![](/user_photo/_userpic.png)
книги / Справочник по судовой акустике
..pdfГлава 10
ЗВУНОИЗОЛЯЦИЯ НА СУДАХ
§10.1. |
РОЛЬ ЗВУКОИЗОЛЯЦИИ НА СУДАХ |
|
||||
|
|
З вуко и зо л я ц и я |
является |
одним из |
эф ф ективных |
средств сни ж е ни я |
шума |
при |
распространении |
зв у ко в ы х |
колебаний |
из одного помещ ения в д ругое |
|
(рис. |
10.1). И спо л ьзуя звуко изо л яц ию , м ож но снизить передачу воздуш ного ш ума |
|||||
по путям |
î y2 и 3 из помещ ения / в помещение |
/ / . О бходны й |
п у ть 4 .уменьш ает |
Рис. 10.1. Схема путей распространения ш ум а из одного помещ ения в другое .
Рис. 10.2. Т ип ы зв уко и зо л и р ую щ и х судовы х ко н с тр у кц и й .
/ — корпусная конструкция; 2 — вибродемпфнрующнй материал; 3 •— звукопоглощающий материал; 4 — зашивка; 5 — звуковой мостик; 6 — звукоизолирующий мостик.
эффективность звукоизоляции. Звукоизолирующие конструкции широко приме няются на судах для акустических кожухов машин и экранов, постов управления, воздуховодов, а главное, переборок, палуб и выгородок, отделяющих помещения с источниками шума от малошумных помещений. Основные типы звукоизолирую щих судовых конструкций показаны на рис. 10.2.
В двухстенных конструкциях зашивка может крепиться к корпусу с помощью звуковых или звукоизолирующие мостиков. Под звуковыми мостиками пони маются обычные детали крепления зашивки к корпусу. Звукоизолирующими мостиками являются специальные детали крепления зашивки, которые сущест венно препятствуют передаче звука от корпуса к зашивке и тем самым улучшают звукоизоляцию двустенной конструкции.
§10.2. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНОМЕРНОСТИ. ЗВУКОИЗОЛЯЦИИ
Термин «звукоизоляция» употребляется для обозначения акусти ческой конструкции, физического процесса, а также для численной характери стики этого процесса.
Численно звукоизоляция оценивается с помощью коэффициента прохождения т (используется также’ термин «коэффициент проницаемости»), который равен от ношению потока звуковой энергии, проходящего через рассматриваемое сечение преграды, к потоку звуковой энергии, падающему на это сечение. Величина, об ратная коэффициенту прохождения, — звукоизолирующая способность г.
Коэффициент прохождения т связан с коэффициентом рассеяния б и с коэффи
циентом |
отражения в соотношением, выражающим закон сохранения |
энергии, |
|
а именно |
б + е + %= |
I. |
|
Если а — коэффициент поглощения, то а + е = 1. Коэффициент звукоизо |
|||
ляции (чаще используется.термин «звукоизоляция») R, дБ, равен |
|
||
|
R = |
10 Ig г = — 10 \% = — 10 lg (а — б). |
(10.2.1) |
Международная организация по стандартизации рекомендует пользоваться понятиями коэффициентов проницаемости и звукоизоляции [19].
Следует различать звукоизоляцию R и перепад уровней звукового давления AL = L i — L 2. Д ля звукоизолирующей преграды, разделяющей два ревербера ционных помещения при отсутствии обходных путей, эта разность в судовых усло виях может составить 5— 10 дБ.
Звукоизоляцию с учетом обходных путей называют иногда фактической зву коизоляцией [5].
Кроме указанной выше трактовки, согласно которой звукоизоляция не зави сит от координат точек пространства до и после преграды, существует также поня тие локальной звукоизоляции. В этом случае рассматривается поток звуковой энергии за преградой во фраунгоферовой зоне свободного или заглушенного про странства, при наличии и при отсутствии этой преграды. Зависимость звукоизо ляции от места наблюдения (ее локализация в пространстве) приводит к необхо димости определять в этом случае пространственные спектры, возникающие при прохождении звука через преграду [14].
При падении плоских звуковых волн на границу раздела двух полубесконечных сред (рис. 10.3), в которых распространяются продольные волны, звукоизо
ляция Ry дБ, |
|
|
|
|
R = 20ig(|/A§ l - + |
|
|
(10.2.2) |
|
причем нормальные акустические сопротивления (импедансы) |
|
|||
*1 |
Plcl ы |
7 _ |
Рйс2 |
(10.2.3) |
COS-Ôi |
2 |
COSftjj’ |
|
|
|
|
где Ф — у го л п р о хо ж д е н и я зв у ко в ы х волн через слой; т — поверхностная масса слоя.
