- •Введение
- •2. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ВЫПОЛНЕНИЯ КУРСОВОЙ РАБОТЫ
- •2.1. Основные понятия и определения химической термодинамики
- •2.2. Первый закон термодинамики
- •2.3. Термохимия
- •2.4. Второй закон термодинамики
- •2.5. Термодинамические потенциалы
- •4. ОФОРМЛЕНИЕ КУРСОВОЙ РАБОТЫ
- •Вопросы и задания к защите курсовой работы
- •Библиографический список
dS CV ln T2 . T1
Для расчёта абсолютного значения энтропии S вещество нагревается от абсолютного нуля до данной температуры (p = const).
Для твёрдого тела при температуре T
С |
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
dT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
Sтв Cp (тв) |
. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
273 |
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Для ж дкости при температуре T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
Tпл |
|
dT |
|
|
|
|
Hпл |
|
|
T |
|
|
|
|
|
dT |
|
|
|
|
|
||
|
|
Sж |
|
Cp |
(тв) |
|
|
|
|
Cp (ж) |
. |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
при |
|
|
Tпл |
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
273 |
|
T |
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п л |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для газа |
|
|
температуре T |
Cp (ж) dT |
Hисп |
Cp (г) dT . |
||||||||||||||||||||||
Sг |
|
Cp (тв) dT Hпл |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
Tпл |
|
|
|
|
|
|
|
Tкип |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
||||
|
б |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
T |
|
|
Tкип |
|
|
|
|
T |
|||||||||||||||||||
|
273 |
|
|
T |
Tпл |
|
|
T |
|
|
|
|
T |
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
пл |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кип |
|
|
|
|
|
Изменен е |
стандартной |
энтропии системы S |
298 |
при протекании |
||||||||||||||||||||||||
химической реакц |
|
определяется как разность суммы стандартных эн- |
||||||||||||||||||||||||||
тропий продуктов |
|
суммы стандартных энтропий исходных веществ. |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
А |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
S о 298 |
|
S |
298(продуктов |
|
реакции) |
|
S |
298(исходных веществ). |
Значения величин стандартных энтропий (определенных для стандартных условий) веществ приведены в справочниках.
Энтропия как критерий возможности протекания процесса в изолированной системе (U,V = const). ИзолированнаяДсистема не обменивается с окружающей средой теплотой, т.е. Q = 0. Поэтому, согласно второму закону термодинамики,
(dS)U,V ≥ 0.
Необратимый процесс в изолированной системе возможен при
(dS)U,V > 0.
При равновесном состоянии системы (или обратимом процессе)
(dS)U,V = 0;
при этом энтропия принимает максимальное значение S = Smax.
Если (dS)U,V < 0, необратимый процесс в изолированной системе не- |
|
осуществим. |
И |
2.5. Термодинамические потенциалы
Термодинамический потенциал – это функция состояния системы,
убыль которой в процессе, протекающем при постоянстве двух параметров, равна максимальной полезной работе.
20
Энергия Гельмгольца как изохорно-изотермический потенциал. Для изохорно-изотермических условий V = const; T = const. Объединенное уравнение, выражающее первый и второй законы термодинамики, имеет следующий вид: TdS dU pdV A .
Так как при V = const; |
pdV = 0, получим |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
TdS . |
|
|
|
|
|
|
A dU |
|
|
|||
Проинтегрируем данное уравнение: |
|
|
||||||
|
(U2 U1) T (S2 S1), |
|
(U2 TS2 ) (U1 |
TS1 ) . |
||||
A |
A |
|||||||
Введем обозначен е F – это энергия Гельмгольца. |
|
|||||||
|
|
|
F = U – TS. |
|
|
|
||
Тогда |
F2 |
= U2 – TS2 |
F1 = U1 – TS1; |
|
|
|||
С |
|
(F2 |
F1 ) |
или |
|
|
||
A F2 |
F1 ; |
A |
A F. |
|||||
То есть энерг я Гельмгольца – это термодинамический потенциал, |
||||||||
так как его |
зменен е равно полезной работе при протекании обратимого |
|||||||
процесса в с стеме. Для нео ратимого процесса |
|
В общем случае |
||||||
A F. |
||||||||
для обрат мого |
нео рат мого процессов справедливо выражение |
|||||||
и |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A F. |
|
|
|
|
Энерг я Гельмгольца равна F = U–TS, отсюда |
|
|||||||
|
|
|
|
U = F+TS, |
|
|
|
|
т.е. F – это табчасть внутренней энергии, которая может быть превращена |
||||||||
в работу, поэтому она называется свободной энергией; произведение TS – |
||||||||
это энергия, которая выделяется в виде тепла, поэтому она называется |
||||||||
связанной энергией. |
|
|
|
|
|
|
||
Энергия |
Гельмгольца |
как |
критерий |
возможности |
||||
протекания |
|
|
А |
|
||||
процесса. Дифференцируя выражение F = U – TS, получим |
dF = dU – TdS – SdT. Подставляя вместоДпроизведения TdS его выражение из «объединенного» уравнения TdS ≥ dU+pdV, получим
изотермических
ловиях
И
если dF < 0, то процесс протекает самопроизвольно;если dF > 0, то процесс не протекает;
если dF = 0, то система находится в состоянии равновесия.
