книги из ГПНТБ / Кулаков М.В. Технологические измерения и приборы для химических производств учебник
.pdfгде k — коэффициент пропорциональности, определяемый из условия
Ь .__ Qmax
К---- гг
птах
Подставляя значение Q из уравнения (150) в уравнение (149), получим
|
|
н, |
_____ |
k |
(151) |
|
|
|
J a х У Н — ydy = у щ Н . |
||||
Это уравнение и определяет искомую зависимость профиля |
||||||
отверстия х = |
f (у). |
|
|
|
|
|
Величина х должна убывать с ростом у, поэтому уравнение |
||||||
(151) |
удовлетворяется |
гиперболической зависимостью |
между х |
|||
и у |
вида |
|
|
|
|
|
где С — некоторая |
постоянная |
величина. |
|
|||
Если коэффициент расхода а постоянный, то уравнение (151) |
||||||
можно представить в следующем виде: |
|
|||||
|
k |
|
|
|
dy — Y у (Н — у) + |
|
|
аС У2g |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
н |
|
|
|
+ Я аг& г У |
т У у |
|
||
Таким образом, |
гиперболическая зависимость вида |
|
||||
|
|
|
|
|
|
(.52, |
действительно |
удовлетворяет |
уравнению (151) и обеспечивает |
||||
равномерную шкалу. |
|
|
|
|||
Значение постоянной определяется выражением |
|
|||||
|
|
q |
__ |
|
__ l'A2Qmax |
|
|
|
|
|
ап УЩг |
ал УgHmax |
|
Форма отверстия истечения, построенная по уравнению (152), показана на рис. 158.
Как следует из уравнения (152), при у —>0 ширина отверстия
х —>оо. |
Следовательно, нельзя |
получить |
равномерную шкалу |
на всем |
диапазоне высоты от 0 |
до 'Яшах. |
Поэтому практически |
начальная часть отверстия истечения выполняется прямоуголь ной формы с шириной x t (рис. 158). Этот начальный участок
220
с неравномерной шкалой составляет небольшую величину, по рядка 5— 10% Qmax.
Коэффициент расхода щелевого расходомера зависит от гео метрической формы щели и особенно от остроты входной кромки
щелевого отверстия. При ориен |
|
|
||||||||||
тировочных |
расчетах |
|
коэффи |
|
|
|||||||
циент |
расхода |
а |
принимается |
|
|
|||||||
равным |
0,6. |
Точное |
значение |
|
|
|||||||
коэффициента |
расхода |
опреде |
|
|
||||||||
ляется индивидуальной |
градуи |
|
|
|||||||||
ровкой прибора. |
|
|
|
|
|
|
||||||
В |
|
щелевых |
расходомерах |
|
|
|||||||
измерителями давления обычно |
|
|
||||||||||
служат дифманометры с вя |
|
|
||||||||||
лой мембраной с соответст |
|
|
||||||||||
вующими вторичными |
прибо |
|
|
|||||||||
рами. |
Длина |
пневматических |
|
|
||||||||
линий |
|
до |
дифманометра |
не |
|
|
||||||
должна |
превышать 35 м; длина |
Рис. 158. Форма отверстия истечения, |
||||||||||
соединительных |
проводов |
ме |
обеспечивающая |
пропорциональность |
||||||||
жду |
дифманометром |
и |
вторич |
между расходом и высотой уровня |
||||||||
ным |
прибором |
не должна |
пре |
жидкости в приемном сосуде: |
||||||||
а — симметричного отверстия; 6 — несим- |
||||||||||||
вышать 500 |
м. |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
метричного^отверСтия |
|||||||
Глава |
X X I I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Другие |
виды |
расходомеров |
|
|
||||||||
Все |
|
рассмотренные |
выше методы и приборы для измерения |
|||||||||
расхода жидкостей, |
паров и газов обладают рядом существенных |
|||||||||||
недостатков, |
из |
которых рсновной — наличие |
контакта чувстви |
тельного элемента с измеряемой средой и обусловленная этим безвозвратная потеря давления потока измеряемой среды. Суще ствующие приборы для измерения расхода часто также недоста точно точны, не удовлетворяют все повышающимся требованиям к стабильности показаний, надежности работы и простоте обслу живания.
