- •Волновая оптика Лекция 11 Электромагнитные волны
- •Энергия электромагнитного поля
- •Импульс электромагнитного поля
- •Излучение электромагнитных волн ускоренно движущимися зарядами и диполем
- •Лекция 12 Электромагнитная природа света
- •Отражение и преломление плоской световой волны на границе двух диэлектриков
- •Лекция 13 Интерференция световых волн
- •Классический опыт Юнга
- •Когерентность
- •Пространственная когерентность.
- •Интерференция света в тонких плёнках
- •1. Плоскопараллельная пластинка.
- •2. Пластинка переменной толщины.
- •Просветление оптики.
- •Интерферометры .
Волновая оптика Лекция 11 Электромагнитные волны
Электромагнитные волны – это переменное электромагнитное поле, распространяющееся в пространстве с конечной скоростью, равной скорости света (в вакууме с = 3.108 м/с ).
Существование электромагнитных волн вытекает из уравнений Максвелла, которые в области пространства, не содержущей свободных электрических зарядов и макроскопических токов, имеют вид:
.
Первостепенную роль в этом явлении играет ток смещения . Именно его присутствие наряду с величинойи означает появление электромагнитных волн.
Всякое изменение во времени магнитного поля возбуждает поле электрическое. Изменение электрического поля, в свою очередь, возбуждает магнитное поле.
Если среда – однородный и изотропный диэлектрик, не обладающий сегнетоэлектрическими или ферромагнитными свойствами , то получаем
Используя известное из математики соотношение
, получаем
и .
Так как распространение волн в однородной изотропной среде в общем случае описывается волновым уравнением типа . то
и
1) полученные дифференциальные уравнения для иявляются волновыми уравнениями, гдефазовая скорость электромагнитной волны, а скорость электромагнитной волны в вакууме;
2) векторы,ивзаимно перпендикулярны и образуютправовинтовую систему независимо от выбора координатной системы и всегда колеблются в одинаковых фазах, причём мгновенные значения ив любой точке связаны соотношением
.
Это означает, что иодновременно достигают максимума и одновременно обращаются в нуль.
Волновым уравнениям иудовлетворяют плоские монохроматические электромагнитные волны, описываемые уравнениями
и , где
и амплитуды напряжённостей электрического и магнитного полей волны;
круговая частота волны;
волновое число;
начальная фаза колебаний, одинаковая для и.
Теория Максвелла позволяет установить перечисленные свойства для любой электромагнитной волны независимо от её формы (т.е. это может быть не только гармоническая волна ,но и электромагнитное возмущение произвольной формы).
Энергия электромагнитного поля
Исходя из представления о локализации энергии в самом поле и руководствуясь принципом сохранения энергии, можно заключить, что если в какой-то определённой области энергия уменьшается, то это может происходить только за счёт её «вытикания» через границы рассматриваемой области (среда предполагается неподвижной).
Принимается, что существует не только плотность энергии в данной области пространства, но и некоторый вектор, характеризующийплотность потока энергии и называемый вектором Пойнтинга
.
Теорема Пойнтинга: убыль энергии за единицу времени в данном объёме равна потоку энергии сквозь поверхность, ограниченную этим объёмом, плюс мощность Р , которую силы поля производят над зарядами вещества внутри данного объёма
, где
;
может быть как положительной так и отрицательной (там, где есть поле сторонних сил Е* и ток течёт против ЭДС);
Пойнтинг получил выражение для вектора , воспользовавшись уравнениями Максвелла.:
, т.к.
.
Получаем: .
Таким образом, если среда не содержит сегнетоэлектриков и ферромагнетиков (т.е. нет явления гистерезиса) то
.