П од ставив это вы раж ение в (10 .2 .5), получим зв у ко и зо л я ц и ю R, д Б , одиостен- н о й п р еград ы по «за ко ну массы» п р и падении зв у ко в ы х волн под любым угл о м :
+ |
<1» " » |
И з ф ормулы следует, что кром е массы |
преграды на значение зв уко и зо л яц и и |
сущ ественное влияние оказы вает у го л падения зв у ко в ы х вол и . Это явление п о л у чило название компонент-эф ф екта [1 6 ]. П р и касательном падении волн зв у ко изол яция равна нул ю , п р и нормальном падении она д остигает м а кси м а льн ы х зна чений.
П р и диффузном падении з в у к а зв у ко и зо л я ц и я R, д Б ,
2 0 1 g /m + 2 0 l g - ^ ~ 1 0 1 g l g [ 1 + ( “ р Т " ) 8 ] ~ 3 ,6 . (Ш .2 .8 )
Э ту ф орм улу м ож но представить в та ко м виде:
|
R = о , lg (7 + а2) + |
а3 lg |
(т + |
а 4) + а 3. |
|
(1 0 .2 .9 ) |
||
Значения |
aÎ — а5 ко р р е кти р у ю т по эксперим ентальны м данны м и получаю т |
|||||||
формулы для |
и н ж е не р ны х расчетов. Т а ки м способом, в частности, получены все |
|||||||
ф ормулы, приведенны е в данной главе. |
|
|
|
|
|
|||
Д л я судовы х переборок, бортов, |
вы го р о д о к |
и |
т. д ., вы полненны х |
из стали, |
||||
дю ралю м иния |
и фанеры тол щ иной от |
1 до 12 мм, |
с ребрами ж е стко сти |
в одном |
||||
направлении вы сотой не более 3 0 -кра тн о й тол щ ины |
п л асти ны , со ш пацией о т 500 |
|||||||
до 1000 мм ф ормула (10.2.9) приним ает вид |
|
|
|
|
|
|||
|
R = 14,5 [lg |
(fm + |
100) — 2 ], |
|
(10 .2 .10) |
|||
где f — среднегеометрическое значение |
тр е тьо кта ви ой полосы |
частот, |
Г ц ; т — |
|||||
поверхностная |
масса преград ы , к г /м 2. |
|
|
|
|
|
|
|
З в уко и зо л я ц и я по з а ко н у массы определяется то л ь ко одним парам етром пре |
||||||||
грады — поверхностной массой и монотонно |
растет с увеличениём частоты . Ф о р |
|||||||
мула за ко н а массы справедлива д л я |
т о н к и х |
преград , то л щ ина |
ко то р ы х меньш е |
|||||
* /в длины и зги б но й волны в н и х , и д ля диапазона частот 2 |
0, 5/ к р , где fp — |
|||||||
первая резонансная частота преграды , |
а / кр |
— |
ее кр и ти ч е с ка я |
частота . П о обе |
||||
стороны та ко й |
преграды долж но быть |
зв уко в о е |
поле, близкое |
к диф ф узному, и |
||||
д о л ж ны о тсутствовать обходны е п у т и |
п р о н и кн о в е н и я з в у к а . |
|
|
|||||
З акон массы является основной |
законом ерностью , определяю щ ей зв у ко и зо |
|||||||
ляцию т о н к и х |
п р еград . Т ам , где о н |
действует, |
для уве л иче ния зв уко и зо л я ц и и |
необходимо либо п р им енять материалы с больш ой плотностью , либо увеличивать тол щ ину преграды . И з материалов с наибольш ей пл отностью на суд ах прим еняется сталь, но л учш им материалом для зв у ко и зо л я ц и и считается свинец. Т о н ки е слои из свинца, по кр ы ты е п л е н ко й из олова, рационально прим енять на судах в том случае, ко гд а требуется особо эф ф ективная и на д е ж н а я защ ита о т ш ум а [8 ] .
§10.3. ЗВУКОИЗОЛЯЦИЯ ОДНОСТЕННЫХ КОНСТРУКЦИЙ
Ф и зи че ски е |
основы . Б ольш ая часть судовы х ко р п у с н ы х |
ко н с т р у к |
||
ц и й — тонкостен ны е . В |
т а к и х |
к о н с т р у к ц и я х |
з в у к распространяется |
преим ущ е |
ственно в виде и зги б н ы х |
во л н, |
ко то р ы е л е гко |
возб уж д а ю тся возд уш ны м и з в у к о |
|
вы ми волнам и и в свою очередь |
т а к ж е л е гко и зл уча ю т з в у ко в у ю эн е р ги ю в о к р у |
|||
ж аю щ ее п р остранство . |
|
|
|
|
Рассмотрим основны е законом ерности зв у ко и зо л я ц и и од ностенны х к о н с т р у к
ц и й , относящ иеся к |
изги бны м |
волнам , для сл уча я и х одном ерного распростране |
н и я в безграничной |
пластине . |
И м педанс та ко й пластины для в ы нуж д е нны х из- |
гибиых волн, который характеризуется отношением разности между звуковыми •давлениями по обе стороны пластины к ее колебательной скорости [16],
сот |
EfJ (1 4- гп) со3 sin4# |
(10.3.1) |
|
|
с4 (1 — а3) |
где Ф — угол падения звуковых волн на пластину; с — скорость звука в воздухе; J — момент инерции единичной ширины пластины.
