книги из ГПНТБ / Энгель, В. Ю. Основы теории и расчет объемных гидромашин с фазовым регулированием учебное пособие
.pdfтельных окон или, наоборот, окна относительно статора, тем не менее последний случай заслуживает предпочтения, поскольку при этом требуется значительно меньшее усилие для перемеще ния органа, регулирующего •производительность. Это объясняет
ся тем, что в первом случае к статору должен быть приложен момент, равный полному крутящему моменту насоса, тогда как во втором требуется преодолеть лишь силу трения между рас пределительными дисками и уплотняющими элементами, вели чину которой можно уменьшить до заданных пределов с по-
Р и с . 2. Схема регулирования аксиально-поршневого насоса.
мощью известных конструктивных мер (уменьшением поверхно стей трения в резиновых уплотнениях, гидравлической разгруз кой диакон от сил, прижимающих диски к корпусу насоса и т. п.).
Перейдем к рассмотрению схемы аксиально-поршневого на соса с регулированием расхода посредством разворота распре делительного диска. При таком повороте нейтральная ось рас пределительного диска 1 (рис. 2) сместится на фазовый угол а относительно нейтральной оси наклонного диска 3. При этом под нейтральной осью распределительного диска подразумева ется ось, лежащая в пересечении двух взаимно перпендикуляр ных плоскостей, одна из которых совпадает с рабочей лонерхно-
10
стью распределительного диска (поверхностью диска, сопряга емой с блоком цилиндров 2), а вторая проходит через середины перемычек между распределительными окнами 4 я 5. Нейтраль ная ось наклонного диска —это ось, лежащая в пересечении двух взаимно перпендикулярных плоскостей, одна из которых
Р и с . 3. Схема регулирования радиальнснпоршневого гидромо-
•гора.
так же, как и в предыдущем случае, совпадает с рабочей по верхностью распределительного диска, а вторая проходит через прямую, находящуюся на поверхности наклонного диска и сое диняющую точки максимального и минимального удаления диска от торца блока цилиндров.
Для изменения подачи насоса в пределах от максимального значения до нуля распределительный диск следует развернуть на 90°. Если необходимо осуществить реверс подачи, фазовый
И
угол должен быть в пределах от 90° до 180°, причем при фазевом угле, равном 0 или 180°, подача натеса максимальна, а при угле, равном 90°, подача насоса прекращается.
Принцип действия радиально-поршневой гидромашины рас смотрим на примере гидромотора.
Работа гидромотора на нерегулируемом режиме схематиче ски изображена на рис. 3, а. При обкатывании поршневой (группы /порабочему (напорному) участку профиля2 жидкость:под вы соким давлением через окно 5 распределителя подводится в по лость поршня/. Когда поршень /переходит на сливной участок.? профиля, подпоршневое пространство соединяется с окном 4 распределителя, рабочая жидкость вытесняется на слив. Таким образом, на рабочем участке 2, ранном фр, совершается рабо чий ход поршней, равный подъему профиля h.
-Схема регулирования показана на рис. 3,6. При повороте распределителя происходит уменьшение ширины окна 5. Поэто му поршень 1, перемещаясь по рабочему (напорному) участку 2 направляющей, соединен с окном 5 не на всем участке <рр, а только на части его— (фр—кх). Величина рабочего хода порш ня уменьшится, т. е. hi<h.
Дальнейший подъем поршневой группы / по участку 2 профиля происходит под действием сливного давления рабочей жидко сти, которая поступает из окна 4 распределителя. Конструкцией распределителя предусматривается, что при его повороте уве личивается окно 4. После подъема поршень / переходит на уча сток 3 и при перемещении вниз вытесняет жидкость в сливную магистраль через окно 4.
При повороте распределителя на угол /а происходит умень шение рабочего объема гидромотора и соответственно увеличе ние его оборотов при постоянном расходе жидкости, подводи мой к гидромотору. Одновременно уменьшается крутящий мо мент на валу гидромотора, поскольку момент пропорционален рабочему объему.
Фазовое регулирование гидромашин сопровождается уведичением гидравлических потерь, ростом неравномерности подачи (скорости), возникновением защемленных объемов.
Увеличение гидравлических потерь связано с присущей фа зовому способу повышенной циркуляцией жидкости внутри гид ромашины. Причем росту потерь способствует еще увеличение скорости движения жидкости по внутренним каналам. Так, например, с увеличением фазового угла при регулировании радиально-поршневых гидромоторов переход поршневых групп с напорного участка на сливной происходит при сильно отлича ющейся от нуля скорости их движения в радиальномнаправле нии (ом. рис. 3,6). Одновременно с этим заметно уменьшаются размеры проходного сечения распределительных окон. Поэтому скорость протекания жидкости через окна возрастает, что при водит к увеличению гидравлических потерь.
