Добавил:
ivanov666
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Предмет:
Файл:Физические основы электроники. Учебное пособие
.pdf
Такие же по форме выходные характеристики имеют МДПтранзисторы со встроенным каналом, рис. 28.
Они находят ограниченное применение из-за необходимости
затрачивать энергию на поддержание состояния отсечки транзистора
изготовления дополнительного n-слоя между истоком и стоком. Этот слой
выполняет функцию канала, который существует в таком транзисторе и при
Uзи = 0. Как и в транзисторах с индуцированным каналом, в МДП
транзисторах со встроенным каналом в зависимости от напряжения на затворе
наступает обогащение или обеднение канала. При достаточно сильном
обеднении, т.е. при Uзи < U0, наступает режим инверсии полупроводника под
затвором. Канал исчезает, транзистор запирается. Стоко-затворная
характеристика МДП-транзистора со встроенным каналом n-типа изображена
на рис. 29. Здесь же штриховая линия соответствует p-канальному варианту
транзистора.
Рис. 28 Рис. 29
Выходные характеристики всех рассмотренных в разделе 6.5
транзисторов имеют только количественные отличия, рис. 26.
Общепринятые условные обозначения всех МДП-транзисторов
приведены в Приложении 2.
6.5. МДП-транзистор с плавающим затвором
Устройство МДП-транзистора с плавающим затвором изображено на рис. 30.
Рис. 30 Рис. 31
В таком транзисторе есть два металлических слоя, выполняющих
функцию двух затворов.
На верхний, обычный затвор, может быть подано внешнее напряжение
U
в виде короткого импульса, рис. 31. Возникает электрическое поле,
зи
41
которое заряжает внутренний, плавающий затвор. В зависимости от знака
поданного Uзи, заряд плавающего затвора будет +Q или –Q. Этот заряд, в
свою очередь, создает вокруг себя электрическое поле, проникающее в
полупроводник. При +Q в полупроводнике возникает режим инверсии.
Образуется n-канал, транзистор открыт. При отрицательном Uзи плавающий
затвор приобретает заряд –Q. Канал исчезает (закрытое состояние).
Главное свойство такого транзистора - заряд плавающего затвора не
исчезает после отключения Uзи. Благодаря тому, что плавающий затвор со всех
сторон окружён высококачественным диэлектриком, пути для тока разряда
нет и заряд затвора сохраняется в течение нескольких лет. В течение этого же
времени сохраняется открытое или закрытое состояние. Таким образом, МДПтранзистор с плавающим затвором обладает свойствами ячейки памяти,
способной хранить 1 бит информации.
Запись открытого состояния (условно единицы) осуществляется подачей
на затвор короткого положительного импульса, рис. 31. Стирание прежнего
заряда и переход в закрытое состояние (запись нуля) осуществляется подачей
короткого отрицательного импульса.
МДП-транзисторы с плавающим затвором и их разновидности получили
исключительно широкое распространение в современной электронике. На их
использовании, в частности, основывается работа флеш-памяти.
6.6. Арсенид-галлиевый полевой транзистор
В арсенид-галлиевом полевом транзисторе (в дальнейшем GaAs-
транзистор), как и в МДП-транзисторе, используется полевой эффект –
влияние электрического поля на полупроводник. И хотя в GaAs-транзисторе
нет диэлектрического слоя, подобием его является слой обеднённого
полупроводника на границе металло-полупроводникового контакта Шотки.
В работе МДП- и GaAs-транзисторов много общего. Устройство
GaAs-транзистора поясняет рис. 32. Сам GaAs кристалл примесей не
содержит. Благодаря большой ширине запрещённой зоны собственная
концентрация носителей заряда беспримесного GaAs настолько мала, что по
электропроводности этот полупроводник приближается к диэлектрикам.
Поэтому проблемы влияния полупроводника, окружающего транзистор, не
существует.
Рис. 32 Рис. 33
42
Канал в таком транзисторе изготавливается сразу, в виде слоя
полупроводника n-типа. Металл затвора выбирается так, чтобы контакт между
затвором и каналом являлся контактом Шотки. Как в любом другом таком
m-n контакте, в приграничной части полупроводника возникает обеднённый
слой.
При подаче на затвор относительно подложки положительного
напряжения наступает обогащение канала. Обеднённый слой сужается, канал
расширяется. Ток канала Iс увеличивается (U
≠ 0). При подаче
си
отрицательного напряжения на затвор обеднённый слой расширяется. При
пороговом напряжении –U0 канал исчезает, транзистор запирается. Типичная
стоко-затворная характеристика GaAs-транзистора изображена на рис. 33.
