книги из ГПНТБ / Ильченко, М. Е. Твердотельные СВЧ фильтры
.pdfтота колебаний магнитодинамического резонанса (МДР) отличается от частот сод и соф, причем это отличие тем боль ше, чем ближе частоты сод и соф друг к другу.
Расчет резонансных частот магнитодинамических коле баний может быть выполнен на основании теории связанных колебаний [48]. Как и ранее, для упрощения расчета примем следующее: учитываем только однородную прецессию на магниченности; диэлектри ческая проницаемость фер рита е)>>1. При анализе ФДР учитывался только низший вид колебаний ди электрического резонатора.
В данном случае ситуация несколько усложняется, так как низший вид колебаний сферического ОДР являет ся трехкратно вырожден ным, поэтому следует рас сматривать связьпеременной составляющей намагничен ности со всеми тремя видами собственных колебаний. Частоты этих колебаний,
которые обозначаются ТЕ\т\ (т = 0,1,1), равны и описывают ся формулой (20). Распределение силовых линий колебания ТЕ101 показано на рис. 31. Колебания ТЕП1 и ТЕ,у, имеют
структуру |
силовых линий, аналогичную изображенной |
на рис. 31, |
но повернутую на 90° вокруг оси х или у. Отме |
тим, что не все три вида собственных колебаний одинаково взаимодействуют с переменной намагниченностью. Если
•постоянное магнитное поле Нр направлено вдоль оси г, то колебание ТЕШ взаимодействует с намагниченностью значительно слабее, чем колебания ТЕ1П и Т Е ^, так как
большая часть магнитных силовых линий колебания ТЕШ
71
направлена вдоль Яр, а у ТЕ1п и TEfn — перпендикуляр
но Яр. На этом основании при рассмотрении магнитодина мических колебаний сферического ОФР можно ограничить ся учетом взаимодействия переменной намагниченности только с двумя низшими видами колебаний диэлектриче ского резонатора ТЕП1 и ТЕ1-п.
По аналогии с ФДР можно получить для сферического ОФР, находящегося на оси прямоугольного волновода с типом волны ТЕ10, следующую систему уравнений:
4лтх (соф — со2 — /(Оф/фф) — ЯуЮфЗХ/л2 +
+ /Я^МфЗХс/л2 = Хо<4^;
4лmy (to* — со2 — /(Оф/Сф) — Яго)фЗХ0 л2 —
— /ЯтохОфЗХ0/л2 = /ХдОХОф/г^;
Яу (о)д — со2 — /co,Qa) — mx16л(т>2 3 = |
2со2Яд:; |
Ях (сод — со2 — /(о/фд) — 1 б л о г/З = |
О, |
где Яг, Яу — амплитуды колебаний ОФР соответственно вида ТЕП1 и ТДуу,; они численно равны амплитуде перемен
ного поля в центре сферы; hx — амплитуда переменного магнитного поля волновода в месте расположения феррита.
Первое и второе уравнения системы (30) описывают ко лебания магнитного момента феррита под действием двух переменных магнитных полей резонатора и поля волновода. Третье и четвертое уравнения являются следствием реше ния задачи о возбуждении колебаний видов ТЕ1П и ТЕХу,
ОДР переменной намагниченностью и возбуждающим пе ременным магнитным полем волновода.
Частоты связанных колебаний находятся из равенства нулю детерминанта системы (30). С учетом формулы (20)
72
получим для резонансного поля подмагничивания
гл |
А. |
Л/f |
|
|
(31) |
График зависимости (31) аналогичен зависимостям, |
||
изображенным на рис. |
27 для ФДР, |
и отличается лишь |
величиной «расталкивания» собственных частот. Отметим, что выражение (31) является обобщенной формулой фер ромагнитного резонанса при произвольных размерах фер ритовой сферы. В частном случае при R -> 0 выражение (31) переходит в известную формулу для сдвига частоты ферромагнитного резонанса из-за эффектов распростране ния 111].
Максимальная рабочая мощность устройств на МДР, подобно рассмотренному ранее ФДР, зависит от положе ния рабочей частоты относительно спектра спиновых волн. Здесь также можно выделить три области частот (см. рис. 30), существенно отличающихся порогом спин-волно- вой нестабильности.
