- •Колебания и волны. Геометрическая и волновая оптика
- •Сегодня: суббота 29 Июнь, 2019
- •10.1. Естественный и поляризованный свет
- •Естественный свет – неполяризованный:
- •Линейно поляризованная электромагнитная волна и волна круговой поляризации.
- •Эллиптическая и круговая поляризация электромагнитной волны
- •Пространственная структура эллиптически -поляризованных вол:
- •Образование поляризованного света
- •Линейно поляризованный свет:
- •Линейные поляризаторы:
- •Полихромные кристаллы турмалина
- •Пример использования поляризационного фильтра в фотографии
- •В реальных средах возможно превращение
- •Аналогичное устройство, применяемое для исследования поляризации света – анализатор.
- •Рисунок 10.5
- •Основные выводы
- •10.2. Поляризация при отражении и преломлении
- •В отраженном луче преобладают колебания, перпендикулярные плоскости падения, а
- •Степень поляризации зависит от угла падения:
- •Формулы Френеля
- •Огюстен Жан Френель
- •10.3. Двойное преломление света
- •Христиан
- •Объяснение этого явления дал современник Бартолина голландский ученый Христиан Гюйгенс.
- •Закон преломления Снеллиуса:
- •Явление двойного лучепреломления используется для получения поляризованного света:
- •Дихроизм – один из лучей поглощается сильнее другого
- •В качестве поляроида используется призма Николя (николь). Это призма из исландского шпата, разрезанная
- •Двойное лучепреломление объясняется анизотропией кристалла. Диэлектрическая проницаемость ε – зависит от направления. В
- •10.4.Закон Малюса
- •В поперечной волне направление колебаний и перпендикулярное ему направление не равноправны:
- •С помощью разложения вектора E на составляющие по осям можно объяснить закон Малюса
- •Световую волну с амплитудой E0 разложим на две
- •Рис. 11. Прохождение естественного света через два идеальных поляроида. yy' – разрешенные направления
- •После первого поляризатора J0 12 Jест Второй поляризатор пропустит свет
- •Прохождение линейно поляризованного света He-Ne лазера через
- •Применение плоскополяризованных волн
- •Микроскопия с использованием принципов эллипсометрии
- •10.5. Интерференция поляризованного света
- •Араго Доминик Франсуа (26.II.1786 -
- •Анализатор А здесь необходим также, для того чтобы свести колебания двух различно поляризованных
- •10.6. Искусственная анизотропия
- •Поместим стеклянную пластинку Q между двумя поляризаторами Р и А :
- •Помещая прозрачные фотоупругие модели между поляризатором и анализатором и подвергая их различным нагрузкам,
- •Явление искусственной анизотропии может возникать в изотропных средах под воздействием
- •На основе ячеек Керра построены практически безинерционные затворы и модуляторы света с временем
- •10.7. Вращение плоскости поляризации
- •В кристаллах:
10.2. Поляризация при отражении и преломлении
Вэтом и следующем параграфах мы рассмотрим способы получения линейно поляризованного света, используемые при изготовлении поляризаторов и анализаторов.
Свет поляризуется при отражении от границы двух сред и при прохождении границы – при преломлении.
Вотраженном луче преобладают колебания, перпендикулярные плоскости падения, а в преломленном луче – колебания параллельные
плоскости падения |
21 |
|
В отраженном луче преобладают колебания, перпендикулярные плоскости падения, а
в преломленном луче – колебания параллельные
плоскости падения.
Степень поляризации зависит от угла падения:22
Степень поляризации зависит от угла падения:
Если луч падает награницу двух сред под углом α, |
|
удовлетворяющему условию tg α n2 n21 |
|
n1 |
, |
то отраженный луч оказывается полностью |
|
поляризованным. |
|
Преломленный луч – поляризован частично. |
|
Угол α – называется углом Брюстера . |
23 |
Формулы Френеля
При падении естественного света на границу раздела двух диэлектриков:
для отраженного луча: |
для преломленного луча: |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
sin |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
sin |
2 |
|
|
|
|
|||
Ir |
1 |
I0 |
|
|
|
I p |
1 I0 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
sin |
2 |
|
||||||||||||||
2 |
|
sin |
2 |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
1 |
|
tg2 |
|
1 |
|
|
|
tg2 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
IrP |
|
I0 |
|
|
|
|
|
|
I pP |
|
I0 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
tg |
2 |
|
2 |
tg |
2 |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Степень поляризации можно записать как
P |
|
I IP |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
I IP |
24 |
||||
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Огюстен Жан Френель
Augustin Jean Fresnel
10.05.1788 – 14.07.1827
французский физик Броли, Франция (Broglie, France)
Ville-d'Avray, France
25
10.3. Двойное преломление света
В 1669 г. датский ученый Эразм Бартолин опубликовал работу, в которой сообщил об открытии нового физического явления – двойного преломления света.
В кристалле исландского шпата CaCO3Бартолин обнаружил, что луч внутри кристалла расщепляется
на два луча :
Рисунок 10.7 |
26 |
|
Христиан
Гюйгенс
Christiaan Huygens
14.04.1629 – 08.08.1695
нидерландский механик, физик и математик
Гаага, Нидерланды (Hague, Netherlands)
Объяснение этого явления дал современник Бартолина голландский ученый Христиан Гюйгенс.
Расщепление луча света, проходящего через
исландский шпат, связано с анизотропией кристалла.
У анизотропных кристаллов имеется оптическая ось.
Плоскость, проходящая через оптическую ось, называется главным сечением кристалла
Одноосные кристаллы (исландский шпат, турмалин)
Кристаллы двухосные (гипс, слюда). |
28 |
|
Закон преломления Снеллиуса: |
sin α |
n2 |
sin β |
n |
|
|
|
1 |
Подчиняется луч |
обыкновенный о |
29 |
|
Не подчиняется – |
необыкновенный луч е. |
||
|
Явление двойного лучепреломления используется для получения поляризованного света:
30
n ε
no υс
o
ne υс
e
31