![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Баранов, В. И. Радиогеология учебник
.pdfрезультаты в виде содержаний U, Th и К в приповерхностном слое пород.
Автомобильный вариант гамма-метода заключается в непре рывном измерении у-активности пород с движущегося автомобиля. Естественно, метод применим только в районах, доступных для ав тотранспорта. Он обладает большей производительностью, чем пе шеходный метод, в комплексе с .которым обычно и проводится. Автомобильный метод имеет много общего с аэрогаммаметодом и использует принципиально похожую аппаратуру, так как оба ме тода требуют непрерывной записи у-излучения в движении, в уда
лении от излучающей поверхности. |
|
Гамма-каротажем называется метод исследования |
пород по |
их •у-актнвности в скважинах. Спецификой у-каротажа |
является |
измерение в условиях 4я, .когда детектор окружен со всех сторон излучающими породами. В качестве детекторов применяют сциитилляторы Nal(Tl) или счетчики Гейгера, вмонтированные в спе циальный герметичный буровой снаряд. Снаряд передвигают по стволу скважины с помощью гибкого кабеля. Регистрирующее уст ройство расположено близ устья скважины и осуществляет непре рывную запись у-активности-. Исключение составляет каротаж мел ких (до 20 м) скважин, где работу выполняют легкими перенос ными приборами с точечной регистрацией.
Градуирование полевых радиометров производится для пере вода их показаний в общепринятые единицы измерения мощности дозы излучения (мкр/час) либо в' единицы концентраций изото пов. Это позволяет сравнивать результаты, полученные в разное
время на различных |
приборах с одним и тем же типом |
детектора, |
а также контролировать работу каждого прибора. |
|
|
Градуирование |
радиометров в мкр/час выполняют с |
помощью |
«точечного» источника у-излучения, удаленного от детектора на расстояние, достаточное, чтобы источник можно было считать то чечным. В случае нелинейности шкал приборов их градуируют из лучением различной интенсивности, меняя для этого расстояние
между детектором и эталоном. |
|
мкр/час) |
Интенсивность у-излучения точечного источника |
(/ |
|
на расстоянии (R м) от детектора вычисляют по формуле |
/ = ——, |
|
где А — интенсивность излучения эталона в мкр/час |
на |
R2 |
расстоя-' |
нии 1 м. Наиболее удобным эталонным источником •у-излучения является долгоживущий изотоп 2 2 6 Ra. В случае его применения
вышеприведенная |
формула |
для |
расчета интенсивности излучения |
|
< |
г |
840 Q |
|
_ |
будет иметь вид |
/ = |
———, |
где |
Q — концентрация радия в мил- |
R
диграммах в эталоне. Результаты градуирования выражают в виде графиков зависимости показаний прибора от интенсивности излу чения в точке эталонирования (рис. 23),
Чтобы уменьшить влияние рассеяния •у-излучения эталона ок ружающими предметами, приборы градуируют на открытых пло-
60
щадках, помещая детектор и эталон на высоте 1,5—2 м над зем лей. Сцинтилляционные детекторы, более чувствительные к рас сеянному излучению, дополнительно экранируют со стороны земли желобообразным свинцовым экраном для снижения доли рассеян ного у-излучения. При градуировании высокочувствительных ав томобильных и особенно аэрорадиометров пользуются более силь ными эталонами, располагая их на большом расстоянии от де тектора.
