2851.Механика грунтов конспект лекций [Электронный ресурс]
..pdf
Фазы деформирования грунта
P, кПа
1
2
1 – упругая фаза
(уплотнение);
2 – фаза пластических
3
сдвигов;
3 – фаза выпирания
S, мм
(течения)
211
Виды перемещений, происходящих
вгрунте
•Смещение частиц и их агрегатов в сторону Остаточные заполнения пор;
•выдавливание воды и воздуха из пор;
•частичная поломка частиц и связей между ними, сопровождающаяся возникновением новых контактов;
•пружинистые деформации частиц пластинчатой, чешуйчатой, игольчатой формы;
•сжатие защемленных пузырьков газа, Упругие заключенных в закрытых порах грунта;
•расплющивание гидратных оболочек пленок связной воды вокруг грунтовых частиц.
212
Деформации грунта при многократном приложении нагрузки
|
P, Па |
Sост1 |
|
S1 S |
1-й цикл |
упр1 |
|
|
2-й цикл |
n-й цикл
S, мм |
S1 = S1упр +S1ост |
|
Sn < Sn−1 |
213
ОСНОВНЫЕ ДОПУЩЕНИЯ
•Грунт – линейно-деформируемое тело (в пределах двух фаз);
•возможность использовании теории упругости при одноразовом загружении;
•условно грунт – квазисплошное тело;
•условно грунт – квазиизотропное тело
214
Обязательные условия при использовании теории упругости
•Использование модуля общей деформации как коэффициента пропорциональности между нагрузкой и деформацией при возрастании нагрузки в узком интервале вместо модуля нормальной упругости.
•Рассмотрение напряженного состояния грунта после окончания развития деформаций от внешней нагрузки (стабилизационное состояние).
Следовательно, пользуясь теорией упругости, мы |
|
будем рассматривать грунты как линейно-деформи- |
|
руемые тела, процесс сжатия которых от действия |
|
внешней нагрузки уже закончился. |
215 |
ОПРЕДЕЛЕНИЕ НАПРЯЖЕНИЙ ОТ ДЕЙСТВИЯ СОСРЕДОТОЧЕННОЙ СИЛЫ
1885 г.
Жозеф Валентен Буссинеск (1842–1929)
216
N
y
S = A cos β
R
|
R |
A – условный коэффициент |
|
β |
σ R |
||
пропорциональности |
|||
|
M |
|
dR |
σR = AB cos β |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
M1(R,β ) |
|
R2 |
|
z
B – условный коэффициент пропорциональности
217
Распределение радиальных напряжений по полушаровой поверхности
218
Составим сумму проекций всех сил на вертикальную ось: π
2
N − ∫ σ R c o s βd F = 0 ,
0
где dF – поверхность элементарного шарового пояса,
dF =2π (Rsinβ )(Rdβ ).
Подставим величину dF и σR в уравнение равновесия,
найдем: |
|
N |
|
AB = |
3 |
|
|
|
π |
||
2 |
|
||
= 3 N cos β
σR 2 π R2
219
Отнесение радиального напряжения к горизонтальной площадке
220