Энергия Гиббса как изобарно-изотермический потенциал. Для изобарно-изотермических условий р = const; T = const. Преобразуем объединенное уравнение первого и второго законов термодинамики:
TdS = dU + pdV + A' как A' = – dU – pdV + TdS.
21
Проинтегрируем это выражение:
A' = – (U2 – U1) – p(V2 –V1) + T(S2–S1) или A' = – (U2 + pV2 – TS2) + (U1 + pV1 –TS1).
Введем обозначение
G = U + pV –TS – это энергия Гиббса.
Тогда G2 = U2 + pV2 – TS2; G1 = U1 + pV1 – TS1. |
||
С |
+ G1; A' = – (G2 – G1); A' = – G. |
|
A' = – G2 |
||
То есть энергия Гиббса G – это термодинамический потенциал, так |
||
как его зменен е равно полезной работе при протекании обратимого |
||
процесса в с стеме. Для необратимого процесса A' < – G. |
||
обратимого |
|
|
В случае для |
|
и необратимого процессов справедливо |
выражен е
A' ≤ – G.
Энерг я Г ббса равна G = U + pV –TS, но U + pV –TS = H. Поэтому
G = H – TS, отсюдаГиббсаH = G + TS.
Энерг я Г б са G – эта часть энтальпии, которая может быть превращена в работу, поэтому она называется свободной энергией.
В выражен е для энергии Ги бса G = U + pV –TS подставим энергию Гельмгольца, которая определяется как F= U – TS. Тогда получим
АG = F + pV или dG = dF + pdV.
Энергия как критерии возможности протекания процесса.
Продифференцируем выражение G = U + pV –TS, получим dG = dU + pdV + Vdp – TdS – SdT.
Вместо TdS подставим его значениеДиз объединенного уравнения первого и второго законов термодинамики TdS ≤ dU + pdV. Тогда
dG ≤ dU + pdV – dU – pdV – SdT + Vdp или dG ≤ Vdp – SdT .
В изобарно-изотермических условиях VdpИ= 0; SdT = 0 и (dG) p,T 0.
То есть dG является критерием возможности протекания процесса в замкнутой (закрытой) системе в изобарно-изотермических условиях.
При этом
если dG < 0, то процесс протекает самопроизвольно;
если dG > 0, то процесс самопроизвольно не протекает;
если dG = 0, то система находится в состоянии равновесия.