Специфические особенности процессов химической техноло гии вызывают необходимость применять вспомогательную аппа ратуру для защиты приборов от корррозии, отделять их от взрыво опасных и токсичных сред.
Применение разделительных сосудов, продувка нейтральным газом, изготовление сужающих устройств из специальных мате риалов и применение других специальных защитных устройств — все это в значительной степени уменьшает точность и снижает надежность работы приборов.
221
В последнее время был создан ряд принципиально новых, в том числе и бесконтактных методов и приборов для измерения расхода. Ниже рассматриваются некоторые из этих методов и при
боров, получившие распространение для |
измерения |
обычных |
и малых расходов — электромагнитные |
расходомеры, |
ультра |
звуковые расходомеры, калориметрические расходомеры.
§ 57. Электромагнитные (индукционные) расходомеры
Принцип действия электромагнитных расходомеров основан на измерении э. д. с., индуктируемой в потоке электропроводной жидкости (кислоты, щелочи, соли) под действием внешнего магнит ного поля.
Принципиальная схема электромагнитного расходомера пока зана на рис. 159. Трубопровод из немагнитного материала (фто ропласта, эбонита и др.) с перемещающейся
|
|
в нем жидкостью расположен между полю |
|||||||||
|
|
сами магнита, перпендикулярно направле |
|||||||||
|
|
нию |
силовых |
линий |
магнитного |
поля. |
|||||
|
|
В стенки трубопровода диаметрально про |
|||||||||
|
|
тивоположно |
(заподлицо с |
внутренней по |
|||||||
|
|
верхностью трубы) заделаны измерительные |
|||||||||
|
|
электроды. |
|
|
|
|
|
ионы, на |
|||
|
|
Под действием магнитного поля |
|||||||||
|
|
ходящиеся в жидкости, |
перемещаются |
и от |
|||||||
Рис. 159. Схема элек |
дают |
свои заряды |
измерительным электро |
||||||||
тромагнитного |
расхо |
дам, создавая в них э. д. с. Е, пропор |
|||||||||
домера: |
циональную |
скорости |
течения |
жидкрсти. |
|||||||
1 — трубопровод; 2 и 3 — |
К электродам |
подключается |
измерительный |
||||||||
полюсы магнита; |
4 — из |
прибор |
4, |
шкала |
которого |
градуируется |
|||||
мерительный |
прибор |
||||||||||
|
|
в единицах |
расхода. |
|
|
|
|
||||
Величина этой э. д. с. в случае постоянного магнитного поля |
|||||||||||
определяется основным уравнением электромагнитной |
индукции |
||||||||||
|
|
Е = |
Bdvcp, |
|
|
|
|
|
где В — магнитная индукция в зазоре между полюсами магнита; d — внутренний диаметр трубопровода (длина проводника);
уср — средняя скорость |
потока жидкости. |
получим (для |
|||
Выражая |
скорость |
через |
объемный |
расход Q, |
|
трубопровода |
круглого |
сечения) Е = |
4 в |
этой формулы |
|
Q. Из |
следует, что при однородном магнитном поле величина э. д. с. прямо пропорциональна объемному расходу. В настоящее время электромагнитные расходомеры применяются лишь для жидкостей с электропроводностью не ниже 10" 3— 10-5 См/м.
Существенные и основные недостатки электромагнитных рас ходомеров с постоянным магнитным полем — возникновение на
222
электродах гальванической э. д. с. и э. д. с. поляризации — за трудняют или делают совсем невозможным правильное измерение э. д. с., индуктируемой магнитным полем в движущейся жидкости (о гальванической э. д. с. и э. д. с. поляризации см. подробнее стр. 258—261). Поэтому расходомеры с постоянным магнитным полем применяются лишь при измерении расхода жидких металлов, пульсирующих потоков жидкости и при кратковременных изме рениях, когда поляризация еще не успевает оказать заметное влияние.