Все у-спектрометры градуируют путем последовательного из мерения урановых, ториевых и калиевых проб большого, веса. Не
редко |
для |
этой |
цели |
|
ис |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
пользуют |
|
эталонные |
пло |
Деления Отсчеты при |
|
|
|
||||||||||
щадки |
с |
равномерным |
рас |
|
|
|
|||||||||||
шкалы |
этолониро- |
|
|
|
|||||||||||||
пределением |
радиоактив |
приборо |
бании |
|
|
|
|
|
|||||||||
ных |
|
изотопов, |
на |
каждой |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
из |
которых |
преобладает |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
один |
из изотопов. |
|
Размеры |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
площадок |
|
зависят |
|
от |
вида |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
работ и при измерениях с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
самолета |
|
должны |
иметь |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
протяженность |
до |
|
несколь |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ких |
километров. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Каротажные |
радиомет |
|
|
|
|
|
казаний прибора |
|
||||||||
ры градуируют |
на |
|
моделях |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
скважин |
с |
тщательно |
|
по |
Рис. |
23. График |
эталонирования |
поле |
|||||||||
добранным |
|
содержанием |
|||||||||||||||
радиоактивных |
изотопов. |
|
|
вого |
радиометра |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
При |
градуировании |
|
не |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
обходимо |
учитывать интенсивность |
|
фонового |
у-излучения,. |
или |
||||||||||||
фон. При |
этом |
фон |
( / ф ) слагается |
из излучения |
окружающих |
по |
|||||||||||
род ( / п о р ) , |
космического |
излучения |
( / К о с ) |
и |
собственно фона |
ап |
|||||||||||
паратуры |
( / а п ) : |
1Ф |
— 'пор |
|
' к о с |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Сумму |
|
|
|
|
|
фона |
называют |
н а т у - ^ |
||||||||
|
космического |
и |
аппаратурного |
||||||||||||||
р а л ь н ы м , |
и л и о с т а т о ч н ы м , |
ф о н о м . |
|
В |
процессе |
работы, . |
когда целью исследования является у-активность пород, натураль ный фон вычитают из результатов измерения. Натуральный фон нередко определяют, измеряя у-активность над поверхностью во доема глубиной более 2 м на расстоянии не менее 50 м от берегов. Если нет возможности найти подходящий водоем, натуральный фон для наземных приборов принимают за постоянную величину там, где относительные превышения не выходят за пределы 500 м. Кос мический фон возрастает на 1,5 мкр/час на каждый километр вы соты, что позволяет в аэрорадиометрическом методе для опреде ления фона пользоваться высотной кривой — кривой изменения интенсивности у-излучения над одним и тем же местом в зависи мости от высоты полета.
Для каротажных приборов космическим фоном можно пре небречь.
61
Полевой эманационный метод
Полевой эманационный метод заключается в измерении изото пов радона — эманации — в почвенном воздухе. Метод основан на тех же принципах, что и лабораторный эманационный метод.
Измерение эманации выполняют непосредственно в поле с по мощью специальных приборов — полевых эманометров.
Все эманометры состоят из герметической эманационной ка меры (сцинтилляционной или ионизационной), в которую вводят воздух, содержащий эманации, и измерительной аппаратуры. По мимо этого в комплект прибора входит портативный насос, про боотборник, осушитель и резиновые шланги. В настоящее время наиболее широко используют сцинтилляционные камеры с покры тием ZnS (Ag).
Для определения эманации в почвенном воздухе пробоотбор ник опускают в шпур глубиной 0,5—1 м и уплотняют вокруг него почву. С помощью насоса почвенный воздух прокачивают через осушитель и камеру до тех пор, пока камера не заполнится им. Затем закрывают краны у камеры и измеряют а-активность нахо дящегося в ней воздуха.
Перед введением пробы в камеру измеряют фон, который опре деляется загрязнением камеры. После каждого измерения камеру тщательно продувают атмосферным воздухом.
Полевые эманометры градуируют жидкими радиевыми этало нами методом, описанным в § 2 настоящей главы для лаборатор
ных эманационных |
измерений. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Л И Т Е Р А Т У Р А |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