22
3. РАСЧЕТ |
G0Т ИЗОБАРНО-ИЗОТЕРМИЧЕСКОГО |
|
||||||||
|
|
ПОТЕНЦИАЛА ХИМИЧЕСКОЙ РЕАКЦИИ |
|
|||||||
|
3.1. Расчет |
G0Т по уравнению Гиббса (первый метод) |
|
|||||||
Исходные данные: |
Н0298, S0298, Cp = а + bТ + с'Т –2 веществ, участ- |
|||||||||
вующих в химической реакции. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Порядок расчёта: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
1. Определяем энтальпию реакции при температуре 298 К. |
|
|||||||||
Н0298 = |
Н0298(продуктов реакции) – |
|
Н0298(исходных веществ). |
(1) |
||||||
2. Наход м зменение коэффициентов: |
а, |
в, с', определяющих |
||||||||
зависимость Ср = ƒ(Т). |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
а = Σа (продуктов) – Σа (исходных веществ); |
|
|||||||
|
|
b = Σb (продуктов) – Σb (исходных веществ); |
|
|||||||
|
|
с' = Σс' (продуктов) – Σс' (исходных веществ). |
(2) |
|||||||
3. Наход м энтроп ю химической реакции при 298 К. |
|
|||||||||
S0298 = |
|
S0298(продуктов реакции) – |
|
S0298(исходных веществ). |
(3) |
|||||
СибАДИ |
||||||||||
4.Определяем теоретическое значение изменения изобарно- |
||||||||||
изотермического потенциала реакции при температуре Т по уравнению |
||||||||||
Гиббса. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
G0Т = Н0Т – Т |
S0Т. |
(4) |
|||||
Для этого находим энтальпию реакции по уравнению |
|
|||||||||
|
|
|
Н0Т = Н0298 + T |
|
|
Ср dT |
(5) |
|||
|
|
|
|
298 |
|
|
|
|
|
|
и энтропию реакции по уравнению |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
S0Т = S0298 + T |
|
C p |
|
dT. |
(6) |
||
|
|
|
|
|
T |
|||||
|
|
|
|
298 |
|
|
|
Подставляя выражения (6) и (5) в (4), получим уравнение (7), по которому будем вычислять изобарно-изотермический потенциал реакции при температуре Т.
|
G0Т = |
Н0298 + T |
р dT – T S0298 – T |
T |
|
C p |
dT. |
(7) |
|
|
|
T |
|||||||
|
|
298 |
|
|
298 |
|
|
|
|
|
5. Рассчитываем значение величины интеграла |
T |
Ср dT. |
|
|||||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
298 |
|
|
|
|
|
T |
Ср dT = T ( a + b T + с' T-2) dT = |
|
|
|
|
|
|
||
298 |
298 |
|
|
|
|
|
|
|
|
= ( |
a T + 0,5 b T2 – |
с' T-1) – ( |
a 298 + 0,5 b 2982 – |
с' 298-1). |
(8) |
||||
|
|
|
|
|
T |
C |
|
|
|
|
6. Рассчитываем значения величины интеграла |
|
298 |
T p |
dT. |
|
23
T |
C p |
dT = T ( a T-1 |
+ b + |
с' T-3) dT = |
|
|
|
||
T |
|
|
|
||||||
298 |
|
298 |
|
|
|
|
|
|
|
= ( |
a lnT + |
b T – 0,5 с' T-2) – ( |
a ln298 |
+ |
b 298 – 0,5 с' 298-2). |
(9) |
|||
|
|
3.2. Расчет G0T по уравнению Гиббса–Гельмгольца |
|
||||||
|
|
|
|
(второй метод) |
|
|
|||
СибАДИ |
|||||||||
|
Исходные данные: |
Н0298, |
S0298, а, |
b, с' |
для химической реакции |
||||
уже выч слены при расчете G0T по уравнению Гиббса [см. формулы (1),(2), |
|||||||||
(3)]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Порядок расчета: |
|
|
|
|
|
|
||
|
1. Выч сляем зобарно-изотермический потенциал при стандартной |
||||||||
температуре 298К. |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
G0298 = |
Н0298 – Т |
S0298. |
|
(10) |
|
|
2. Определяем теоретическое значение G0T по уравнению Гиббса – |
||||||||
Гельмгольца. |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
GT |
|
(11) |
|
|
|
|
|
G T = |
Н T + T |
|
T |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
Для этого прео разуем это уравнение, умножая его на величину Т-2. Получаем
1 |
|
Go |
|
|
|
|
|
O |
|
|
|
|
Н O |
|
|
|
|
o |
|
|
|
O |
|||||||
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
Т G |
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
GT |
|
НT |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
или |
|
|
|
|
|
|
2 . |
|||||||||
|
T |
|
T |
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
T |
|
T |
T |
|
T |