В настоящее время в подавляющем большинстве электромагнит ных расходомеров применяется переменное магнитное поле. Если магнитное поле изменяется во времени т с частотой /, то величина э. д. с. (для тру бопровода круглого сечения)
Е — Втах dvcр sin 2л/'т,
или
|
Е = |
4 Q 5 m a x sin 2я/т, |
|
|
|
|
|
|
||
|
в |
nd |
|
|
|
|
|
|
|
|
где Втах |
|
амплитудное |
значе- |
Рис. 160. Эквивалент |
||||||
sin 2я/т |
ная |
схема |
преобразо |
|||||||
|
|
|
||||||||
ние индукции. |
|
|
|
вателя |
электромагнит |
|||||
При переменном магнитном поле электро |
ного расходомера |
|||||||||
химические процессы |
оказывают |
меньшее |
|
|
|
|
|
|||
влияние, |
чем при постоянном. На |
рис. 160 приведена эквива |
||||||||
лентная |
схема |
преобразователя расходомера с переменным маг |
||||||||
нитным |
полем. |
Преобразователь |
расхода |
в |
этой |
схеме |
за |
|||
менен эквивалентным |
генератором |
Е, R, |
Сп, |
С. |
Емкость |
Сп |
учитывает процесс поляризации электродов, который все же проявляется на промышленной частоте, используемой в расходо мерах.
Зависимость |
между напряжением U, |
измеряемым прибором |
|||
и э. |
д. |
с., развиваемой преобразователем, |
имеет вид |
||
|
|
|
и = |
!+ • |
|
|
|
|
|
|
|
где |
Z — внутреннее сопротивление преобразователя; |
||||
|
Z„ — сопротивление нагрузки (измерительного прибора и сое |
||||
|
|
динительных проводов). |
|
||
Для |
уменьшения влияния эффекта поляризации необходимо, - |
||||
чтобы |
ZH> Z. |
В электромагнитных расходомерах обычно ZH>• |
|||
2> (100-н500) Z. Уменьшение Z |
достигается |
увеличением частоты |
|||
переменного магнитного поля |
и увеличением емкости Сп. |
В современных электромагнитных расходомерах (Э. М. Р.) усиление сигнала, снимаемого с преобразователя, осуществляется с помощью электронного усилителя с большим входным сопроти влением. При этом условии в большинстве случаев изменение
223
сопротивления преобразователя вследствие изменения параметров измеряемой среды не сказывается на показаниях. Это— важное преимущество электромагнитных расходомеров.
В расходомерах с переменным магнитным полем возникают помехи как в преобразователе, так и вне его. В основном на погрешность измерения влияют следующие помехи:
1)паразитные наводки от внешних цепей;
2)емкостные от переменного тока, питающего электромагнит;
3)индукционные («трансформаторные») от магнитного поля
преобразователя.
Первые две помехи удается устранить экранированием при бора.
В преобразователе Э. М. Р. столб жидкости между электро дами и выводы электродов, замкнутые через измерительный прибор, образуют контур, в котором, как в обмотке трансформа тора, переменное магнитное поле наводит трансформаторную э. д. с., не зависящую от скорости движения жидкости (расхода).
Эта э. д. с.
Ет— 52л/Вгаах cos 2я/т,
где S — площадь контура, перпендикулярная магнитному полю. Из последнего выражения видно, что трансформаторная э. д. с.
пропорциональна частоте тока и сдвинута по фазе 'относительно полезного сигнала на угол 90°. При снижении частоты до 10 Гц трансформаторную э. д. с. удается свести к минимуму. Однако снижение частоты значительно усложняет прибор. Получили распространение Э. М. Р., использующие промышленную частоту
(50 Гц).