А к и м о в |
Ю. 1\. |
и |
др. |
Полупроводниковые счетчики |
ядерных |
частиц |
и |
их |
||||||||||||||
применение. AL, Атоыиздат, |
|
1967. |
1 и 2. М., Атомиздат, |
1969. |
|
|
|
|||||||||||||||
Альфа-бета- и гамма-спектроскопия, вып. |
|
|
|
|||||||||||||||||||
Аналитическая химия урана. М., Изд-во |
АН |
СССР, |
1962. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Б а р а н о в |
В. И. |
Радиометрия. М., Изд-во |
АН СССР, |
1956. |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Б и р к е |
Дж. Сцинтилляционные |
счетчики. М., ИЛ, |
1955. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Б о б р о в |
|
В. А., |
Г о ф м а н |
А. Н. |
Лабораторный |
гамма-спектрометрический |
||||||||||||||||
анализ естественных радиоактивных элементов. Новосибирск, |
1971 |
(рота |
||||||||||||||||||||
принт) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
В е к с л е р |
В. И., |
Г р о ш е в Л . , |
И с а е в |
Б. |
Ионизационные |
методы исследо |
||||||||||||||||
вания |
излучений. М., Гостеориздат, |
1950. |
|
|
|
А. С. |
Радиометрические |
|||||||||||||||
Г о р б у ш и и а |
Л. В., |
З и м и н |
Д. |
Ф., |
С е р д ю к о в а |
|||||||||||||||||
и ядернофизические методы поисков и разведки месторождений полезных |
||||||||||||||||||||||
ископаемых. М., Атомиздат, |
1970. |
активностей |
радиоактивных |
препаратов. |
||||||||||||||||||
Д е м е н т ь е в |
В. А. |
|
Измерение |
|
малых |
|||||||||||||||||
М., |
Атомиздат, |
1967. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Ж е л е з н о в а Е. И., |
Ш у м и л и н И. П., Ю ф а Б. Я. |
Радиометрические |
мето |
|||||||||||||||||||
ды |
анализа |
естественных |
радиоактивных |
элементов. М., |
«Недра», |
1968. |
||||||||||||||||
К о г а н |
Р. М., |
Н а з а р о в |
И. М., |
Ф р и д м а н |
М. Д. Основы |
гамма-спектро |
||||||||||||||||
скопии природных сред. М., Атомиздат, |
1969. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
М а р к о в |
В. Н. |
и |
др. |
Уран, |
методы |
его |
определения. М., Атомиздат, |
1964. |
||||||||||||||
М е л к о в |
В. Г., П у х а л ь с к и й |
Л. И. |
Поиски |
месторождений |
урана. М., |
Гос- |
||||||||||||||||
геолтехиздат, |
1957. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Методы анализа радиоактивных элементов в минеральном сырье. М., Госгеолтехиздат, 1961.
62
Н о в и к о в |
Г. |
Ф., |
К а п к о в Ю. Н. |
Радиоактивные методы разведки. |
М.. |
«Недра», |
1965. |
|
|
|
|
П о л я к о в |
А. |
И., |
К о р о б к о в В. И. |
Применение метода количественной |
ми- |
крорадиографни в геохимии. «Геохимия», 1966, № 10.
Радиометрические методы поисков и разведки урановых руд. М., Госгеолтех-
издат, |
1957. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Р я б ч и к о в |
Д. |
И., |
Г о л ь б р а й х Е. Н. |
Аналитическая |
химия |
тория. М., |
|||
Изд-во |
АН |
СССР, |
1960. |
|
|
|
|
||
Ш у к о л ю к о в |
Ю. А. |
Деление ядер урана |
в |
природе. М., |
Атомиздат, 1970. |
||||
Я к у б о в и ч |
А. |
Л. |
Поисково-разведочная радиометрическая аппаратура. М., |
||||||
Госгеолтехиздат, |
|
1960. |
|
|
|
|
|
||
Я к у б о в и ч |
А. Л. и |
|
др. |
Ядернофизические |
методы анализа |
минерального |
|||
сырья. М., Атомиздат, |
1969. |
|
|
|
|
Г Л А В А I I I
РАСПРОСТРАНЕННОСТЬ РАДИОАКТИВНЫХ ИЗОТОПОВ
В настоящее время известно более 230 типов радиоактивных ядер, имеющих естественное происхождение. В сумме они состав ляют сравнительно небольшую долю в земном веществе — немно гим более 0,01%. Природные радиоактивные изотопы сильно от личаются по своей распространенности и происхождению.
По происхождению их можно разделить на 3 группы:
1. Долгоживущие изотопы, образовавшиеся вместе с другими, нерадиоактивными изотопами земного вещества.
2.Сравнительно более .корогкоживущие промежуточные про дукты распада урана и тория.
3.Изотопы, постоянно образующиеся за счет природных ядер ных реакций в атмосфере и земной коре.
Помимо перечисленных групп с 40-х годов XX в. в земном веществе появились радиоактивные изотопы — продукты искусст венных ядерных реакций. Сейчас о них уже можно говорить как об особой группе радиоактивных изотопов.
§ 1. ДОЛГОЖИВУЩИЕ РАДИОАКТИВНЫЕ ИЗОТОПЫ
Долгоживущие радиоактивные изотопы составляют по весу подавляющую часть в общей сумме природных радиоактивных изо топов.