Кроме'вынужденных волн изгиба, вызванных падением на пластину звуковых волн, в пластине могут быть свободные изгибные волны, которые распростра няются по ней. Скорость этих волн
Сц— V2nf |
■\ f — EIJ. - |
(10.3.2) |
|
V m ( l — a2) |
|
а длина волн |
Y 1 , 8 ^ , |
|
K = |
(10.3.3) |
|
|
где s — толщина пластины; cn — скорость продольных звуковых волн в пластине. Формула (10.3.2) не учитывает внутренних потерь, но они для конструкцион ных материалов на судах малы и поэтому оказывают на скорость свободных из-
гибных волн незначительное влияние.
Если в формуле (10.3.1) выражение в квадратных скобках равно нулю, то при малых значениях внутренних потерь пластина не будет оказывать сопротив ления внешнему звуковому давлению. В этом случае звукоизоляция равна нулю
на частоте волнового совпадения: |
|
|
|
|
|
f — |
С8 |
ч |
/ |
— q2) |
(10.3.4) |
/в ~ |
2rtsinaû V |
|
EfJ |
|
|
На этой частоте имеет место следующее соотношение между длинами звуковых |
|||||
волн в воздухе %и свободных изгибных волн в пластине Яи: |
|
||||
|
X = |
A,Hsin<j. |
|
(10.3.5) |
|
Наименьшая частота волнового совпадения называется критической часто |
|||||
той: |
_____________ |
|
|
При частоте ниже критической явления волнового совпадения быть не может, и звукоизоляция по этой причине не может иметь минимум. На высоких частотах при увеличении частоты скорость изгибных воли асимптотически приближается к скорости поверхностных воли Рэлея.
Область действия закономерностей, присущих изгибным волнам, ограничена
толщиной пластины,, которая должна удовлетворять соотношению |
|
|
5 <С 0,05 |
- у " . |
(10.3.7) |
Частота, выше которой, по теории изгибных волн, звукоизоляция |
не дейст |
|
вует, может быть вычислена по формуле |
|
|
h « 0 ,0 5 |
4 - |
(10.3.8) |
Звукоизоляция бесконечной пластины (т. е. пластины практически больших' размеров) Rn, дБ, определяется формулой
Яп = |
©3 |
EfJ |
sin2# cos ft |
с4 |
(1 — <та) |
2рс |
+ |
|
aPEfJ |
(10.3.9) |
|
“ |
с*(1 — о2) |
|||
|
|
Согласно этой формуле иа частотах ниже критической звукоизоляция пла стины подчиняется закону массы. На частотах, равных критической частоте и выше, звукоизоляция Определяется внутренними потерями в пластине и изгибной жесткостью пластины. Это хорошо подтверждается экспериментом.
RM
Рис. 10.4. Расчет звукоизоляции стальной переборки.
Пластина толщиной 7 мм с приваренными ребрами жесткости из полособульба № 12; 1 — расчетная кривая; 2 — экспериментальная кривая.
Расчет звукоизоляции. Судовая одностенная преграда при инженерном расчете звукоизоляции рассматривается как тонкая пластина^бОЛьших размеров, которая всегда имеет ребра жесткости. Область применения приводимого ниже графоаналитического метода расчета звукоизоляции одностенных преград имеет
следующие о граничейия. |
помещения |
I (высота, ширина или длина) |
Минимальный линейный размер |
||
с двух сторон конструкции, рассчитываемой на |
звукоизоляцию, должен быть |
|
7 ^ |
8Хкр, |
(10.3.10) |
где \кР — длина изгибной волны иа критической частоте.
Второе ограничение.относится к нижней и верхней границам расчетного диа пазона частот.v Нижняя граница, расчетного диапазона частот звукоизоляции должна быть примерно на октаву выше первой резонансной частоты одностенной преграды. С достаточной для практики точностью она определяется по формуле
h = у , |
(10.3.11) |
где I — минимальный линейный размер преграды, м.
Верхняя граница расчетного диапазона частот определяется по формуле
(10.3.8).
Расчет звукоизоляции одностенных конструкций (рис. 10.4) выполняют сле
дующим образом [2].
1. Для заданного материала и толщины пластины одиостеиной конструкции рассчитывают критическую частоту по формуле (10.3.6).