12
Рост неравномерности подачи насосов либо скорости враще ния вала гидромоторов обусловлен тем, что с изменением фазоваш угла пропорционально уменьшается величина угла поворо та ротора, при котором происходит вытеснение жидкости в окна нагнетания у насосов, либо уменьшается число вытеснителей (поршней, пластин и т. п.) гидромашины, на которые воздейст вует .высокое давление при одновременном сокращении актив ного участка работы каждого вытеснителя.
Возникновение защемленных объемов присуще не только гидрамашинам с фазо1вьш регулированием, но и машинам с изменением рабочего объема, например, при прохождении цилиндровыми отверстиями (ем. рис. 2) перемычек между ок нами 4 и 5 (положение отверстий показано пунктиром на раз резе А—А). Эти отверстия, а следовательно, и цилиндры насоса не сообщаются ни с одним из окон. Давление жидкости, запер той в цилиндре, поршень которого движется в направлении на перемычку, повышается, а в цилиндре, поршень которого дви жется в противоположном направлении, происходит образова ние .вакуума.
Однако имеется |
существенное |
отличие в протекании |
этого |
|
процесса |
у насосов |
с объамньш |
и фазовым регулированием. |
|
В первом |
случае нейтральные оси распределительного |
и на |
клонного диска совпадают при любой величине параметра регу лирования. Следовательно, во время движения отверстий блока цилиндров по участкам перемычек .между окнами скорость поршней близка к нулю и процесс защемления жидкости про текает без вредных явлений повышения давления и образования вакуума, особенно при правильно рассчитанной геометрии рас пределительных окон. Во .втором случае при изменении фазово го утла меняется и угол между нейтральными осями, вследствие чего скорость поршней на участках перемычек принимает конеч ные значения, которые могут сильно отличаться от нуля. Это приводит к цредным явлениям, в частности к резким пуль сациям давления в рабочих камерах гидромашин.
■Однако, как будет ясно из дальнейшего, все эти вредные явления могут быть устранены или в значительной степени ней трали,зованы, если изучены рабочие процессы, протекающие при фазовом регулировании, и имеются .расчетные формулы, позво ляющие производить рациональный выбор параметров гтвдромашин.
Глава I. ПЛАСТИНЧАТЫЕ ГИДРОМАШИНЫ
Пластинчатые гидрамашины обычно подразделяются на ма шины однократного, двойного и многократного действия. В сов ременных системах гидропривода и гидроавтаматики применя ются, главным образом, машины двойного действия.
'Пластинчатые гидромашины двойного действия изготовля ются .нерегулируемыми. Попытки создания гидромашин, бесступенчато регулируемых изменением рабочего объема, не увенча лись успехам из-за значительного усложнения конструкции по сравнению с нерегулируемыми образцами. Это обусловлено тем, что пластинчатые гидромашины этого типа в отличие от однои менных машин однократного действия не имеют эксцентрисите та, и для того чтобы изменить их рабочий объем, необходимо вводить в конструкцию ряд устройств, позволяющих тем 'ИЛИ иным способом изменять действующую ширину пластин, напри мер, вдвигать их в ротор с помощью специального механизма. Из-за сложности и громоздкости подобные способы распространения ,не получили.
Вместе с тем, пластинчатые гидромашины двойного действия, в особенности насосы, находят .весьма широкое применение в гидроприводе. Только в США выпускается более 500 типораз меров насосов этого вида. Подобные гидромашины выпускает большое количество фирм и в Европейских странах. В СССР
выпуском насосов и гидрамоторов двойного действия занима ется ряд заводов (Елецкий «Гидропривод», Андижанский маши ностроительный завод в Узбекистане, Московский им. Лиха чева и др.).
Столь широкое распространение объясняется положитель ными качествами этих насосов: хорошими габаритно-весовыми характеристиками, низкой стоимостью, простотой конструкции, минимумом пульсаций расхода и давления. Все перечисленные качества, как показывают испытания и исследования насосов двойного действия, присущи и машинам с фазовым регулирова нием.
Гидрамашины однократного действия по сравнению с образ цами двойного действия имеют существенный недостаток, за ключающийся .в возникновении значительного одностороннего усилия от давления нагнетания на подшипники вала ротора, что вызывает необходимость ограничить давление. Поэтому такие машины мало применяются в гидроприводе и в данной работе не рассматриваются.
14
§ 1. Мгновенный расход (пластинчатых насосов двойного действия
Рассмотрим процесс вытеснения жидкости в окно нагнетания пластинчатого насоса двойного действия. Примем следующие параметры:
1)расположение пластин в роторе радиальное;
2)центральные углы, охватывающие распределительные ок на, участки постоянной и переменной кривизны статора и оси двух соседних пластин, равны друг другу;
3)объем пластин пренебрежимо мал;
4)жидкость несжимаемая;
5)рабочие камеры насоса, заключенные между двумя со седними пластинами, ротором, статором и распределительными дисками, полностью герметичны.