Границу между частотными областями II |
и III в данном |
|||
случае можно определить из следующих соотношений: |
||||
со2 = |
(Од/'у 1 + |
12/д2 ; и0у#р2 = |
(о2 + |
о>м |
|
|
|
|
3 • |
Ширина |
рабочего |
диапазона частот |
перестройки МДР |
|
в области III |
|
|
|
|
Дй>МДР “ |
®д — 0)2 = |
“ д |
|
0,33мд. |
Исследования МДР в частотной области III, проведен ные на сферах )1\ИГ в трехсантиметровом диапазоне длин волн, показывают отсутствие параметрических процессов возбуждения спиновых волн при мощности в несколь ко десятков киловатт (в импульсе) [25]. Максимальная мощность устройств на МДР, работающих в частотной об ласти II, coj < со < соа определяется параметрическими
73
процессами второго порядка. Согласно системе уравне ний (30) амплитуда переменной намагниченности
[СОд — ш2(1 — 6/ я 2 ) ] ш м (со ф + |
со) hx |
(32) |
|
2COOV (0) д — со2 ) + |
|
8я ’ |
|
( с о | |
|
||
— со2 ) |
|
пороговая амплитуда намагниченности
I тх |пор = V AHJM0 . |
(33) |
Приравняв формулы (32) и (33), можно в каждом кон кретном случае определить величину поля в волноводе, выше которой возникает параметрическое возбуждение спи новых волн. Следует обратить внимание, что hx являет ся функцией местоположения резонатора, его нагруженной добротности и может быть рассчитана аналогично рассмот ренному выше случаю для ОДР. Величина рабочей мощнос ти устройств на МДР в частотной области II для сфериче ских ЖИГ резонаторов в трехсантиметровом диапазоне волн составляет несколько единиц ватт.
Глава III
ПРИМЕНЕНИЕ РЕЗОНАТОРОВ И ФИЛЬТРОВ СВЧ
НА ФЕРРИТАХ И ДИЭЛЕКТРИКАХ
Твердотельные ферритовые, диэлектрические, состав ные феррито-диэлектрические резонаторы и фильтры ши роко применяются в малогабаритных многофункциональ ных СВЧ элементах и узлах, в измерительной технике и радиотехнических системах. Это объясняется разнообра зием свойств, которыми обладают упомянутые резонаторы и фильтры. К таким свойствам следует прежде всего отнес ти возможность электронного управления параметрами ферритового и феррито-диэлектрического резонаторов, а
74
также нелинейность их характеристик. Малые размеры резонаторов и фильтров являются объективной предпосыл кой миниатюризации радиоэлектронной аппаратуры. В диэ лектрических и феррито-диэлектрических резонаторах умень шение геометрических размеров, кроме этого, приводит к сильной концентрации СВЧ магнитного поля, что суще ственно облегчает наблюдение в таких резонаторах раз личных физических эффектов. Рассмотрим некоторые применения резонаторов и фильтров отдельно и в сочета нии с полупроводниковыми элементами СВЧ, а также осо бенности построения устройств, использующих нелиней ные и параметрические свойства ферритов (ограничители, усилители, умножители частоты).
1. МАЛОГАБАРИТНЫЕ МНОГОФУНКЦИОНАЛЬНЫЕ СВЧ ЭЛЕМЕНТЫ И УЗЛЫ
Техническая реализация СВЧ аппаратуры на основе твердотельных ферритовых, диэлектрических и составных феррито-диэлектрических резонаторов тесно связана с общей комплексной миниатюризацией СВЧ цепей. Одним из основных направлений миниатюризации в настоящее время является использование микрополосковой, щелевой и компланарной линий передачи в сочетании с полупровод никовыми, ферритовыми и диэлектрическими элементами. Однако трудно создать высокодобротные колебательные цепи непосредственно из отрезков упомянутых линий пере дачи. Поэтому в гибридных интегральных схемах СВЧ ис пользуются ферритовые и диэлектрические резонаторы.
Следует отметить, что использование твердотельных резонаторов в схемах СВЧ позволяет не только уменьшить размеры устройств, но и создать узлы, которые выполняют одновременно несколько функций: частотную селекцию, управление амплитудой, фазой, плоскостью поляризации волны, преобразование частоты и типов волн, связь со свободным пространством и т. п. Рассмотрим в общих чертах
75
основные особенности и характеристики некоторых малога баритных многофункциональных элементов и узлов.
