![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Лобанов, Д. П. Гидромеханизация геологоразведочных и горных работ учеб. пособие
.pdfНа продолжительность времени шлифования труб оказывают влияние физико-механические свойства смесей, а также начальное состояние стенок. Установлено, что дополнительные потери напора
(см. кривые i (и) |
на |
рис. 2 0 ), обусловленные наличием твердых |
частиц в потоке, |
при |
этом остаются практически постоянными. |
В трубах со спиральным швом шлифование не оказывает значитель ного эффекта (сопротивления определяются в основном выступами шва).
При определении гидравлических сопротивлений по формуле (1.25) для несущей жидкости в турбулентном режиме можно исполь зовать формулы гидравлики для гладких труб (1.26). В свою оче редь для ламинарного режима используется формула (1.27). Общей расчетной формулой является (1.25), в которую и подставляются искомые коэффициенты сопротивления. Заметим, что абсолютная высота выступов шероховатости в трубах составляет 30—50 мк, а после шлифования уменьшается примерно вдвое. В корродирован ных трубах высота выступов достигает 100 мк. После шлифования высота выступов обычно не более 20 мк. Поэтому разница в потерях напора несущей жидкости для практического диапазона скоростей в новых и шлифованных трубах достигает 25%. Потери напора при движении жидкости в стеклянных трубах практически совпадают с расчетными значениями для гладких труб.
Определение параметров движения гидросмесей
Для обоснования структуры расчетных зависимостей и вывода формул используют приближенные теоретические построения урав нений энергетического баланса в потоке для различных видов гидро смесей и уравнения в безразмерных параметрах. Для упрощения задачи воспользуемся последними, т. е. уравнениями (IV.1)—(IV.7).
Структурные гидросмеси в характерных режимах движения определяются, как уже отмечалось, структурной вязкостью р и вели чиной динамического напряжения сдига т. На основании приведен ного ранее анализа (см. гл. II) можно использовать зависимость вида
рх = р-| |
То |
(IV .14) |
du/dr |
Формула (IV.14) отражает итоговую характеристику сопротивле ний сдвигу гидросмеси. Для ее использования надо знать среднюю величину градиента скорости, т. е. для практических расчетов необходимо принять значение du/dr, выбор которого не поддается пока строгому обоснованию. Поэтому надежные данные для расчета можно получить только при накоплении систематических данных измерений.
Обычно результаты измерений реологических констант обраба тываются с учетом (IV. 1) и (IV.2), а также приближенного опреде ления т через величину потерь напора, отсекаемую на кривых i (и) для этого вида гидросмесей (см. рис. 2 0 , а) и вязкости по формулам:
1С0
динамическое напряжение сдвига
х = iADy/4, Н/м2; |
(IV. 15) |
структурная вязкость
ц = (D2y/32u) (i- £д), Н *с/м2; |
(IV.16) |
минимальная вязкость (для переходного режима)
|
Hmi„ = W /3 2 u , |
Н -с/м 2, |
(IV. 17) |
|
где 1Д— динамический уклон; р, и |
у — вязкость и |
удельный вес |
||
жидкости, |
столбом которой измеряется |
£д Н -с/м 2. |
увеличивается |
|
Анализ |
измерений показывает, что р |
различно |
с повышением концентрации гидросмеси. С увеличением концентра ции отмечается и рост х, особенно при s > 0 ,2 —0,25 наблюдается резкий перегиб кривой т = / (s). Поэтому перемещение смесей с очень высокими концентрациями (более 0,3—0,4), как уже отме чалось, связано с резким увеличением гидравлических сопротивлений.
При выполнении инженерных расчетов следует учитывать, что значения т повышаются для труб большого диаметра, а поэтому данные измерений на вискозиметрах должны пересчитываться (в пер вую очередь для труб более 0,15—0,2 м и s Ss 0,35).
Опыты показывают, что, например, диспергированные водоантра цитовые смеси по сравнению с гидросмесями из газовых углей при одних и тех же значениях s и крупности характеризуются повышен ными значениями х (вследствие более прочной структуры). В свою очередь для диспергированных водоугольных смесей с концентра циями в пределах s = 0,2—0,35 для труб D = 150—600 мм отме чается, что параметры структурной вязкости р, находятся. в пре делах 0,05—0,08 Н -с/м 2, а минимальной — зависят от диаметра труб. Последний факт объясняется наличием в гидросмеси вне пределов структурного режима структурных связей, которые прояв ляются тем значительнее, чем больше D. Аналогичные в качествен ном отношении явления наблюдаются и для смесей с другими гор ными породами.
