- •Строение материи
- •Свет. Волна? Частица?
- •Излучение черного тела
- •Закон излучения Рэлея-Джинса
- •Фотоэффект
- •Пример
- •Пример
- •Волновые свойства частиц
- •Интерференция волн
- •Проверка гипотезы де Бройля
- •Проверка гипотезы де Бройля
- •Рассеяние нейтронов с энергией E<1 кэВ на атомных ядрах
- •Размер ядра
- •Пример
- •Длина волны де Бройля
- •Рентгеновский спектр
- •График Мозли
- •Спин
- •Выводы
Спин
|
Частица |
Кварковый состав |
Масса mc2 , МэВ |
Спин J |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Электрон, e |
— |
0,511 |
1/2 |
||
|
Мюон, |
— |
105,6 |
1/2 |
||
|
Нейтрино, e |
— |
0 |
1/2 |
||
|
Протон, p |
uud |
938,27 |
1/2 |
||
|
Нейтрон, n |
udd |
939,57 |
1/2 |
||
|
Сигма, |
uus |
1189 |
1/2 |
||
|
Дельта, |
uuu |
1232 |
3/2 |
||
|
Пион, |
|
|
|
139,57 |
0 |
|
ud |
|
||||
|
Ро, |
|
|
|
776 |
1 |
|
ud |
|
||||
|
Гамма-квант, |
— |
— |
1 |
1. Излучение черного тела Выводы
Закон Стефана–Больцмана |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
R T 4 |
|
|
|
|
|
|
Закон смещения Вина |
|
|
|
|||||
|
|
T 3 10 3 м·К |
|
|
|
|
|||
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
Закон Рэлея–Джинса |
|
|
|
|||||
|
|
u( ,T ) 8 hc 4kT |
|
|
|
|
|||
|
|
|
Закон Планка |
|
|
|
|
|
|
u( ,T ) |
8 hc 5 |
u( ,T ) |
8 h 3 |
1 |
|||||
e |
hc |
|
c3 |
e |
h |
||||
|
|
|
|||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
||
|
kT |
|
|
|
kT |
2. Постоянная Планка
6,58 10 22 МэВ·с
3. Фотоэффект
E h W
4. Эффект Комптона
mch (1 cos ) 5. Волновые свойства частиц. Соотношение де Бройля
p |
|
E |
|
|
|||
|
|
6.Обнаружение дифракции электронов в опытах Дэвиссона-Джермера и Томсона
7.Спин – собственный момент количества движения частицы S 2 2 s(s 1)
8.Спектр рентгеновского излучения. Формула Мозли
1/2 A(Z b)
Комптон-эффект. М. Борн (1)
Здесь столкновения квантов света с электронами мы будем рассматривать в рамках специальной теории относительности. Для нас это представляет большой интерес, так как вычисления не слишком сложны, а получаемый результат тем не менее оказывается применимым к рассеянию очень жесткого излучения.
Вычисления опираются на законы сохранения энергии и импульса. Энергия кванта света до столкновения равна h , а его импульс h / c . Соответствующие величины после столкновения обозначим через h ' и h '/ c . Для простоты будем считать, что электрон до столкновения покоится. Тогда в формулу Эйнштейна надо подставить
массу покоя m0 , и энергия электрона будет равной энергии покоя m0c2 , а импульс — равным нулю. Пусть
скорость электрона после столкновения равна v. Тогда его масса будет равна
m m0 , 1 v2
c2
энергия
mc2 m0c2 , 1 v2
c2
а импульс
mv m0v . 1 v2
c2
Таким образом, можно утверждать, что после столкновения электрон обладает «кинетической энергией»
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
(m m )c2 |
m c2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
||||
0 |
0 |
|
1 |
v |
2 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
c2 |
|
(разлагая в ряд по степеням v / c , легко убедиться, что эта формула согласуется с нерелятивистской величиной m0v2 / 2 для малых скоростей). До столкновения же эта «кинетическая энергия» была равна нулю.
Комптон-эффект. М. Борн (2)
Если — угол отклонения кванта света, а — угол отклонения электрона, то законы сохранения энергии и импульса примут следующий вид (см. рис.).
|
Закон сохранения энергии: h m c2 |
h ' mc2 . |
|||
|
|
0 |
|
|
|
|
h |
h ' cos mv cos , |
|||
|
|
|
|
c |
|
|
Закон сохранения импульса: c |
|
|
||
|
0 |
h ' |
sin mv sin . |
||
|
|
||||
Рис. Диаграмма импульсов |
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
в эффекте Комптона. |
Исключая из двух последних уравнений, получаем |
||||
m2v2c2 h2 |
|
( 'sin )2 |
|
h2 ( 2 |
'2 2 'cos ) . |
( 'cos )2 |
|
Далее, из закона сохранения энергии найдем, что
m2c4 h( ') m0c2 2 h2 ( 2 '2 2 ') 2m0c2h( ') m02c4 .
Так как по определению |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m2 |
m02 |
|
|
, |
т.е. m2 |
1 |
|
v2 |
|
|
m |
2 |
, |
|
|
|||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
2 |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
то, вычитая первое уравнение из второго, получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
m2c4 2h2 '(1 cos ) 2m c2h( ') m |
2c4 |
, |
||||||||||||||||||||||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 cos |
m c2 ' |
|
|
m c2 |
|
1 |
|
|
1 |
|
|
|
||||||||||||||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
||||||
|
|
|
' |
|
|
h |
|
|
' |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для удобства обозначим величину
h 0,0242 Å m0c
(обычно ее называют комптоновской длиной волны) через 0 . Тогда окончательное выражение можно переписать в виде
' c |
|
1 |
1 |
|
1 cos |
h |
2 |
sin2 . |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
' |
|
|
m0c |
0 |
2 |
|||
|
|
|
|
|