Устройства, сочетающие функции фильтра и фазовра щателя, фильтра и вращателя плоскости поляризации, фильтра и модулятора, наряду с резонаторами на моно кристаллах ферритов и диэлектриках [14] целесообразно конструировать также на составных феррито-диэлектри ческих и ферритовых объемных резонаторах. Это повыша ет рабочие уровни мощности, уменьшает габаритные разме ры подобных устройств. Так, например, в малогабаритном фазовращателе на основе составного феррито-диэлектри ческого резонатора в трехсантиметровом диапазоне волн [55] потери составляют менее 0,8 дБ при изменении фазы коэффициента передачи на 360°.
Фильтры-циркуляторы можно построить с использова нием связи резонаторов на монокристаллах ферритов как с волноводами [20, 59], так и с витковыми элементами. Трехплечевой фильтр-циркулятор на сферическом ЖИГ резонаторе с витками связи имеет диапазон перестройки 2,05—11 ГГц. При поле подмагничивания 3200 А/см цир кулятор имеет развязку между плечами больше 18 дБ, полоса частот циркуляции сигнала 8 МГц, вносимые поте ри меньше 1 дБ в диапазоне 2,05—6,4 ГГц и меньше 1,8 дБ в диапазоне 6,4—11 ГГц [58].
Представляют интерес устройства, сочетающие функ ции частотного фильтра и преобразователя типов волн или частотного фильтра типов волн в многоволновых волново дах. Такие устройства создаются как на ферритовых, так и на диэлектрических резонаторах. Резонансный СВЧ пре образователь волны типа # 10 в волну # 20, например, пред ставляет собой [65] отрезок прямоугольного волновода о увеличенными поперечными размерами, в котором могут распространяться волны обоих типов. Внутри волновода в плоскости круговой поляризации СВЧ магнитного поля
# 20 расположен сферический резонатор из монокристалла феррита, возбуждающий в волноводе волну # 20. Для по
76
давления нежелательных отражений использованы допол нительные согласующие элементы.
Используя связь твердотельного резонатора с много волновым волноводом, можно построить частотные дискри минаторы и резонансные вентили высших типов волн [65]. Применение ферритовых и открытых диэлектрических резонаторов в волноводных фильтрах типов волн основано на раздельной связи резонатора с отдельными волнами. В прямоугольном волноводе с ОДР можно получить раздельное вза имодействие резонатора с волнами
Н10, //2о> Ям в трехволновом трак те, в том числе и в присутствии вы рожденного типа волны. Примене ние ОДР позволяет разделить также волны магнитного и электриче ского типа.
Отдельный класс малогабарит ных и многофункциональных СВЧ элементов и устройств реализу ется путем комбинации твердотель ных резонаторов с полупроводни
ковыми элементами. Так, например, подключая к четырехплечему ферритовому фильтру с ВЭС (рис. 32) кристалли ческие диоды, получаем перестраиваемый фильтр — ба лансный смеситель [64]. Четырехплечий фильтр выполнен на основе сферического ФР, расположенного в центре меж ду двумя ортогональными витками связи. СВЧ энергия от генератора, подключенного к плечу А, взаимодействует с резонатором и поступает в плечи С и D, причем ампли туды сигналов в этих плечах одинаковы, а относительный сдвиг фаз составляет 180°. Амплитудно-частотные характе ристики коэффициентов передачи от плеча А к плечам С и D зависят от степени связи ФР с цепью СВЧ. Если же гене ратор подключен к плечу В, то подаваемая в фильтр СВЧ энергия не взаимодействует с резонатором, а непосредст-
77
венно поступает к плечам С и D. При этом амплитуды и фазы сигналов в этих плечах одинаковы. Коэффициенты передачи от плеча В к плечам С и D остаются практи чески постоянными в рабочем диапазоне частот устройства. Плечи А я В развязаны как в полосе пропускания, так и за ее пределами. Описанное устройство сочетает функции полосно-пропускающего фильтра и 180°-го балансного сое динения и может работать как балансный смеситель, пере страиваемый фазовый дискриминатор и др. [64]. В режи ме балансного смешения к плечам С и D подключают соот ветствующие смесительные диоды, на вход А подают исследуемый сигнал, а на вход В — сигнал гетеродина. При работе на первой гармонике гетеродина потери преобразо вания составляют 9—10 дБ. При работе на 2—7 гармониках в дипазоне частот сигнала 1—4 ГГц фильтр имеет вноси мые потери 4—4,5 дБ с учетом деления мощности пополам от плеча А к выходным плечам С и О; развязка между входами А и В составляет 20—28 дБ и потери преобразова ния 20—30 дБ [64].