В табл. 2 приведены средние содержания наиболее распростра ненных из них. Самым большим распространением на Земле, как видно из таблицы, пользуются llRh, 2 эоТп, 19K/V92U. Средняя концентрация каждого из них в земной коре превышает 2 г/т. Та ким образом, они оказываются более распространенными, чем та кие широко известные элементы, как Sri, W, Mo, Та, As, Sb, I , Bi, Au, Ge, Ag, Hg и т. д. По своей распространенности в земной коре торий занимает 47-е место, уран — 54-е место.
Самый маленький период полураспада среди изотопов этой
группы |
имеет 2 glU |
— 7 , Ы 0 8 лет. Это говорит о том, что все изо |
топы с |
периодом |
полураспада больше 108 лет, существовавшие |
ранее в земном веществе, в настоящее время практически полно стью распались. Количество оставшихся радиоактивных изотопов
значительно |
сократилось |
со |
времени образования |
земного |
вещест |
ва. Расчеты |
показывают, |
что количество 4 0 К уменьшилось |
пример |
||
но Б 12 раз, |
количество 2 3 |
5 U |
— приблизительно в |
30 раз. |
|
Для долгоживущих радиоактивных изотопов середины перио дической системы (до висмута) наиболее характерен (3-распад.
64
([Среднее
Изотоп
2 9 >
1 9 ^
2 3 8 г т
9 2 и
JfoSm
1 7 6 L u
П 5 1п l 2 4 S n l 3 8 L a
2 3 5 , ,
l3>
%Te
содержание
3 «
&§
»«
s
*^
1"
» 5 « О а К
150
13
25 000
2,5
37
8
8
0,25
2,5
29
долгоживущих
с и |
я |
|
с |
||
о S |
о |
|
5 о |
1 |
|
£ ё |
к |
|
ОЯ |
| s |
|
О 01 |
||
X 5 |
га *о |
|
m я |
||
2 >> |
* - |
|
0J С |
||
S u |
PC о |
|
2 ° |
о а |
|
° « |
||
Я о |
||
с- о. |
2 ° |
|
к 5 |
||
к g- |
Р |
|
о и |
||
|
и в |
|
27,8 |
41,6 |
|
100 |
13,0 |
|
0,0118 |
-4.3,0 |
|
99,3 -V-2.S |
||
5,6 |
2,1 |
|
15,07 |
1,2 |
|
2,6 |
0,21 |
|
95,8 |
0,24 |
|
6,1 |
0,15 |
|
0,089 |
0,026 |
Т а б л и ц а 2 радиоактивных изотопов в земнон коре
га
га
С
о
га
п-
§
с
!
к&
6-101 0
2,4-Ю 1 0
1,3-10°
4,5-10°
5-Ю1 0
1,05 -101 1
3,6-101 0
6,9 - Ю1*
1,5-10" Ы 0 и
га
S ос га
С
С
Р-
а
/ Р-
1 К
а
Р-
а
Р-
Р- Р-
1 к
1 Р-
н |
to |
|
о |
|
|
tr |
К |
|
л |
К |
|
S |
о |
|
В" |
||
i |
||
;>. |
||
га |
ч |
|
го |
СП |
|
(Я |
К |
|
я |
?- |
|
I- |
|
|
D. |
К |
|
си &( |
||
яч |
и |
|
с |
||
|
||
0,275 |
О |
|
0,394 |
||
|
<5 |
|
4,0 |
0,075 |
|
1,325 |
|
|
|
1,459 |
|
4,18 |
0,048 |
|
0,011 |
— |
|
— |
— |
|
0,215 |
0,180 |
|
0,40 |
0,270 |
|
0,63 |
— |
|
1,5 |
— |
|
1,0 |
1,43 |
|
0,8 |
||
|
§
га
с
о
&
о
о.
с
«а
3
Ю
та
6
2°«РЬ
4 0 Гя
4 0 А г
'б 5 °Рт
"Яга
5 0 S n
! 2 4 Sb
51 ^.
