- •Лекция № 6 основные положения химической термодинамики и основы термохимии
- •Термодинамическая система
- •Процессы
- •Первое начало термодинамики ( I н т/д )
- •Правила знаков в термодинамике
- •Основы термохимии (т/х) Закон Гесса. Термохимические расчеты
- •Второе начало термодинамики (II н т/д)
- •Свободная энергия Гиббса. Критерий направленности процесса в неизолированных системах
- •Одно из основных уравнений химической термодинамики
- •Термодинамические расчеты
- •Третье начало термодинамики
- •Приложение Примеры решения задач
Процессы
изохорный (V =
const)
изобарный (P =
const)
изотермический (Т = const)
В основе термодинамики лежат основные начала (или законы), которые формулируются как постулаты, и являются обобщением практического опыта человечества.
Первое начало термодинамики ( I н т/д )
Первое начало термодинамики представляет собой закон сохранения и превращения энергии применительно к макросистема, т.е. энергия не исчезает и не появляется ниоткуда, а может только переходить из одного вида в другой.
С помощью первого начала термодинамики может быть проанализирована энергетика любых интересующих нас процессов.
Для химических процессов применяют следующую формулировку закона сохранения:
“Теплота, полученная системой извне, расходуется на увеличение внутренней энергии и работу, совершенную системой ”
Математическое выражение первого начал термодинамики принимает вид:
Q = Δ U + A (для открытых систем),
, где U – внутренняя энергия, А – работа, совершенная системой
При этом важное значение имеет понятие внутренней энергии. Каждая система характеризуется ее внутренней энергией.
Внутренняя энергия системы ( U ) представляет собой сумму кинетической и потенциальной энергии всех частиц, составляющих данную систему (без учета кинетической и потенциальной энергии системы в целом) .
“U” – сумма различных видов энергии:
U = Е (Е пост. + Е вр) + Е + Е + Е + Е + Е ….
Вращ.
элект-рона
Внутр.
ядра
Межмолекул.
взаимо-действия
Внутри-молекул.
движение
атомов
Кин.
движ. молекул
Как видно, “U” зависит от многих переменных, поэтому определение абсолютных значений “U” затруднено, из-за неопределенности точки начала отсчета, для которого бы U = 0. Поэтому на практике рассматривают изменение внутренней энергии, то есть величину ( ∆U ).
“U” системы изменяется при ее взаимодействии с окружающей средой. Обобщение опыта человечества показывает, что существует только два способа обмена энергией между системой и окружающей средой : либо в форме теплоты, либо в форме работы.
“Q” – форма передачи энергии путем хаотического движения частиц;
“А” – форма передачи энергии путем согласованного, упорядоченного движения частиц.
Q и А проявляются только при протекании процессов и являются лишь формами передачи энергии, и ни в коем случае не являются самой энергией. В отличие от U, понятия Q и А относятся не к системам, а к процессам.
Правила знаков в термодинамике
Система может как отводить от себя теплоту, так и подводить ее из окружающей среды. При этом положительной, то есть Q > 0 считают теплоту, полученную системой из окружающей среды. (Для такой системы: Q > 0 , А > 0, ∆U > 0 ).
Таким образом, Работа может совершаться самой системой, либо над системой. Условились считать положительной, то есть А > 0 – работу, совершенную системой против внешних сил (∆U < 0, А > 0).
1) Q > 0 (теплота, полученная системой из окружающей среды).
При этом : А > 0 и ∆U > 0 ).
2) А > 0 (работа, совершенная системой против внешних сил).
При этом : ∆U < 0 ).
Для изолированной системы :
Q = 0 и А = 0
Следовательно, (∆U = 0, и тогда U = const. Отсюда следует другая формулировка первого начала термодинамики:
“Внутренняя энергия изолированной системы постоянна”.
Термодинамические функции – величины, которые не могут быть непосредственно измерены и зависят от параметров состояния.
Подразделяются
1. На функции состояния (U – внутренняя энергия; Н – энтальпия; S – энтропия).
Измерение функций состояния не зависят от пути и способа проведения процесса, а зависят только от начального и конечного состояния системы.
Изменение функции, например, ΔU = U2 − U1, не зависит от того, как осуществляется процесс.
∆UI
= ∆UII
= ∆U
III =
∆U
∆U = U
2 -
U 1
2. Функции процесса (Q – теплота; А – работа). Изменение функций процесса зависит от того, в каких условиях и каким путем протекал процесс.
Теплота и работа не могут содержаться в теле. Теплота и работа возникают только тогда, когда возникает процесс, и характеризуют только процесс. В статических условиях теплота и работа не существуют. Различие между теплотой и работой, принимаемое термодинамикой как исходное положение, и противопоставление теплоты работе имеет смысл только для тел, состоящих из множества молекул, так как для одной молекулы или для совокупности немногих молекул понятия теплоты и работы теряют смысл. Поэтому термодинамика рассматривает лишь тела, состоящие из большого числа молекул, т.е. так называемые макроскопические системы.
Применение I начала термодинамики
При химических реакциях, как правило, система совершает только механическую работу расширения-сжатия газа.
Амех = Р(V2 – V1) = Р ∙ ∆V .
тогда выражение для I начала термодинамики принимает вид
Q = ∆U + Р ∙ ∆V .
Рассмотрим применение этого уравнения к различным процессам.
1) Изохоный процесс (V = const):
∆V = 0 и Р ∙ ∆V = 0
тогда QV = ∆U (теплота изохорного процесса равна приращению внутренней энергии системы).
2) Изобарный процесс (Р = const)
QP = ∆U + Р ∙ ∆V = U2 - U1 + P (V2 – V1) =
Сгруппируем члены с учетом начального и конечного состояния системы:
= U2 - U1 + P V2 – P V1 = (U2 + PV2) - (U1 + PV1)
Н = U + PV
Введем новую функцию:
(Н - энтальпия или теплосодержание):
QP = H2 – H1 = ∆H
(теплота, поглощаемая системой при Р = const, равна изменению энтальпии). Изменение Н – характеристики количества тепла, сообщаемого системой при изобарном процессе. “H” также как и U, является функцией состояния системы.
Для химических реакций ∆H называют тепловым эффектом реакции.