Итоговую характеристику движения диспергированных гидро смесей для различных режимов обычно представляют, как уже отмечалось, в виде коэффициента сопротивления X (Re*) для струк турного режима, % (Re') — для переходного режима и X (Re) — для турбулентного режима. При этом обработка данных измерений, выполненных для гидросмесей с диспергированными твердыми частицами мела, глины, угля, торфа и других материалов в трубах диаметрами от 25—50 до 600 мм показывает, что в общем случае удельные потери напора можно определить по обычной формуле гидравлики i — Xu2/2gD.
Для структурного и переходного режимов движения для ука занных материалов хорошо выполняется соотношение вида (IV.1), в котором число Рейнольдса для переходного режима Re' = uDp/|i,min.
101
По данным опытов незначительное различие в шероховатости стенок труб в структурном режиме не влияет на величину К. Смена структурного режима переходным наступает при Re' = (1,5—3) -103 в зависимости от концентрации смеси и диаметра труб. В свою очередь, турбулентный режим течения наступает при Re = uDр/р/ = = (3—4) •103. Для этого режима коэффициент сопротивления не зависит от Re. По данным измерений граничное значение Re опре деляется в первую очередь диаметром труб.
Безразмерный параметр (IV. 1) с удовлетворительной точностью обобщает данные измерений. И в общем случае для структурных гидросмесей имеем следующую расчетную формулу для удельных
потерь |
напора |
|
|
4т |
64«2 |
|
|
|
i — г'д~Ь И |
(IV.13) |
|||||
|
Dy |
Re 2gD * |
|||||
где i'0 — часть потерь, |
обусловленнаая вязкими'свойствами. |
|
|||||
Из |
формулы (IV. 18) |
для структурного режима |
|
||||
|
- |
6/щ |
|
. |
тЛ \ |
и- |
(IV. 19) |
|
|
uDp |
\ 1 |
1 |
8ир ) |
2gD |
|
|
|
|
|||||
и для |
переходного при т |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
i = 32unmlJ D 2y. |
|
(IV.20) |
В уравнении (IV.18) первый член в правой части характеризует влияние вязко-пластичных свойств (обычно неизменных для дан ных s и D), а второй — вязкостных свойств (для переходного режима
т ^ |
0). При наличии кривых i (и) следует учитывать, |
что р, и рт |п |
|
определяются тангенсом соответствующих |
прямых в |
координатах |
|
i (и), |
а т эквивалентны примерно величине i, |
отсекаемой на ординате. |
В режиме турбулентного течения для расчета удельных потерь напора пользуются формулами для тонкоднсперсных гидросмесей при соответствующем выборе значений коэффициента.
Т о н к о д и с п е р с н ы е г и д р о с м е с и . Обработку экспе риментальных данных в соответствии с уравнением (IV.4) следует вести в координатах (i — i 0)/i 0, as. В зависимости от содержания тон
ких фракций получают различный |
наклон прямых и, |
следовательно, |
||||
разные значения |
коэффициента |
с |
0. |
При |
наличии тонких классов |
|
в количестве нескольких процентов, |
а также для диспергированных |
|||||
гидросмесей с концентрациями |
|
s < sKP |
значения |
коэффициента |
||
с 0= (0,85—1,15) |
1,0. При высоких насыщениях и наличии зна |
чительного количества частиц менее 0,07 мм тонкодисперсные гидро смеси, как отмечалось, могут переходить в структурные, что харак теризуется существенным изменением в пределах турбулентного режима течения значений коэффициента с 0. Для структурных, а также переходных к структурным потоков, экспериментальный коэффи циент с0 имеет значения соответственно 1,8—2,5 и 3,2—5,8.
102
Расчетная формула для определения гидравлических сопро тивлений для тонкодисперсных гидросмесей имеет вид
j = ^o(l + c0as). |
(IV.2'1) |
Для каждого вида смеси состояние предельного насыщения потоков твердым частицами приближенно характеризуют динами ческим подобием, выраженным отношением дополнительных затрат энергии вследствие влияиия твердых частиц на движение к общим затратам энергии. Это отношение для каждого вида смеси примерно величина постоянная. При использовании данного положения получим в общем случае
i0c0as/i0(1 -f-c0as) = const, т. е. const = c0as/(l + const),
откуда следует, что предельное насыщение не зависит от гидравли ческих характеристик потока и определяется физико-механическими свойствами смеси. В этом случае понятие о критической скорости или максимальном насыщении s в гидродинамическом отношении утрачивает свое значение. Определяется граничная скорость пере ходных потоков для конкретных условий задачи.