2,7 |
0,7 |
0,02 |
7 , Ы 0 8 |
а |
4,4 |
0,18 |
-0 7 Pb |
||
0,009 |
100 |
0,009 |
2,7-10" |
а |
3,15 |
— |
8 2 r |
u |
|
20»TI |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
81 1 |
1 |
|
0,0007 |
62,9 |
0,0004 |
4-Ю1 - |
Р- |
0,04 |
— |
1 3 0 т |
||
0,0012 |
34,1 |
0,0003 |
1,4-Ю2 1 |
Р- |
1,0 |
— ' |
|||
5 3 X |
|
||||||||
37 |
23,87 |
8,85 |
2 • 10^ |
а |
— |
— |
'So |
||
0,0012 |
0,88 |
1 • ю-» |
1,2-10" |
К |
— |
— |
|
|
|
1.3 |
0,126 |
0,0016 |
2,2-10" |
а |
3,2 |
— |
|
|
Значительно реже встречается а-распад |
( 6 2 Srn, |
74 W) и электрон |
|
ный захват (*g К, |
'71 Lu). |
|
|
Для изотопа |
олова 5o'lSn обнаружен |
двойной |
{3-распад, а для |
'и Те — позитронный распад.
§ 2. РЯДЫ РАСПАДА
Вскоре после открытия радиоактивных свойств урана и тория было обнаружено, что продукты их распада образуют длинные ря-
5 Зак. 137 |
65 |
Рис. 24. Ряды распада урана (а), тория {б).
ды или семейства последовательно превращающихся радиоактивных изотопов. Все ряды заключаются стабильными изотопами. Харак терная черта радиоактивного распада — его необратимость. Каж
дый ряд распада развивается односторонне |
от более тяжелых эле |
|||
ментов |
к более легким. В природе обнаружено три ряда распада, |
|||
которые |
называются по |
родоначальникам |
этих |
рядов: ряд урана |
( 2 i U ) , ряд тория (29oTh) |
и ряд актиноурана |
( ^ U ) |
(рис. 24). |
Так как в природных рядах наблюдается только а- и |5-распад, то атомные веса членов одного ряда могут отличаться только на величину, кратную четырем. Отсюда следует, что принципиально
возможно существование |
радиоактивных рядов |
четырех |
типов. |
||
Атомные веса |
членов этих рядов должны |
выражаться числами: An, |
|||
4/z+l, Ап + 2, |
4 я + 3 . Если |
рассмотреть |
величины |
атомных |
весов |
членов природных радиоактивных семейств, то можно убедиться, что они подчиняются этой закономерности. Ряд тория относится к типу An. Все члены этого ряда имеют атомные веса, кратные четы
рем. Например, |
атомный |
вес 2 3 2 Th: 232=4X58; атомный |
вес |
|
2 2 8 Ra: 228=4X57 |
и т. д. Ряд урана |
относится к типу 4 д + 2 . Дейст |
||
вительно, атомный вес 2 3 S U : |
238 = |
4X59+2, атомный вес |
2 2 6 Ra: |
|
226 = 4X56+2 и т. д. Атомные веса |
членов ряда актиноурана |
мож |
||
но выразить формулой 4u+3 : 2 3 5 U |
— 235=4X58+3 . |
|
Ряд Ап+ \ не был обнаружен в природе. Изотопы, являющиеся членами этого ряда, были получены в результате искусственных ядерных реакций. Это так называемый ряд нептуния. Все входящие в него изотопы имеют периоды полураспада меньше п- 10s лет. Самый долгоживущий из них 93?Np имеет период полураспада 2,25-10° лет. Считают, что значительная часть природного висмута обязана своим происхождением исчезнувшему ряду нептуния. В со став семейства нептуния входят изотопы урана, тория, протакти ния, таллия, свинца, полония, а также почти не известных в при роде элементов — нептуния, плутония, америция, франция, астата. Открытие новых радиоактивных элементов и изотопов позволяет постепенно восстанавливать цепочку от конца к началу. Конечный стабильный продукт ряда нептуния — таллий-205.
Естественные радиоактивные ряды имеют между собой боль шое сходство. Конечными стабильными продуктами в семействах урана, тория и актиноурана являются изотопы свинца. В средней части каждого из рядов находится один изотоп радона. Изотопы радона делят ряды на специфические части. Начальные отрезки содержат наиболее долгоживущие члены рядов — изотопы элемен тов, расположенных в периодической системе после радона (Fr, Ra, Ac, Th, Pa, U) . Конечные отрезки всех трех семейств сходны даже по внешней конфигурации. В них находятся наиболее .короткоживущие продукты — изотопы свинца, висмута, полония, таллия и ас тата.