С трансформаторной э. д. с. борются различными способами. Один из способов (рис. 161, а) заключается в применении двух индукционных преобразователей (с самостоятельными маг нитами), включенных таким образом, что магнитные поля в них направлены в противоположные стороны. Дополнительные э. д. с. взаимоиндукции при' этом (как равные по величине и по фазе,
но |
противоположные по направлению) взаимно уничтожаются |
в |
первичной обмотке выходного трансформатора. |
На рис. 161, б показан способ компенсации транформаторной э. д. с. с использованием фазовращателя и делителя напряжения. Изменяя величину сопротивления Rn, включенного в одно из плеч фазовращателя, добиваются совпадения фазы трансформа торной э. д. с. и напряжения, подаваемого на делитель Ra. С дели теля снимается напряжение, равное по величине и фазе, но про тивоположное по направлению трансформаторной э. д. с.
Комплект общепромышленного Э. М. Р. состоит из преобра зователя расхода и измерительного блока. Конструктивно пре образователь включает два узла — трубу и электромагнит. Пре образователь содержит также контур для подавления трансфор маторной э. д. с.
224
Усиление и преобразование электрических сигналов в унифи цированные, поступающие с преобразователя расходомера, осу ществляются в измерительном блоке. Наличие унифицирован ного электрического выходного сигнала позволяет применять различные вторичные приборы контроля.
Электромагнитные расходомеры имеют ряд преимуществ. Пре жде всего они практически безынерционны, что очень важно при измерении быстроменяющихся расходов и при использовании их в системах автоматического регулирования. На результат
Рис. 161. Схемы |
компенсации трансформаторной э. д. с.: |
||
а — с двумя |
индукционными |
преобразователями; б — с фазовращателем |
и делителем |
|
|
напряжения |
|
И31мерения |
не влияет |
наличие взвешенных частиц в |
жидкости |
и пузырьков газа. Показания расходомера не зависят от свойств измеряемой жидкости (вязкость, плотность) и от характера потока (ламинарный, турбулентный).
При соответствующем подборе материала или применении антикоррозионных и других покрытий электромагнитные расхо домеры можно применять для измерения расхода агрессивных жидкостей, а также жидкостей и паст с абразивными свойствами. Вследствие линейной зависимости возникающей э. д. с. от расхода шкала вторичного прибора линейна.
Электромагнитные расходомеры обеспечивают измерение рас хода в диапазоне 1—2500 м3/ч и более при трубопроводах с вну тренним диаметром от 3 мм до 1 м и более при линейной скорости движения жидкости (пср) от 0,6 до 10 м/с. Погрешность электро магнитных расходомеров ± 1 ,0 — 1,5%.
§ 58« Ультразвуковые расходомеры
Ультразвуковые (частота выше 20 кГц) методы измерения расхода основаны на явлении смещения звукового колебания движущейся жидкой средой.
Для измерения расхода в основном используются два метода.
15 м. В . Кулаков |
225 |
Первый метод основывается на измерении разности фазовых сдвигов двух ультразвуковых колебаний, направленных по потоку и против него. Приборы для измерения этим методом называются фазовыми расходомерами. Второй метод основывается на изме рении разности частот повторения коротких импульсов или паке тов ультразвуковых колебаний, направленных по потоку и про тив него. Эти приборы называются частотными расходомерами.
