диполь, то это поле будет ориентировать его по направлению поля полости, т.е. поле полости ориентирует диполь по направлению внешнего электрического поля (рис. 1).
Поле . Рисунок 1.
Если мы окружим шар соседними молекулами, то они усилят это поле, молекулы поляризуются, диполь находится в центре это шара. При этом направление поля не изменится, но будет иметь вид как на рис.2.
Поле . Рисунок 2.
Поле R не ориентирует диполь, а поляризует (растягивая его). Для того, чтобы получить результатирующее поле необходимо диполь поместить в поле полости.
Вычислив значение полей ии найдя их сумму можем найти уравнение связи между макроскопическими и микроскопическими параметрами.
.
Вычислив поле получаем уравнение связи:
Уравнение Онзагера:
,
где ν – коэффициент преломления света в данной среде.
Но данное уравнение можно использовать для расчета ε жидкостей не являющихся сильно полярными (ε0). При расчете ε сильно полярных жидкостей данная формула дает достаточно большую погрешность.
Недостатки теории Онзагера:
упрощенная модель молекулы, т.е. шар с точечной диполью в центре, хотя на самом деле распределение зарядов в молекуле имеет более сложный характер;
совокупность молекул окружающих данную молекулу принимается за сплошную среду, хотя на самом деле это не так;
допущение того, что связь данной молекулы с соседними учитывается путем вычисления реактивного поля направление которого совпадает с направлением дипольного момента, хотя в общем случае это не так.
Недостатки теории Онзагера, а следовательно и ограниченность использования уравнения, преодолеваются в теории Кирквуда.