Пластинчатые насосы двойного действия с фазовым регули рованием подачи и реверсом подачи должны иметь одинаковые углы, охватывающие распределительные окна, участки статора постоянной и переменной кривизны. С другой стороны, макси мально возможный (теоретически) угол между двумя соседни
ми пластинами, при котором еще не происходит |
соединение |
друг с другом окон всасывания и нагнетания, равен |
централь |
ному углу перемычки между окнами. Этим обусловлен п. 2 при нятых выше допущений.
Вначале рассмотрим вытеснение жидкости насосом, подача которого максимальна (ц=0). Пластины такого насоса (при сделанных нами допущениях) можно представить в виде ради
усов-векторов.
За время dt радиус-вектор ОА (рис. 1Л,а) повернется вме
сте с ротором на угол dtр ,и опишет дугу |
|
ds1 = p1dcp. |
(1.1) |
Образованная бесконечно малым приращением dpx |
элемен |
тарная площадка |
|
dFx = dsdpx = p^pjdcp. |
(1-2) |
Обозначим ширину пластины в направлении, перпендику лярном плоскости чертежа, через В. Тогда элементарный объем с основанием dFi и высотой В можно выразить в виде
dVx = В • dFx —Врх • dpxdtp. |
(1.3) |
Если объем заполнен несжимаемой жидкостью, то при пово роте пластины на угол dtр образуется элементарный поток
dQx = ~ |
= Врх d р, ~ = fipidp,©, |
(1-4) |
at |
dl |
|
15
где со= const — угловая скорость ротора;
dy — a-dt —угол поворота ротора за время dt.
Поток, создаваемый пластиной 1 (рис. 1.1,6) может вытес няться только через окно нагнетания 3, поскольку согласно по следнему из принятых нами допущений отсутствует движение жидкости через зазоры между пластиной 1 и -сопрягаемыми с ней элементами конструкции насоса.
Пластина 4 за рассматриваемый отрезок времени повернет ся на такой же угол. Следовательно, рассуждая аналогичным образом, получим следующие зависимости:
ds2= р26ф, |
(1.5) |
|
dF2 = p2dp2dq>, |
(1.6) |
|
dV2 = |
До.2ф 26ф, |
(1.7) |
dQ2 = |
fip2dp2co. |
(1.8) |
Необходимо учитывать, что в отличие от пластины 1, пласти на 4 выносит поток из окна 3, поскольку расстояние между нею и окном со временем увеличивается, тогда как расстояние меж ду этим -окном и пластиной 1 с ростом времени уменьшается.
Пластина 2 находится в данный момент времени против ок на 3 и потока не создает, так как объем, описанный передней (по вращению) кромкой этой пластины, равен объему, описан ному задней «рамкой, между тем объемы эти соединены друг с
другом посредством окна 3 (см. |
рис. 1.1, в.). Происходит проте |
кание жидкости из пространства |
впереди пластины в полость |
за пластидой. |
|
16
Рассматривая потоки конечных размеров, получим
А |
|
Q ^ B c o j V d p ! ^ ^ 2-/-*), |
(1-9) |
' р |
|
Г |
|
Qs = fico j р2ф 2 = у (л2 — /-2). |
( 1.10) |
Таким образом, имеем два потока. Первый образован пла стиной 1, движущейся по участку статора радиуса R, а второй — пластиной 4, движущейся по участку радиуса г. При этом на правления движения потоков относительно окна 3 оказываются противоположяыми.
Потоки являются аддитивными величинами. Следовательно, поток, вытесняемый в окно нагнетания,
QH= Q1- Q a. |
(1.11) |
У наоосов двойного действия симметрично окну 3 расположено окно нагнетания 6, в которое вытесняется поток, равный рас смотренному. Учитывая это, можно записать, что мгновенная подача насоса
Q„ac = 2 (Q i-Q 2)=5co(tf2- / - 2). |
(1.12) |
Насосы двойного действия характеризуются тем, что внутри круга, описанного из центра ротора, размещаются четыре рас пределительных окна и четыре перемычки между ними. Из сде ланного допущения о равенстве угловых размеров окон и пере мычек следует, что центральный угол, охватывающий окна и перемычки,
2я
У Т
Я
(1-13)
4
Из того же допущения (ом. и. 2) вытекает, что и угол между осями пластин
|
|
. |
(1-14) |
|
|
|
4 |
|
|
Следовательно, процесс |
нагнетания |
протекает за время, |
со |
|
ответствующее углу поворота ротора |
|
|
||
|
|
Ф = ^ . |
(1-15) |
|
|
|
4 |
|
|
По истечении времени, необходимого для поворота на уголср, |
||||
к точкам Л и С подойдут следующие |о |
нарртгвяенню ираш аря |
|||
ротора пластины, |
и процесс нагнетания повторйУ^чная |
| |
||
2 Заказ |
275 |
1 |
' <■—•'тесная |
t 17 |
» |
С* О;- |
; |
Таким образом, если пренебречь объемом пластин, то расход жидкости в окна нагнетания описывается выражением (1.12) и не зависит ни от числа пластин, ни от закона изменения кривиз ны участков статора, расположенных против этих окон.