Многие изотопы этой |
части |
рядов способны |
распадаться |
дву |
мя путями. Определенная |
часть |
атомов изотопа |
распадается |
с ис- |
68
пусканием а-частиц, другая часть — с испусканием р-частиц, обра зуя так называемую «вилку». Распад вновь образовавшихся изото пов имеет противоположный характер: если изотоп возник в результате а-распада, то он оказывается р-активным; изотоп, образовавшийся в результате р-распада, а-активен. Благодаря та кой закономерности эти продукты превращаются в один и тот же
изотоп |
одного и |
того же элемента. Примером может служить |
распад |
212 |
в семействе тория: |
взВЦТпС) |
Во всех природных семействах встречается такая последова тельность типов распада, при которой за одним а-распадом следу ют два р-распада или наоборот. Альфа-распад уменьшает заряд ядра на две единицы, два последующих р-распада увеличивают заряд на две единицы. Таким образом появляется новый изотоп первоначального элемента. Например:
Все члены рядов урана, тория и актиноурана имеют по два названия. Например, торий-230 (2 3 0 Тп) и ионий (1о), висмут-212 ( 2 1 2 Bi) и торий С (ThC) и т. д. Это вызвано историческими причи нами. Вскоре после открытия радиоактивности урана и тория ста
ли |
следовать открытия их продуктов |
распада. |
Понятие |
«изотоп» |
в |
то время не было известно, поэтому |
вновь |
открытые |
продукты |
распада считали новыми элементами и давали им самостоятель ные названия.
Новые-«элементы» не вмещались в периодическую систему.
69
Исследование химических свойств этих «элементов» показало, что они совпадают с химическими свойствами уже известных эле ментов. Все это позволило установить, что каждый химический эле мент имеет несколько изотопов, отличающихся друг от друга мас совыми числами. Стабильные изотопы были открыты значительно позже. Старые названия продуктов распада урана, тория и актиноурана характеризуют принадлежность изотопов к соответствую щему семейству: RaA, RaB, RaC и т. д., находятся в семействе ура на пбсле радия; RaTh, MsTh, ThA н т. д. — продукты распада то рия; АсХ, RaAc и т. д. — продукты распада актиноурана и нахо дятся после актиния.
Индексы А, В, С и другие у продуктов распада радона в каж дом семействе характеризуют их химический состав. Продукты с индексом А, С и F являются изотопами полония (RaA, ThA, АсА, ThC, RaC, АсС , RaF). Продукты распада с индексами С и Е —
изотопы висмута |
(RaC, FaE, ThC, АсС). Продукты с индексами В, |
||||||||
D и G —изотопы |
свинца |
(RaB, RaD, RaG, ThB, ThD, AcB, AcD). |
|||||||
Продукты с индексами С " и Е " — изотопы таллия |
(RaC", RaE", |
||||||||
ThC", АсС"). |
|
|
|
|
|
|
|
||
Рассмотрим |
более подробно естественные |
радиоактивные се |
|||||||
мейства. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
238 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ряд урана ( 9 2 |
U) |
|
|
|
|
|
Для радиогеологии наибольший интерес представляют долго- |
|||||||||
живущие |
продукты распада, которые |
приведены в |
табл. 3. Про- |
||||||
|
|
|
|
Члены ряда урана |
Т а б л и ц а 3 |
||||
Индекс |
Старое |
Название |
Тип |
|
Период |
||||
обозначение |
распада |
полураспада |
|||||||
238т т |
UII |
уран II |
а |
248 |
|
млрд. лет |
|||
29 2 и |
|
||||||||
|
9 2 и |
UI |
I |
а |
4,5 |
|
тыс. лет |
||
|
и х 1 |
уран Хх |
Р |
24 |
|
|
|||
2 3 4 Т , |
|
|
|||||||
|
3 4 , , |
|
уран |
|
|
дня |
|||
2 |
9 0 1 1 1 |
1о |
а |
75 |
|||||
|
8sRa |
|
ионий |
а |
|
|
тыс. лет |
||
2 |
3 0 т , |
Ra |
радий |
а |
3,8 |
|
лет |
||
282 |
|
|
|
Р |
1600 |
|
|||
|
Rn |
радон |
21 |
|
дня |
||||
|
! R n |
|
138год |
||||||
2 |
|
°Pb |
RaD |
радий Д |
а |
||||
> |
RaF |
полоний |
|
|
|
|
дней |
должителы-юсть их самостоятельного существования соизмерима с длительностью геологических процессов.
Наиболее долгоживущий продукт распада урана — 2 3 4 U . Его период полураспада определяет время установления радиоактив-
70