Под граничной скоростью тонкодисперсной гидросмеси в гори зонтальной трубе понимается такая минимальная скорость, ниже которой возможны переходные к вязкопластичному течению формы движения или отложения частиц рыхлым слоем; при скоростях, больше граничных, перемещение потока осуществляется при обыч ном турбулентном течении. Такие смеси перемещают при высоких концентрациях, обычно не менее 0,2—0,25. В этом случае игр практи чески не зависит от s, а определяется степенью дезинтеграции и вели чинами а и D, т. е.
|
urp= n ]/ ^ D , |
(IV. 22) |
||
где |
п — 1—1,5 — коэффициент, |
учитывающий влияние |
петрогра |
|
фической характеристики частиц |
и |
степени дезинтеграции смеси |
||
(при |
надлежащей подготовке смеси |
?г = 1 ,1 —1 ,2 ). |
|
Возможны потоки тонкодисперсных гидросмесей, приближаю щиеся по своим свойствам к грубодисперсным. К такого рода смесям можно отнести гидросмеси тяжелых измельченных руд. К тонко дисперсным гидросмесям, обладающим такими свойствами, можно отнести смеси с рудами ys = (35—45) кН/м3 и крупностью в основ ном 0,04—0,1 мм. С уменьшением ys до (26—28) кН/м3 граничное значение крупности частиц увеличивается до 0,15 мм. При содержа нии в транспортируемой руде до 25—35% частиц крупностью в пер вом случае 0,1—0,2 мм и во втором — 0,15—0,3 мм влияние их на параметры в достаточной степени учитывается значением dcp.
Для рудных тонкодисперсных смесей при скоростях и < и кр наблюдается подвижный слой отложения частиц на нижней стенке. Анализ экспериментальных данных показал, что как обычно в тонко дисперсных гидросмесях процесс определяется влиянием силы
103
тяжести и плотности частиц, концентрацией твердого в потоке н скоростью транспортирования; но существенным оказывается и влияние крупности частиц. Поэтому в соответствии с уравнением (IV.5) данные измерений обрабатываются в координатах вида
[(i — i0)li0as\, (Fr2/Fr*),
где Ft = u2/gD и Fr* = ul/gdQp — параметры Фруда для потока гидросмеси и частиц.
Расчетная формула для определения удельных потерь напора
при |
гидротранспортировке измельченных руд имеет |
вид |
|||
|
i — i0(1 + as) + |
с0 (Fr*/Fr) as = i0(1 + as) -|-c0as (u* /u2) 6 0, (IV.23) |
|||
где |
c 0 = |
0,3—0,32 |
и |
8 0 = D/dcp. |
в соответствии |
Для |
критической |
скорости транспортирования |
с положением о динамическом подобии из (IV.23) формула имеет вид
|
«к? = <% V u*Z> Vasgl{i + as) dcp, |
(IV.24) |
||
где с© = |
3,0—3,2 — экспериментальный |
коэффициент. |
эксперимен |
|
Г р у б о д и с п е р с н ы е |
с м е с и . |
Обработку |
||
тальных |
данных в соответствии |
с уравнением (IV.5) |
можно вести |
также в координатах г — i0 и (аи*/и) s ] / 6 0. Между этими пара метрами существует линейная зависимость. Значения коэффициента пропорциональности оказываются существенно отличными для труб диаметрами 25—80 мм и 150—900 мм. Это объясняется тем, что хотя для движения таких потоков с любыми геометрическими размерами характерны одни и те же закономерности, однако в трубах малого диаметра траектории частиц существенно искажаются влиянием стенок. В этом случае движение частиц по вертикали потока огра ниченно, что проявляется в эффекте «срезанных траекторий», т. е. таких, в которых не используются полностью высота и длина скачка; этот фактор обусловливает дополнительные затраты энергии по током.
Расчетная формула для определения гидравлических сопротивле ний для грубодисперсных гидросмесей принимает вид
|
|
i = i0+ |
( ciasu*fu)V % , |
(IV.25) |
|
где |
Ci |
0,3—0,4 — для труб |
D = |
150—900 мм |
(0,4 — для труб |
D - |
150—300 мм, 0,3 — для |
труб |
D = 700—900 мм, 3,0—2,5 — |
||
для |
труб |
D — 25—50 мм, 2,5—1,6 |
— для труб |
D — 63—100 мм, |
1,5—0,6 — для труб D = 105—125 мм).