Рассмотрим теперь процесс всасывания. Пластина 4 одно временно с выносом жидкости из окна 3, осуществляемым зад
|
ней по вращению кромкой, |
|||||||
|
участвует в процессе заполне |
|||||||
|
ния увеличивающейся |
полости |
||||||
|
между |
пластинами 4 я |
5 |
пу |
||||
|
тем создания потока своей пе |
|||||||
|
редней |
кромкой. |
Этот |
поток |
||||
|
можно |
выразить |
как |
|
rfQ3 = |
|||
|
Пластина |
5 |
увлекает |
за |
||||
|
собой |
поток, равный |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
(1-16) |
|
|
Аддитивно складывая |
потоки, |
||||||
|
получим суммарный поток че |
|||||||
|
рез оба окна всасывания, тож |
|||||||
|
дественно равный |
выражению |
||||||
|
( 1. 12) . |
|
|
|
|
поло |
||
|
Рассмотрим теперь |
|||||||
|
жение, когда окна смещены |
|||||||
|
относительно |
статора |
на |
угол |
||||
|
а (см. рис. 1.3). |
Пластина 1 |
||||||
Р и с. 1.2. График скорости и уско |
создает |
поток, |
сначала |
двига |
||||
рения пластины. |
ясь |
по |
участку |
постоянной |
||||
|
кривизны радиуса |
а |
затем |
по участку переменной кривизны. Участки переменной кривизны
наиболее многочисленных |
отечественных пластинчатых |
насо |
сов типа Г12 выполняются |
кривыми, обеспечивающими |
посто |
янное ускорение пластин относительно ротора, так как |
такой |
профиль обеспечивает отсутствие ударов первого рода пластин о статор. Графики скорости и ускорения одной из пластин пред ставлены на рис. 1.2. Величина ускорения отстается постоянной, изменяется только ее знак.
'При изменении утла q>в интервале от 0 до у/2 условие посто янства ускорения можию записать в виде
|
^1- = со2С, |
|
dt* |
где C=oonst. |
|
Отсюда |
= Ca2t + Ci- |
18
Так как |
d£i _ d£i . ФР _ d£i |
|
|
|
||||
|
’ |
|
|
|||||
|
dt |
dip dt |
dip |
|
|
|||
TO |
|
|
Ф = u>t, |
|
|
|
|
|
|
dpi |
|
|
|
|
|
||
|
— Сф -f- C2, |
|
|
|
||||
|
dtp |
|
|
|
|
|
|
|
n |
C1 |
|
|
|
|
|
|
|
где C2 = — |
|
|
|
|
|
|
|
|
При tp=0 |
CO |
|
|
|
|
|
|
|
dpi = 0 и Co = |
|
|
|
|
||||
|
0. |
|
|
|
||||
Torда |
dip |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Pi = c j V ^ = ^ |
+ c 3 |
|
|
||||
Снова принимая ф= 0, получим |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Сд = R, |
|
|
|
|
|
|
Pi = ^ |
+R - |
|
|
|
|||
Выберем параметры (R, г) |
|
так, |
что гари |
ф = -С pt =R |
R — r |
|||
|
|
|||||||
тогда |
|
|
A (R — r) |
|
|
|
||
|
С = |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||
Окончательно уравнение кривой |
яри |
изменении |
ф от 0 до у/2 |
|||||
примет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рз = |
#- ■2^ .- А ф» |
|
(1.17) |
||||
Взяв производную но этому выражению, получим |
|
|||||||
|
Фз _ |
|
4(/? — Г)■0)ф, |
|
|
|||
|
dt |
|
|
V |
|
|
|
|
откуда явствует, что ускорение в точке кривой, соответствующей
Ф = ~ , поменяет знак. Следовательно, |
для |
участка от у/2 |
до у |
|
можно записать |
|
|
|
|
с?£*. = _ |
= ю2 4 ( ^ ~ г). |
|
||
dt2 |
|
у2 |
|
|
На основании последнего выражения, пользуясь тою же ме |
||||
тодикой, получим |
|
|
|
|
Р . » 2 / ? - г + |
Ч Я = 4 |
( ^ |
- ф). |
(1.18) |
2* |
|
|
|
19 |