Использование GaAs-транзистора при положительных напряжениях
Uзи > 0,2…0,4 В приводит к отпиранию m-n перехода и появлению в нём
значительного тока. В основной схеме включения полевых транзисторов,
схеме с общим истоком, это входной ток Iз. Поэтому возрастает входная
мощность и снижается усиление транзистора. При Uзи > 0,2…0,4 В такой
транзистор не используется.
Большим достоинством GaAs является исключительно высокая
подвижность свободных электронов. Коэффициент подвижности µn арсенида
галлия в шесть раз превышает µn кремния. Поэтому быстродействие и
частотные свойства GaAs-транзисторов и интегральных схем потенциально
намного выше, чем кремниевых. Известны успешные применения таких
транзисторов в СВЧ диапазоне (спутниковая связь) и попытки применения
GaAs в сверхбыстродействующих ИС (цифровая электроника).
7. N-P-N И P-N-P СТРУКТУРЫ. БИПОЛЯРНЫЙ ТРАНЗИСТОР
7.1. Основные свойства биполярного транзистора
Биполярный транзистор (в дальнейшем БТ) является электронным
элементом с двумя р-n переходами (рис. 34).
Рис. 34
Здесь изображён БТ со структурой [2] n
+
–р–n, хотя возможна, но менее
распространена p+–n–p структура. В работе таких БТ принципиальных
43
отличий нет. Области БТ получили следующие названия: n+ – эмиттер
(область, “испускающая” носители); р – база и n (на рис. 34 – область справа)
– коллектор (т.е. область, “собирающая” носители).
Каждая область снабжена омическими контактами металлполупроводник, служащими для подключения к внешним цепям. Названия
внешних контактов такие же, как у областей – эмиттер, база, коллектор.
P-n переход между эмиттером и базой получил название эмиттерный переход
(ЭП), между базой и коллектором – коллекторный переход (КП).
Важнейшими особенностями конструкции являются:
1) малая толщина базы, не более 0,5 мкм;
2) малая концентрация примеси в базе, порядка 1016 см-3;
3) большая концентрация примеси в эмиттере, до 1020 см-3.
Только при соблюдении перечисленных условий БТ способен проявлять
свои главные свойства: усиливать электрические сигналы, а также работать в
качестве ключа.
Возможны четыре режима БТ:
1) ЭП открыт, КП закрыт - активный, или усилительный режим.
Единственный режим, в котором возможно неискажённое усиление
сигналов;
2) ЭП закрыт, КП закрыт – режим отсечки. Используется в ключе,
закрытое состояние ключа;
3) ЭП открыт, КП открыт – режим насыщения. Используется в ключе,
открытое состояние ключа;
4) ЭП закрыт, КП открыт – инверсный режим, обратный по отношению к
активному режиму. Не используется, как не эффективный.
Общепринятые условные обозначения БТ и схемы включения его как
четырехполюсника приведены в [2].
7.2. Биполярный транзистор в схеме с общей базой
На рис. 35 изображена одна из схем включения БТ – схема с общей
базой. Здесь база – общий электрод для входной и выходной цепи, ток
которого является алгебраической суммой контурных входного и выходного
токов.
Рис. 35
44
Для изучения процессов в БТ наиболее удобен усилительный, или
активный режим. Он создаётся двумя внешними напряжениями:
1) Uэб – входное напряжение, прямое для эмиттерного перехода;
2) U
– выходное напряжение, обратное для коллекторного перехода.
кб
В открытом ЭП, благодаря прямому напряжению, снижаются φк и
потенциальный барьер и поэтому протекает большой диффузионный ток
основных носителей Iэ. При этом Iэ имеет электронную I
и дырочную I
э
n
э
p
составляющие. Так как концентрация свободных электронов в эмиттере на
несколько порядков больше, чем дырок в базе, I
э
n
>> I
. Поэтому в ЭП
э
p
наблюдается практически односторонний диффузионный ток свободных
электронов в базу, так называемая инжекция.
Свободные электроны в базе являются неосновными носителями. Их
больше вблизи ЭП, откуда они поступают, поэтому в базе возникает градиент
концентрации dn/dw и неосновные носители диффундируют к КП. КП заперт
напряжением Uкб, поэтому его электрическое поле для неосновных носителей
– ускоряющее. Благодаря этому они извлекаются из базы в коллектор
(экстракция). Появляется полезный выходной ток Iк.
Так как база тонкая и слаболегированная, при продвижении неосновных
носителей через базу только небольшая их часть рекомбинирует с основными
носителями базы (не более 1…2%). В противном случае наблюдалось бы
значительное уменьшение выходного тока Iк.