Фазовые расходомеры* Если ультразвуковые колебания рас пространяются по направлению скорости потока, то они проходят расстояние L за время
|
|
|
|
L |
_ |
|
L |
|
1 |
|
|
|
(153) |
|
|
|
|
а + |
v |
|
a |
|
|
v |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
|
|
|
где а — скорость |
звука |
в данной среде; |
|
|
|
|
|||||||
v — скорость |
потока. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
При |
распространении колебаний против скорости потока |
||||||||||||
|
|
т2 = |
L |
|
|
L |
|
1 |
|
|
|
(154) |
|
|
|
а — v |
|
а |
1— |
v |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
|
|
|
Отношение |
весьма мало |
по |
сравнению с единицей (для |
||||||||||
жидкостей а «=< 1000ч-1500 |
м/с, |
|
г « |
Зч-4 м/с), поэтому с боль |
|||||||||
шой степенью точности можно принять |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
т, = |
L |
|
__ |
V |
\ _ |
|
|
|
' Lv |
; |
(155) |
|
|
— - (1 |
|
а |
)^ |
а |
— — |
||||||
|
|
1 |
а |
V |
|
|
|
а 2 |
|
|
|||
|
|
_ |
L |
0 |
1 |
v |
'\ |
£ |
|
. |
Lv |
|
(156) |
|
|
2 |
а |
|
‘ |
а2 |
|
||||||
|
|
+ Т , H i t |
|
|
|
||||||||
В фазовых расходомерах фиксируется разность времени Дт = |
|||||||||||||
= т 2 |
т х. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из уравнений |
(155) |
и (156) |
|
Дт = |
т 2 — т х = |
. |
|||||||
На рис. 162 показана схема |
фазового |
|
расходомера с механи |
||||||||||
ческим переключателем и фазометрической лампой. |
|
||||||||||||
На поверхности трубопровода расположены два пьезометри |
|||||||||||||
ческих |
элемента |
/ и 2. |
В качестве пьезоэлементов используются |
пластины титаната бария, обладающие наиболее высоким пьезо модулем по сравнению с другими пьезоэлектриками.
Пьезоэлемент 1 механическим переключателем 7 подключен к генератору 3 высокочастотных синусоидальных электрических колебаний. Пьезоэлемент преобразует электрические колебания в ультразвуковые, которые направляются в контролируемую среду через стенки трубопровода.
Пьезоэлемент 2 воспринимает ультразвуковые колебания, про шедшие в жидкости расстояние L, и преобразует их в выходные электрические колебания. Электрические колебания поступают
226
затем на усилитель 4, преобразующий синусоидальные колеба ния в прямоугольные. Прямоугольные колебания подаются на одну из сеток лампы 6 фазометра. Генератор 3 подключен ко вто рому усилителю 5, от которого прямоугольные колебания посту пают на вторую сетку лампы 6.
Сдвиг между прямоугольными колебаниями, поступающими от усилителей 4 и 5 на сетки лампы 6, равен разности фаз между ультразвуковыми колебаниями, создаваемыми пьезоэлементом 1\
|
|
Е г = A sin сот, |
|
||
и |
колебаниями, |
поступающими |
|||
к |
воспринимающему |
пьезоэле |
|||
менту 2\ |
|
|
|
|
|
|
Е 2 = |
kA sin со |
(т — Tj), |
||
где |
со = |
2.тх/ — круговая частота |
|||
|
|
|
ультразвуковых |
||
|
|
|
колебаний; |
||
|
|
|
k — коэффициент за |
||
|
|
|
тухания |
ампли |
|
|
|
L |
туды колебаний; |
||
|
|
время прохожде- |
|||
|
тх = ——------ |
Рис. 162. Схема фазового расходо мера с механическим переключате лем и фазометрической лампой:
ния колебаниями |
1 |
и 2 — пьезоэлементы; 3 |
— генератор |
||
расстояния |
ме |
высокочастотных колебаний; 4 и 5 — |
|||
усилители; 6 — лампа |
фазометра; |
||||
жду |
пьезоэле |
7 |
— переключатель; 8 — высокоомный |
||
ментами |
1 |
и 2. |
|
вольтметр |
|
|
|
|
Очевидно, сдвиг фаз при распространении колебаний по по-
току жидкости |
|
• coL |
Дфх = |
сот — со (т — тх) = |
|
Если переключатель |
7 переставить |
во второе положение, |
т. е. подключить пьезоэлемент 2, последний становится преобра зующим, а пьезозлемент 1 — воспринимающим (частота переста новки переключателя 10 Гц).
Сдвиг фаз при распространении колебаний против потока
Дср2 = сот2 |
соL |
|
а — v ' |
||
|
Анодный ток через лампу 6 проходит лишь тогда, когда на обеих сетках будет положительное напряжение. Между конден саторами Сх и С2 включен высокоомный вольтметр 8, который
измеряет разность анодных |
напряжений |
|
|
||
-Е — М |
/ т |
2 |
-ТХ) = |
2I$RLfv |
(157) |
|
|||||
•с а1 — т |
Ц |
|
|
15: |
227 |
где Eai и Еа2 — средние |
значения анодного напряжения, до |
|
которого |
заряжаются |
конденсаторы Сх и С2; |
/ ф — ток, проходящий через |
лампу 6 и зависящий |
|
от сдвига |
фаз Д<р; |
|
f = - у — частота ультразвуковых колебаний.
