- •Сведения из теории линейных электрических цепей с постоянными сосредоточенными параметрами
- •1. Исходные понятия – аксиоматика теории
- •30.Законы Кирхгофа
- •2. Гармонические колебания в линейных цепях.
- •2.1. Основы метода комплексных амплитуд
- •2.2. Комплексные параметрыдвухполюсников
- •3. Методы составления уравнений состояния цепей
- •3.1.Метод узловых напряжений
- •3.2.Метод контурных токов
- •4. Принципы и теоремы теории цепей
- •4.1. Принцип наложения
- •4.2. Принцип дуальности
- •4.3. Эквивалентность цепей
- •4.5.Теорема об эквивалентном генераторе
2. Гармонические колебания в линейных цепях.
2.1. Основы метода комплексных амплитуд
Гармоническому колебаниюкакой-либо физической величины
(18) |
сопоставляется комплексное представление
. |
(19) |
Здесь: – сомножитель, описывающий временную зависимость; ;– комплексная величина, называемаякомплексной амплитудойсоответствующей физической величины. Модуль комплексной амплитуды определяет амплитуду исходного колебания, а аргумент – начальную фазу.
Замечательным свойством такого представления является то, что операциям дифференцирования и интегрирования соответствуют умножение и деление на , что существенно упрощает получение результатов при анализе гармонических колебаний в линейных физических системах. Такой подход составляет сутьметода комплексных амплитуд. Его положительным качеством также является наглядность представления гармонических процессов посредством векторных диаграмм на комплексной плоскости.
В теории цепей гармоническим колебаниям напряжения и тока сопоставляются комплексы:
; |
(20) |
где и– комплексные амплитуды напряжения и тока. В конкретных цепяхиявляются искомыми переменными в уравнениях электрического равновесия. Решение этих уравнений в комплексной форме определяет амплитуды и начальные фазы изначально искомых напряжений и токов:,;,. Формально переход от комплексных амплитуд к мгновенным значениям напряжений и токов вида (17) осуществляется посредством формулы:
(21) |
Представленные выше исходные понятия теории цепей в комплексной форме принимают вид, приведенный в таблице 2.
Таблица 2
Напряжение |
| ||
Ток |
| ||
Источник напряжения |
(22) | ||
Источник тока |
(23) | ||
Резистивность |
(24) | ||
Емкость |
(25) | ||
Индуктивность |
(26) | ||
Связанные индуктивности |
(27) | ||
Первый закон Кирхгофа
|
|
|
(28)
|
Второй закон Кирхгофа
|
(29) | ||
Средняя мощность |
(30) |
2.2. Комплексные параметрыдвухполюсников
Линейная зависимость комплексных амплитуд ив формулах (24) – (27) является основанием для введения понятийкомплексное сопротивлениеZикомплексная проводимостьY = 1/Zкак для идеальных элементов цепейR,CиL, так и для различных их соединений. Правила, определяющие результирующие значенияZи Yсоединений элементов, подобны правилам для аналогичного соединения резистивностей: при последовательном соединении двухполюсников складываются их комплексные сопротивления, при параллельном соединении двухполюсников складываются их комплексные проводимости.
В общем случае комплексное сопротивление и комплексная проводимость содержат вещественную и мнимую части, называемые активнойиреактивнойсоставляющими.
Приведем формулы различного представления Zи Y:
;;
;;
Комплексные сопротивления и проводимости идеальных элементов цепей и некоторых соединений из них приведены в таблице 3.
Таблица 3
|
Z |
Y |
ZR=R |
YR=G | |