Рекомбинация в базе несколько уменьшает концентрацию её основных
носителей — дырок. Электрическая нейтральность базы нарушается, в ней
образуется отрицательный заряд некомпенсированных ионов акцепторной
примеси. Этот заряд создаёт так называемый рекомбинационный ток в выводе
базы I
. Еще одна составляющая тока базы легко обнаруживается при
б рек
разорванной цепи эмиттера. Тока в ЭП и инжекции при этом нет. В КП
протекает небольшой по величине обратный ток коллектора I
кб0
создаваемый обратным напряжением Uкб.
Таким образом, в указанном режиме в БТ действительны следующие
соотношения токов:
Iэ = Iк + Iб (закон Кирхгофа для БТ, рассматриваемого как узел цепи) (36)
Iк = α Iэ + I
, (37)
кб0
Iб = I
б рек
– I
кб0 .
(38)
Эти уравнения называют основными уравнениями БТ в схеме с общей
базой.
В кремниевых транзисторах, наиболее распространённых сегодня,
I
пренебрежимо мал. Поэтому из (37) следует:
кб0
α = Iк / Iэ.
,
45
Коэффициент передачи эмиттерного тока транзистора в схеме
Э
Н
2
Р
r
R
K
БЭ
Э
ЭpЭn
Эn
NN
N
II
I
Э
К
Эn
К
Э
Эn
I
I
I
I
I
I
включения с общей базой α является важнейшим параметром БТ. Можно
показать, что коэффициент усиления по мощности БТ с общей базой
определяется выражением
, (39)
где Rн – сопротивление нагрузки, включаемое в разрыв коллекторной цепи;
rэ – сопротивление открытого ЭП, обычно очень малое.
Так как БТ в отношении нагрузки является источником тока
(сопротивление закрытого КП очень велико), Rн может на несколько порядков
превышать rэ. Поэтому, согласно (39), Кp может достигать многих тысяч раз.
На величину коэффициента усиления влияют следующие особенности
конструкции.
Качество работы ЭП характеризуется коэффициентом инжекции
где Iэn – полезный ток инжекции;
Iэр – бесполезный встречный дырочный ток;
Nэ и Nб – концентрация примесей в базе и эмиттере.
Увеличивая Nэ, можно получить γ = 0,999 и более.
Качество процессов в базе характеризуется коэффициентом переноса κ,
который показывает, какая доля инжектированных в базу носителей избегает
рекомбинации и достигает КП:
κ = IK / I
. (41)
Э
n
, (40)
Этот коэффициент тем ближе к максимальному значению κ = 1, чем
тоньше база и меньше в ней концентрация примесей.
Пренебрегая дырочной составляющей эмиттерного тока, умножив (40)
на (41) получим:
. (42)
46
7.3. Дрейфовый биполярный транзистор
Увеличению коэффициента усиления способствует также неоднородное
легирование базы: примесей вводят больше вблизи ЭП, меньше вблизи КП.
В такой базе нескомпенсированных ионов примеси, появляющихся из-за
рекомбинации основных и неосновных носителей, больше вблизи ЭП
(квадраты рис. 36). В результате в базе возникает собственное электрическое
поле.
Рис. 36
Собственное поле в такой базе – ускоряющее для неосновных носителей
и сила Кулона FK заставляет их дрейфовать к КП. В результате свободные
электроны (кружки на рис. 36) пересекают базу быстрее (дрейфовый
транзистор). Поэтому время пребывания в такой базе, так называемое время
пролёта, меньше, вероятность рекомбинации и потери из-за неё меньше,
импульсные и частотные свойства лучше. В настоящее время БТ
изготавливаются преимущественно в виде дрейфовых транзисторов.
7.4. Биполярный транзистор в схеме с общим эмиттером
Если для полевых транзисторов наиболее распространённой является
схема с общим истоком, то для БТ – это схема с общим эмиттером, рис. 37.
Рис. 37
47
При таком включении входным, управляющим током является самый
маленький ток БТ – ток базы Iб, составляющий обычно 1…2 % от токов Iэ и Iк.
Поэтому усиление по току достигает десятков – сотен раз, а усиление по
мощности максимально.
Из основных уравнений схемы с общей базой можно получить основные
уравнения схемы с общим эмиттером:
Iэ = Iк + Iб (43)
(такой же, как и для схемы с общей базой, закон Кирхгофа)
Iк = βIб + (β + 1)I
= βIб + I
кб0
. (44)
кэ0
Здесь β – коэффициент передачи тока в схеме с общим эмиттером.