2. Н а ко о р д ина тно й сетке |
(по оси абсцисс нанесены в |
логариф м ическом |
масштабе среднегеом етрические значения тр е тьо кта вн ы х полос ч а с т о т /, Г ц , а по |
||
оси ординат — зв у ко и зо л я ц и я |
R, д Б ) в пределах расчетного |
диапазона частот |
отклады ваю т четыре значения абсцисс: 0 ,2 5 /к р ; 0 ,5 /к р ; /к р и 2 /к р , к а к |
показано на |
|||||
рис. 10.4. |
|
|
|
|
|
|
3. |
Д л я у ка за н н ы х выше четы рех абсцисс стр о я т четыре значения о р д и н а т по |
|||||
данны м |
табл. 10.1. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 10.1 |
|
|
О рдинаты для |
построения расчетной криво й зв уко изо л яц ии |
||||
|
|
Плот |
Звукоизоляция, |
дБ, на частотах |
||
Материал конструкции |
|
|
|
|
||
ность, |
|
|
|
|
||
|
|
кг/м3 |
0,25/Кр |
0,5/кр |
fnp |
2^кр |
Сталь |
|
7800 |
35 |
37 |
30 |
39 |
Т итан |
|
4500 |
31 |
33 |
26 |
35 |
Алю м иниево-м агниевы е |
2800 |
29 |
31 |
23 |
31 |
|
сплавы |
|
28 |
31 |
28 |
34 |
|
С текл опластик |
1700 |
|||||
Ф анера |
|
800 |
26 |
29 |
26 |
32 |
С текло |
силикатное |
2500 |
32 |
34 |
27 |
34 |
Стекло |
органическое |
1200 |
34 |
*36 |
30 |
38 |
4.Н айденны е та ки м способом четыре т о ч ки (см. рис. 10.4) соединяю т прям ы м и
линиям и, затем о т первой то ч ки в сторону н и з к и х частот проводят п р я м у ю с у к л о ном вн из, равным 4 д Б на о кта в у , а от четвертой т о ч ки в сто р о ну в ы со ки х частот —
п р ям ую с укл о но м вверх, равны м 8 д Б |
на о кта в у . |
|
П редельные о ткл о не ния |
расчетны х |
значений зв у ко и зо л я ц и и о т эксперим ен |
та л ьны х не .превыш аю т 5 д Б |
п р и надеж ности о ц е н ки 0,95. П огре ш но сти б уд ут |
|
меньш е, если ребра ж е стко сти располож ены то л ько в о д н о м направл ении, причем |
на расстояниях свыш е 0,5 м одно о т д р у го го , а вы сота и х не превы ш ает 30 -кра тн о й
толщ ины пластины . Заметим, что |
расчетны е |
значения зв у ко и зо л я ц и и |
слева |
о т |
то ч ки 1 соответствую т за ко н у массы и, следовательно, ф ормуле^(10.2.10). |
|
|||
З вукоизол яция односторонней |
преграды |
со звукопоглотителем . |
О дин |
из |
эф ф ективных способов увеличения зв у ко и зо л я ц и и одностенны х т о н к и х преград — применение л е гки х зв уко п о гл о щ а ю щ и х материалов, ровны м слоем п о кр ы в а ю щ и х всю изолируем ую поверхность преграды . Т а ки м образом получается д вухсл о й н а я
ко н с т р у к ц и я , состоящ ая из одностенной ко н с т р у к ц и и |
со зв уко и зо л яц и е й R i и |
|
слоя звуко по гл о тите л я , увеличиваю щ его зв уко и зо л я ц и ю на & R З в у ко и зо л я ц и я |
||
одностенной преграды со звукопогл отител ем |
|
|
R = |
R±-{- &Ri, |
(1 0 .3 .1 2 ) |
где R i рассчиты вается ука за нн ы м |
выше граф оаналитическим методом. |
Д опол нительная зв уко и зо л я ц и я одностенной преграды со звуко по гл о тите л е м , установленным вп л о тную к ко н с т р у к ц и и тол щ иной 20— 100 мм, м ож ет быть вы чис лена по формулам
|
A t f 1== 8 ,7 1 g s P п р и sp > |
1 |
(1 0 .3 .1 3 ) |
|
|
и A R1 = |
0 п ри sP С |
1, |
|
где |
s — толщ ина звукопогл ощ аю щ его |
материала, |
мм; Р — коэффициент за ту х а |
|
н и я |
для этого материала, 1 /см . |
|
|
|
|
Коэффициенты за туха н и я р для |
осно вн ы х зв уко по гл о щ а ю щ и х |
материалов, |
|
прим еняем ы х в судостроении, приведены в табл . |
10.2. О блицовка |
о дностенны х |
пр е гра д звуко по гл о щ а ю щ им материалом ш ироко прим еняется в пом ещ ениях, где