Из уравнения (157) следует, что чувствительность прибора возрастает с увеличением частоты ультразвуковых колебаний. Обычно для схем, подобных показанной на рис. 162, берут f = = 100-т-500 кГц. Наличие в схеме механического переключателя ограничивает возможность измерения быстроменяющихся рас-
Рис. 163. Блок-схема частотно-пакетного расходомера
ходов вследствие небольшой частоты переключений (порядка 10Гц). Кроме того, механический переключатель является источником емкости паразитной связи между пьезоэлементами, что может привести к возникновению дополнительных погрешностей.
Эти недостатки можно исключить, если в трубопроводе уста новить две пары пьезоэлементов так, чтобы в одной паре излу чатель непрерывно создавал колебания, направленные по потоку, а в другой — против потока. В таком расходомере на фазометр будут непрерывно поступать два синусоидальных колебания, фазовый сдвиг между которыми пропорционален скорости потока.
Ультразвуковые частотные расходомеры. Принцип действия этих расходомеров основан на измерении разности частот повто рения коротких импульсов или пакетов ультразвуковых коле баний, направленных одновременно по потоку жидкости и против него. Используемые в этом методе приборы называются частот ными (частотно-пакетными) расходомерами.
Блок-схема частотно-пакетного расходомера показана на рис. 163.
Генераторы Г, создающие синусоидальные колебания высо кой частоты (10 МГц), подают последние через модуляторы М
228
на излучающие пьезоэлементы П х и Я 3. Пьезоэлемент П х создает направленные ультразвуковые излучения (с частотой 10 МГц), которые воспринимаются пьезоэлементом Я 2. В случае неподвиж ной жидкости время распространения излучений при расстоянии L между пьезоэлементами
Если жидкость перемещается по трубе со скоростью v, то составляющая скорости в направлении движения ультразвуко вых колебаний будет v cos 0. Следовательно, время перемещения колебаний между пьезоэлементами Я х и Я 2 по потоку жидкости
— |
L |
- |
1 |
а -j- у cos 0 ' |
Соответственно время перемещения колебаний между пьезо
элементами П 3 и Я 4 против |
направления потока |
_ |
L |
а — v cos 0 '
Модулятор совместно с двумя пьезоэлементами и усилителемпреобразователем УП включены в схему периодического модули рования. Как только первые колебания, поступающие на при емные пьезоэлементы Я 2 и Я4, достигнут модуляторов, работаю щих в триггерном режиме, они запирают генератор от пьезоэле ментов Я j и Я 3 и излучение ультразвуковых колебаний прекра щается. Оно возобновляется в те моменты, когда последние ультра звуковые колебания первых пакетов достигнут приемных пьезо преобразователей и генерация последними электрических коле баний прекратится. В эти моменты модуляторы вновь открывают проход электрических колебаний от генератора к приемным пьезоэлементам и процесс повторится. Частота модулирования сигналов будет зависеть от скорости потока и от того, направлены ультразвуковые колебания по потоку или против него.
Разность частот, определяемая пересчетной схемой ПС, будет пропорциональна величине скорости движения жидкости:
t |
г |
a -ft» cos 0 |
а — у cos 0 |
|
у cos 0 |
|
''1 —' ' 2 — |
21 |
2L |
~ |
L |
• |
|
Для конкретной конструкции |
прибора |
cos 0 |
и L постоянны, |
поэтому
А/ = /i — / а = kv.
Разность А/ регистрируется прибором РП.
Разность частот прямо пропорциональна скорости о и не зави сит от скорости распространения звука в среде. Это является преимуществом частотного метода, так как исключается воздей
2 2 9