||||||||||
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Интегрируя выражение |
Н O |
получаем значение – |
GTo |
. Умножая |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
T , |
T |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
это значение на Т, получаем G0T. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
Н0T = |
Н0 + |
|
a T + 0,5 |
bT2 |
– с' T-1; |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
Н |
0 |
( |
Н |
|
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
2T = |
|
|
0 |
|
+ |
|
|
+ 0,5 |
b – |
с' T-3) dT; |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
T |
T |
2 |
|
T |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
Н 0 |
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b T + 0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
T |
= – |
+ |
|
a lnT + 0,5 |
с' T-2 – y; |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
T |
|
T |
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
GT0 |
= – |
Н0 |
+ |
a lnT + 0,5 |
b T + 0,5 |
с' T-2 – y; |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
T |
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
G0T = |
|
Н0 – |
a T lnT – 0,5 |
b T2 – 0,5 |
с' T-1 + yT. |
|
(12) |
|||||||||||||||||||
По уравнению (12) будем рассчитываем G0T реакции для всех |
|||||||||||||||||||||||||||||
значений температуры. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
3. Определяем первую константу интегрирования |
Н0. |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
Н0 = |
|
|
Н0T – |
|
a T – 0,5 b T2 + |
с' T-1. |
|
|
|
|
|
(13) |
24
Для Т = 298Л получаем |
|
|||||
|
Н0 = |
Н0298 |
– a 298 – 0,5 b 2982 + с' 298-1. |
|
||
4. Определяем вторую константу интегрирования у. |
|
|||||
|
уT = G0T – |
Н0 + a T lnT + 0,5 b T2 + 0,5 с' T-1; |
|
|||
у = |
G2980 |
– |
Н 0 |
+ |
a ln298 + 0,5 b 298 + 0,5 с' 298-2. |
(14) |
|
||||||
|
298 |
|||||
298 |
|
|
|
|
||
С2 |
|
|
||||
|
3.3. Пример расчета G0T химической реакции |
|
Задан е. |
|
|
|
|
|
|
|
при |
|
|
|
|
|||
Определ ть термод намическую возможность протекания реакции |
|||||||
образован я MgO SiO |
|
температуре 1200 К. |
|
||||
Решен е. |
|
|
|
|
|
|
|
Уравнен е х м ческой реакции |
|
|
|
||||
|
б |
|
SiO2. |
||||
|
|
MgO + SiO2 = MgO |
|||||
Исходные данные для расчета взять из табл. 3. |
|||||||
1. |
0 |
|
|
|
|
|
|
Расчет G 1200 реакции по уравнению Гиббса (первый метод). |
|||||||
Порядок расчета: |
А |
||||||
|
|
||||||
1. Определяем энтальпию реакции при 298 К. |
|
||||||
Н0298 = |
Н0298 (MgO SiO2) – Н0298 (MgO) – |
Н0298 (SiO2) = |
|||||
= – 1549,87 + 602,11 + 911,58 = – 36,18 кДж/моль. |
|||||||
2. Вычисляем изменение коэффициентов зависимости теплоемкости |
|||||||
от температуры: a, b, c'. |
|
|
|
|
|
||
a = 102,77 – 42,61 – 46,96 = 13,2 Дж/(моль К) . |
|
||||||
b = (19,84 – 7, –28 – 34,32) |
10-3 |
= – 21,76 10-3 |
ж/(моль К). |
||||
c' = (– 26,08 + 6,20 +11,30) |
105 |
= – 8,58 105 |
ж/(моль К). |
||||
3. Рассчитываем энтропию реакции при 298 К. |
|||||||
S0298 = S0298 (MgO SiO2) – S0298 (MgO) – S0298 |
(SiO2) = |
||||||
= 67,81 – 26,8 – 41,86 = – 0,85 Дж/(мольДК). |
|||||||
4. |
Находим значения величин интеграла. |
|
|
||||
Т |
|
|
|
10-3 12002 + 8,58 105 1200-1) – |
|||
C p dT = (13,2 1200 – 0,5 21,76 |
|||||||
298 |
|
|
|
|
|
И |
–(13,2 298 – 0,5 21,76 10-3 2982 + 8,58 105 298-1) = –4958,8 Дж/моль.
5.Находим значения величины интеграла.
|
Т |
|
|
|
Т |
СР |
dT = (13,2 |
ln1200 – 21,76 10-3 1200 + 0,5 |
8,58 105 1200-2) – |
298 |
|
|||
|
|
|
|
–(13,2 ln298 – 21,76 10-3 298 + 0,5 8,58 105 298-2) = – 5,80 Дж/(моль К). 6. Рассчитываем значение величины изобарно-изотермического по-
тенциала реакции при температуре 1200 К.
G01200 = – 36180,0 – 4958,8 + 1200 0,85 + 1200 5,8 =
25