При предельном насыщении потока твердыми частицами согласно принятому выше положению о динамическом подобии из (IV. 25)
имеем |
|
икр = С V D У a s u jV d ^ , |
(IV.26) |
104
где с' — >/"c*^/const = 6,5—7,5 — размерная величина; экспери ментальный коэффициент рекомендуется принимать в среднем с' =
=7 (с* = const).
Для тяжелых руд грубодисперсных гидросмесей основная фрак ция обычно представлена частицами крупностью 0,1 (0,15) — 1,5 мм. Измерения показывают, что при движении таких смесей проявляется резко выраженная неравномерность распределения твердого компо нента по вертикали потока, а также большая инерционность грубо дисперсных частиц руды, чем тонкодисперсных. Поэтому для таких условий обработку данных измерений можно вести в координатах
|
[(i — i0)/as], |
(u*l/60/wi?0), |
|
а формула (IV.25) |
уточняется |
|
|
|
i^ io + ^asu^YTjuDo, |
(IV. 27) |
|
где Ci = 0,4—0,5 — опытный коэффициент (при D 0 =77/7)ст |
отно |
||
сительный диаметр |
трубопровода |
и 7)ст = 0 ,1 — стандартный диа |
метр, мм).
Критическую скорость транспортирования аналогично прежнему
из |
(IV.27) можно представить так |
|
|
|
|
|
|
(IV. 28) |
|
где |
с' — 3,4—5,5 — экспериментальный коэффициент |
(для |
труб |
|
D = |
200—400 мм с' - 4,5—5,5 и для труб D = 50—100 мм с' - |
|||
= 3 ,4 -3 ,8 ). |
д и с п е р с н ы е с и с т е м ы . |
Обра |
||
Н е о д н о р о д н ы е |
||||
ботка экспериментальных |
данных в соответствии с |
уравнением |
(IV.6 ), которая ведется в координатах i — г0 от as, свидетельствует о наличии линейной зависимости между указанными параметрами. При этом оказывается, что для неоднородных дисперсных систем значения коэффициента / существенно отличаются для различных горных пород. Характерно, что значения этого коэффициента имеют тот же порядок величин, что и коэффициент трения скольжения. В отличие от обычного скольжения груза по металлической поверх
ности в рассматриваемом |
случае имеет место скольжение кусков |
по нижней стенке трубы |
при обтекании их жидкостью. |
Расчетная формула для определения гидравлических сопротивле
ний для неоднородных дисперсных систем имеет вид |
|
i = i0-\-fas, |
(IV.29) |
где f — 0,7—0,56 — для свежедробленых скальных пород; 0,55— 0,46 — для пород средней крепости; 0,45—0,36 — для окатанных (гравия) и мягких пород; 0,35—0,2 — для сланцев и крепких углей; 0 ,2 —0 ,1 — для мягких углей и антрацитов.
105
Если рассматриваются условия предельного насыщения потока твердыми частицами, согласпо принятому выше положению о динами ческом подобии (с учетом влиния па движение формы, острогранности и других свойств такое подобие требует / = const), то из (IV.29) получаем зависимость для критической скорости
|
икр = с" ]/fagsD , |
(IV. 30) |
где с" |
= )/l/co n st = 7—9 — экспериментальный коэффициент. |
|
Из |
уравнения (IV.30) следует, что i и икр ие зависят от |
размера |
частиц. Этот факт установлен также экспериментально для частиц
различных |
пород крупностью |
от 2—3 до 50—60 мм (а опытами |
||||
автора |
до |
1 2 0 мм). |
|
|
|
|
Г и д р о с м е с и с р а з и о ф р а к ц и о и и ы м и п о р о |
||||||
д а м и . |
На |
основе отмеченного выше |
положения |
гидродинамики |
||
о иаложеиии |
сопротивлений |
(см. гл. |
I) в потоке |
неоднородной |
жидкости (приведенные выше расчетные формулы для основных видов гидросмесей отражают этот принцип) расчетная формула для определения удельных потерь иапора может быть представлена в впде
i = г'о (1 - г c0asi) + ciG* («2и*/и) l / 8 0 + fat s3. |
(IV.31) |
В случае максимального насыщепия потока твердыми частицами, аналогично прежнему, полагаем, что дополнительные затраты энер гии в потоке, вызванные перемещением груб.одисперсиых и неодно родных по крупности твердых частиц, отнесенные к общим затратам энергии, постоянны. На основе этого получаем формулу для кри тической скорости
икр = с‘ у ъ У Т У ^ У Щ + с " ]/ fa.j.SzgD, |
(IV.32) |
где влияние тоикодисперсных фракций учитывается величиной
а* = [Ys/Yo— (I H-aSiMl H-aSj).