Путем сочетания твердотельных резонаторов с полупро водниковыми элементами СВЧ можно также реализовать частотно-избирательные индикаторы СВЧ сигналов на ос нове полосно-пропускающего фильтра и видеодетектора, преселекторы с управляемыми параметрами на основе по лосно-пропускающего фильтра и электрически управляе мого аттенюатора на полупроводниковых диодах, фильтры с регулируемой при помощи варакторов полосой пропуска ния, амплитудные модуляторы на основе резонатора и полу проводникового диода, генераторы гармоник на основе полос но-пропускающего фильтра и умножительного кристалли ческого диода и другие устройства.
СВЧ резонаторы на ферритах и диэлектриках могут быть использованы в качестве антенных элементов СВЧ [5, 31, 50]. В отличие от конструкций широкополосных стержне вых ферритовых и диэлектрических излучателей антенные элементы на основе ФР и ДР имеют размеры гораздо мень
78
ше длины электромагнитной волны в свободном простран стве к, что служит объективной предпосылкой миниатюри зации СВЧ антенн. Подобные антенные элементы СВЧ на оснозе резонаторов можно рассматривать как сосредото ченные элементарные излучатели. Так, например, дисковый диэлектрический резонатор с е 1 при возбуждении в нем низшего вида колебаний ТЕт& представляется в виде эк вивалентного магнитного диполя, момент которого ориен тирован вдоль продольной оси диска. Характеристика направленности излучения такого ДР в свободном простран стве качественно не отличается от диаграммы направлен ности рамочной антенны, периметр которой много меньше к. Максимум излучения наблюдается на резонансной частоте и находится в плоскости поперечного сечения диска, т. е.
вплоскости, перпендикулярной направлению дипольного момента резонатора.
Конструирование антенных элементов СВЧ на основе твердотельных резонаторов имеет некоторые особенности, типичные для построения полосно-пропускающих фильтров,
вкоторых связь между входной и выходной линиями пере дачи осуществляется при помощи резонатора. Общность
принципов заключается в использовании |
связи резонатора |
с цепью СВЧ (волноводом, полосковой |
линией, витками |
связи и др.). При построении антенных элементов СВЧ необходимо обеспечить связь резонатора одновременно с цепью СВЧ и со свободным пространством. При этом сле дует учитывать, что конструктивные элементы передающих линий (металлические плоскости волноводов, полосковых линий и др.) влияют на вид диаграммы направленности и другие характеристики антенны.
На рис. 33 показаны простейшие схемы антенных эле ментов на основе ФР и ДР. Ферритовый антенный элемент выполнен на основе несимметричной полосковой линии (1), вблизи плоскости короткого замыкания (3) которой пол ностью в свободном пространстве расположен сферический ФР (2), намагниченный перпендикулярно заземленной
79
пластине полосковой линии. Волноводно-диэлектрический антенный элемент содержит прямоугольный волновод (6), закороченный перегородкой с отверстием (5), в котором по мещен дисковый ДР (4). Резонатор расположен частично в волноводе и частично в открытом пространстве так, что ось диска совпадает с направлением поперечной составляю щей СВЧ магнитного поля волны типа Н10 прямоугольного волновода.
Рис. 33. Схематическое изображение антенных элементов СВЧ:
а —ферритового; б —диэлектрического.
Согласование антенного элемента СВЧ на основе твер дотельного резонатора с линией передачи можно получить, если коэффициенты связи резонатора с цепью СВЧ /Сц и со свободным пространством Ко удовлетворяют условию 1 + /С0 — /Сц. При этом коэффициент полезного действия антенного элемента СВЧ при резонансе
Т] = /С„/(1 + Ко) = (/Сц - 1)//Сц = /Со//Сц,
т. е. эффективность резонансной связи цепи СВЧ с откры тым пространством увеличивается с ростом /Сц и /С0. Прак тически можно получить значения коэффициента полезного действия порядка 80—90%. Антенный элемент с /Сс.в.н = = 1,1 может иметь коэффициент усиления порядка 5—7 дБ. Диаграмма направленности антенного элемента СВЧ, по казанного на рис. 33, а, качественно не отличается от ди аграммы направленности элементарного источника Гюй
80