- •2.Постоянный электрический ток
- •2.1.Электрический ток. Сила и плотность тока. Уравнение непрерывности для плотности тока
- •2.2. Электродвижущая сила источника тока
- •2.4. Закон ома для неоднородного участка цепи
- •2.5.Разветвленные цепи. Правила кирхгофа
- •2.6. Мощность тока
- •2.7. Закон джоуля – ленца. Закон видемана-франца
- •3. Магнитостатика
- •3.1. Вектор магнитной индукции
- •3.2.Закон био-савара-лапласа. Магнитное поле движущегося заряда
- •3.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •3.4. Магнитное поле и магнитный дипольный момент кругового тока
- •3.5. Магнитное поле соленоида
- •3.6. Циркуляция магнитного поля. Теорема о циркуляции (закон полного тока). Ротор вектора магнитной индукции
- •3.7. Магнитное взаимодействие постоянных токов. Закон ампера
- •3.8. Сила лоренца. Движение зарядов в электрических и магнитных полях
- •3.9. Работа по перемещению контура с током в магнитном поле
- •3.10. Поток магнитного поля. Дивергенция вектора магнитной индукции
- •3.12. Граничные условия на поверхности раздела двух магнетиков
- •3.13. Классификация магнетиков. Диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики
- •3.14. Эффект холла и его применение
- •4.Электромагнитная индукция
- •4.1. Феноменология электромагнитной индукции. Физика электромагнитной индукции. Правило ленца. Уравнение электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле
- •4.2. Самоиндукция. Индуктивность соленоида
- •4.3. Токи фуко
- •4.4.Ток при замыкании и размыкании цепи
- •4.5.Взаимная индукция
- •4.6.Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии магнитного поля в веществе
- •4.7. Закон сохранения энергии в неферромагнитной среде
- •5. Уравнения максвелла. Система уравнений максвелла в интегральной и дифференциальной форме и физический смысл входящих в нее уравнений
- •5.1.Теория максвелла – теория единого электромагнитного поля
- •5.2. Первое уравнение максвелла
- •5.3. Ток смещения. Второе уравнение максвелла
- •5.4.Третье и четвертое уравнение максвелла
- •5.5. Полная система уравнений максвелла электромагнитного поля
- •5.6. Уравнения максвелла– лоренца
3.2.Закон био-савара-лапласа. Магнитное поле движущегося заряда
Ученые
Био и Савар показали, что во всех случаях
магнитных полей значение
пропорционально силе тока
,
магнитная индукция зависит от формы и
размеров проводника с током; в производной
точке поля магнитная индукция
зависит от расположения этой точки по
отношению к проводнику с током. Лаплас
обобщил результаты экспериментов Био
и Савара и получил следующий закон:
,
где
– элемент проводника, направленный по
току,
-
радиус – вектор, проведенный из элемента
проводника
в рассматриваемую точку поля;r
– модуль радиус-вектора
;
- коэффициент пропорциональности.
Из
Закона Био-Савара - Лапласа следует, что
вектор магнитной индукции
в какой-либо точкеС
магнитного поля направлен перпендикулярно
к плоскости, в которой лежат векторы
и
таким образом, что из конца вектора
поворот вектора
до совмещения с вектором
по кратчайшему пути виден происходящим
против часовой стрелки. Коэффициент
зависит от свойств среды и от системы
единиц измерения величин, входящих в
выражение:
,
где
– безразмерная величина, которая
характеризует магнитные свойства среды
и называется относительной магнитной
проницаемостью среды. Она не зависит
от системы единиц, в вакууме
= 1, тогда закон Био-Савара - Лапласа
примет вид:
.
В
системе СИ
,
где
– магнитная постоянная, и
.
Напряженность
магнитного поля
согласно закону Био-Савара-Лапласа
равна
.
Вектор
магнитной индукции
является аналогом вектора
напряженности электростатического
поля, оба вектора зависят от свойств
среды и являются силовыми характеристиками
полей. Вектор
является аналогом вектора электрического
смещения
.
Электрический
ток - это упорядоченное движение
электрических зарядов. Тогда магнитное
поле возбуждается движущими зарядами.
Поле
создается всеми движущимися зарядами,
заключенными в элементе тока
.
Чтобы найти магнитную индукцию,
создаваемую одним движущимся зарядом,
подставим
. Если все носители тока в проводнике
одинаковы и имеют заряд
(
-
алгебраическая величина), то вектор
плотности тока можно записать так:
,
гдеп-
концентрация носителей,
-
средняя скорость упорядоченного движения
носителей. Если носители заряда
положительны, векторы
и
имеют
одинаковое направление. В случае
отрицательных носителей направления
этих векторов противоположны. Получаем:
.
Произведение
-
это число носителей заряда, заключенных
в элементе проводника
.
Тогда индукция,
создаваемая одним движущимся зарядом,
равна
.
Здесь
-
радиус-вектор точки поля, в которой
определяется индукция
.
Следует иметь в
виду, что электромагнитные возмущения
распространяются с конечной скоростью,
равной скорости света с,
поэтому поле в данной точке пространства
будет соответствовать тому состоянию
(положению и скорости) заряда, которое
существовало на
секунд
раньше (r –
расстояние от точки, где был на
секунд раньше заряд, до точки, в которой
определяется
.
Таким образом, имеет место запаздывание
значений поля, тем большее, чем дальше
отстоит данная точка поля от вызвавшего
это поле заряда. Запаздыванием можно
пренебречь, когда
.
Заряд
создает электрическое поле напряженностью
,
поэтому для индукции можно записать
.
Если заряд находится в вакууме,
,
где
-
электродинамическая постоянная, равная
скорости света в вакууме.