Вформулах (IV.31) и (IV.32) значения sb s2 и s3 соответствуют долям основных фракций в общей величине s.
Для случая транспортирования мелких классов пород, огра ниченных крупностью 2—3 мм, в формулах (IV.31 и IV.32) выпадает соответствующее слагаемое. При этом следует учитывать, что, например, для углей класса 0 —3 или 0 ^ 6 мм и при высоких кон центрациях гидросмесей учет влияния тонких классов < 0 ,0 4 (0,07) мм (при содержании их свыше 7-—10 % от общего количества угля)
через величину |
а* оказывается |
недостаточным. |
В этом случае |
|||
в |
величину |
i0 |
следует вводить |
корректив |
на |
псевдовязкость |
жидкости. |
отмечалось, гидросмеси .из мелких |
классов угля при |
||||
s = |
Как уже |
|||||
30—50% |
и содержании от 15—20 до 25—30% |
(по весу) фрак |
106
ции < 0 ,0 4 (0,07) мм от общего количества могут обусловливать (например, для угля) свойства стабильности. Количество тонких классов, необходимое для создания стабильности гидросмеси, зависит от вида породы и крупности других классов.
Поэтому для стабильных гидросмесей при содержании их обычно в пределах 10—30% формулу (IV.31) можно преобразовать так
i = %1 ц 2 У1 |
и, Убр |
(IV.33) |
2 gD |
|
|
где А,о и Aj — коэффициенты гидравлического сопротивления для воды и гидросмеси (при Re = у ( и ^ — соответственно плотность (кН/м3) и динамический коэффициент вязкости (Нс/м2) смеси воды с частицами 0—0,04 (0,07) мм; р.х определяется по фор муле (11.24); s0, и s2 — доли концентрации частиц тонких классов, фракции 0,07—0,2 (0,5) мм и 0,2 (0,5) — 3 мм от общей величины s.
Рабочая скорость транспортирования в случае стабильной гидро
смеси определяется по |
граничной скорости (IV.22). |
В о с х о д я щ и е |
п о т о к и г и д р о с м е с е й . В соответ |
ствии с уравнением (IV.7) экспериментальные данные целесообразно обрабатывать в координатах (i — i 0)/si0, Fr* — (и — u^Y/agD. Из уравнения (IV.7) следует также, что в первом приближении допол нительные гидравлические сопротивления, обусловленные наличием твердых частиц в потоке, определяются в основном соотношением инерционных сил и силы тяжести. При этом соотношения между указанными безразмерными параметрами зависят от значений чисел
ft:. |
1, т. е. |
При Fr* > 1 0 характерно (i — i0)/asi0 = const = |
|
i = i0(1 -f- as). |
(IV.34) |
Данный режим движения имеет место при значительных ско ростях и > и.,, и больших числах Fr*. В этом случае гидросмесь можно представить в виде фиктивной однородной жидкости повы шенной плотности, для которой дисперсный состав частиц практи чески не влияет на гидравлические сопротивления. В то же время дополнительные гидравлические сопротивления, обусловленные при сутствием частиц в потоке, определяются архимедовыми силами и концентрацией частиц, как и в тонкодисперсных гидросмесях.
При 1 < Fr* < 10 имеет место соотношение
i = i« [ 1 + 1 0 “ s - 5 ^ r ] - |
<IV-35> |
Для этого режима движения характерны скорости и > и*, зна чительные числа Fr* и существенное влияние на дополнительные гидравлические сопротивления, помимо величии а и s, дисперсного состава частиц, диаметра трубы и скорости движения (значения и* зависят от dcp и s).
В диапазоне приведенных значений чисел Fr* находятся зна чения скоростей и, при которых для гидросмеси с заданными пара метрами достигаются минимальные значения гидравлических сопро тивлений. Эти скорости, определяющие практически наиболее опти мальный режим по затратам энергии, могут быть найдены из условия приближенного подобия процесса переноса частиц в этой фазе дви жения гидросмесей. Если, как и прежде, предположить, что отно шение дополнительных затрат энергии вследствие присутствия твердых частиц в гидросмеси к полным затратам энергии при ее движении величина постоянная, то такое соотношение дает значение критической скорости
|
|
икр = и* + 31/м£5. |
|
(IV.36) |
|
При Fr^ < |
1 имеет место третий режим движения смесей, |
когда |
|||
реализуются |
условия постепенного (по мере |
уменьшения |
числа |
||
Fr*) образования |
взвешенного |
слоя. |
|
|
|
Р а с ч е т п а р а м е т р о в д в и ж е н и я г и д р о с м е с е й |
|||||
в о т к р ы т ы х |
п о т о к а х |
(желобах и |
др.) принципиально |
не отличается от таковых для напорного транспорта и в отношении «кР и г производится по приведенным выше формулам. Однако при этом подлежит дополнительному обоснованию выбор попереч ных размеров желобов.