Согласно (44), обратный ток коллектора в схеме с общим эмиттером
I
значительно больше, чем I
кэ0
. Однако в кремниевых БТ и этот ток очень
кб0
мал. Пренебрегая им, из (44) получим:
β = Iк / Iб . (45)
Из основных уравнений данных схем включения следует связь β и α:
β = α / (1 – α) . (46)
Если, например, количество экстрагированных из базы носителей
составляет 98% от количества инжектированных в неё носителей, то α = 0.98.
При этом согласно (46), β ≈ 50. Усиление по току в схеме с общим эмиттером
в этом случае примерно в 50 раз больше, чем в схеме с общей базой.
7.5. Статические характеристики биполярного транзистора
Входные характеристики БТ в схеме с общей базой – это зависимости
Iэ(Uэб) при различных Uкб, т.е. ВАХ эмиттерного перехода, рис. 38а. Эти
характеристики представляют интерес только при прямых входных
напряжениях. Они близки к обычной для ВАХ p-n перехода экспоненте.
а) б)
Рис. 38
48
Положение входной характеристики несколько зависит от выходного
напряжения Uкб. При увеличении этого напряжения увеличивается толщина
обедненного слоя КП. Следовательно, уменьшается эффективная толщина
базы w и возрастает градиент инжектированных в неё свободных электронов
dn/dw. Поэтому с ростом Uкб возрастает и диффузионный входной ток
(эффект Эрли).
Выходные характеристики БТ в схеме с общей базой – это зависимости
Iк(Uкб) при различных токах эмиттера, т.е. ВАХ коллекторного перехода,
рис. 38б.
По форме они такие же, как обратная ветвь ВАХ p-n перехода
(см. рис. 14б), но смещены от нуля на значение тока, созданного за счет
инжектированных из эмиттера в базу электронов. В отличие от ВАХ
p-n перехода, их принято помещать в первом квадранте, т.е. в перевёрнутом
виде. Выходные характеристики обычно изображают в виде семейства
характеристик. Это позволяет графически отразить не только зависимость
Iк(Uкб), но и зависимость Iк(Iэ).
По отношению к ВАХ p-n перехода выходные характеристики частично
смещены в область прямых напряжений. Следовательно, Iк остаётся большим
в отсутствие напряжения на КП и даже при небольших прямых напряжениях.
Это объясняется тем, что экстракция неосновных носителей из базы
осуществляется собственным полем КП. И только при небольших прямых
напряжениях, близких к к0, ток в нём исчезает из-за встречного
диффузионного тока КП.
Входные и выходные характеристики БТ в схеме с общим эмиттером,
как и в схеме с общей базой, подобны ВАХ p-n перехода.
Входные характеристики изображены на рис. 39. Входное напряжение в
схеме с общим эмиттером UбЭ – это напряжение на ЭП. Входной ток – это
почти неизменная часть тока ЭП:
Iб ≈ Iэ/β.
Рис. 39
49
Поэтому входные характеристики в схеме с общим эмиттером
отличаются только обратным проявлением эффекта Эрли, т.е. влиянием
выходного напряжения U
на входной ток Iб. Когда с ростом Uкэ КП
кэ
расширяется, а база сужается, Iб уменьшается из-за уменьшения
рекомбинации. Входные характеристики смещаются вправо, а не влево, как в
схеме с общей базой. Выходные характеристики схемы с общим эмиттером
изображены на рис. 40. Выходной ток Iк, как и в схеме с общей базой – это ток
КП. Выходное напряжение Uкэ - это напряжение на КП плюс напряжение на
ЭП:
U
кэ
Поэтому выходные характеристики на величину U
= Uкб + Uбэ.
смещены вправо и
бэ
целиком находятся в первом квадранте. Из-за того, что выходное напряжение
частично приложено и к ЭП, выходные характеристики имеют также более
значительный наклон.
Рис. 40
8. ИНЕРЦИОННЫЕ СВОЙСТВА МДП И БИПОЛЯРНЫХ ТРАНЗИСТОРОВ
8.1. Причины инерционности МДП и биполярных транзисторов
Термины инерционные или динамические свойства транзисторов
подразумевают их неспособность мгновенно реагировать на появление
входного сигнала. Если входным сигналом являются импульсы, открывающие
или закрывающие транзисторный ключ, говорят об импульсных свойствах
транзистора. Такие сигналы характерны для основной на сегодня цифровой
электроники. Если сигнал непрерывный и описывается функциями частоты
или частотным спектром, говорят о частотных свойствах. Такие сигналы
характерны для аналоговой электроники.
Главной причиной инерционности любых электронных элементов
является наличие в них ёмкостных или индуктивных, т.е. реактивных
50
Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]