Расчет параметров установок
Исходными данными для расчета гидротранспортных установок обычно являются: производительность установки по гидросмеси У пли твердому У5, м3/ч, или расход воды У 0, м3/ч, расстояние по горизон тали L и по вертикали h, м, удельный вес материала и его грануло метрический состав. Задача состоит в определении рабочей скорости и потребного напора гидротранспортирующего агрегата, мощности привода N, кВт и типоразмера насоса. Возможен и такой случай, когда для данной транспортной системы с трубопроводом D и мощ ностью привода N определенного типа насоса требуется найти максимальную производительность по материалу и потребный расход воды. Естественно, что на практике могут встретиться и другие случаи.
При гидравлическом транспорте эффективность работы установки определяется, помимо технологических факторов, в первую оче редь тем, насколько длительно и рационально использована мощ ность транспортных агрегатов. В любом случае расчетом должны быть установлены основные характеристики транспортирования, обеспечивающие наиболее эффективный режим движения гидро смеси при минимальном расходе энергии, максимальной произво дительности по материалу и возможно больший срок службы труб и оборудования. Поэтому метод расчета должен базироваться на установлении критической скорости движения гидросмеси и соот
10S
ветствующих этому режиму потерь напора. Режим транспортиро вания с критической скоростью является оптимальным с точки зрения обеспечения минимальных энергетических затрат и наимень шего износа оборудования.
Для тонкодисперсных гидросмесей рекомендуется (с учетом
условий устойчивости) |
режим транспортирования |
со |
скоростью |
и = (1,05—1,1) Мцр. Для |
грубодисперсных гидросмесей |
режим со |
|
скоростями и — (1,1—1,15) икр. В благоприятных |
случаях при |
транспортировании абразивных материалов и стабильных условий загрузки материала (по концентрации и крупности) может при меняться режим транспортирования с заилением. При этом должно быть предусмотрено увеличение до 2 0 % запаса напора, развиваемого насосом, по сравнению с расчетным.
Для полидисперсных гидросмесей рекомендуется принимать режим транспортирования со скоростью и = (1,1—1,2) икр. Эффек тивным режимом движения для восходящих потоков является такой, при котором имеют место минимальные затраты энергии на транспортирование; рекомендуется режим при и = (1,15—1,2) икр.
Расчету основных гидравлических параметров для эффективных режимов должны предшествовать обоснования важнейших техно логических параметров гидротранспорта. При этом общая расчетная схема должна включать:
1 ) выбор режима транспортирования по горизонтальному (или вертикальному) трубопроводам; расчеты трубопроводов, подни мающихся до 45°, ведутся как для горизонтальных, а для подни мающихся выше 45—75° — как для вертикальных;
2 ) определение критической скорости гидросмеси для заданной концентрации s (или значение s для заданной скорости и);
3)выбор диаметра трубопровода по критической скорости; для желобов — высоты наполнения;
4)определение рабочей скорости движения для фактически при нятого диаметра трубопровода;
5)определение расчетных потерь напора или уклона желоба. Местные сопротивления учитываются введением поправочного коэф фициента 1,05;
6 ) выбор типоразмера землесоса по Q, i и L. По выбранным вели чинам s и у выполняется пересчет рабочих и кавитационных характе ристик насоса; полный потребный напор определяется: Н — L -i -f- 4-0,05 Li + hy. Тип насоса должен обеспечивать заданный расход материала по всасыванию, потребные расход Q и напор Н, а также наибольший для данного насыщения гидросмеси к. п. д. т);
7) мощность двигателя N = HVy/ЗбТр.
Отметим, что одним из самых радикальных способов повышения эффективности гидравлического транспорта является увеличение концентрации транспортируемого материала и обеспечение условий для ее поддержания возможно более длительное время.
Для обеспечения нормальных условий транспортирования диа метр горизонтальных труб обычно требуется меньший, чем верти
109