35.Движение жидкости в канале рабочего колеса насоса. Определение расхода жидкости.

В центробежном насосе основным его узлом (рабочим органом) является рабочее колесо с лопастями, установленное в рабочей камере (корпусе) насоса. Вследствие адгезии молекулы жидкости прилипают к поверхности дисков и лопастей рабочего колеса. Поэтому жидкость, находящаяся в контакте с дисками и лопастями, вращается вместе с ними. Благодаря вязкости в совместное движение в рабочем колесе вовлекаются соседние слои и весь объем жидкости. Т.о. с помощью рабочего колеса жидкость увлекается в движение и механическая энергия электродвигателя преобразуется в кинетическую энергию потока.

Рабочее колесо состоит из двух дисков: ведущего 1 и ведомого 2. Эти диски неразъемно соединены друг с другом лопастями 3

При вращении рабочего колеса насоса жидкость увлекается в движение и при этом участвует в двух видах движения переносном- совместно с рабочим колесом относительно его оси вращения и относительном движении – вдоль лопаток рабочего колеса. Достигнув среза рабочего колеса, поток жидкости попадает в серповидный зазор между корпусом и рабочим колесом. Перемещаясь вдоль корпуса по постоянно расширяющемуся зазору поток теряет скорость, а его кинетическая энергия снижается и переходит в потенциальную. Поэтому давление в потоке на выходе из насоса выше, чем давление жидкости на входе в насос.

Объемный секундный расход – объём жидкости, протекающий через живое сечение потока в единицу времени. (м³/с).

Массовый секундный расход – масса жидкости, протекающая через какое –либо живое сечение потока в единицу времени. (кг/с).

36. Основное уравнение центробежных машин. Теоретический и действительный напоры центробежного насоса.

УРАВНЕНИЕ ЭЙЛЕРА (это и есть основное, но у керхера бернулли почему-то только, из него и исходим)

Одним из основных уравнений гидравлики, используемых при решении многих практических задач, является уравнение Д. Бернулли, которое получается интегрированием уравнений Л. Эйлера при движении жидкости под действием силы тяжести. Уравнение Д. Бернулли является (применительно к потоку жидкости) выражением закона сохранения энергии, которое связывает потенциальную (mgz) и кинетическую (mu²/2) энергии частицы жидкости массой m в двух ее положениях с работой внешних сил давления (mgР/g) и сил сопротивления (mgh_п).

Р/g - пьезометрическая высота - высота такого столба жидкости (плотностью ), который у своего основания создает давление Р, равное давлению в рассматриваемом сечении;

u²/2g - скоростной напор - высота, с которой должно упасть тело массой m=1, чтобы в конце пути приобрести скорость u.

z + Р/g - гидростатический напор;

z + Р/g + u²/2g - гидродинамический или полный напор.

Таким образом, согласно уравнению Д. Бернулли следует, что по длине струйки реальной жидкости гидродинамический напор (полная удельная энергия) уменьшается. Кроме того, из данного уравнения вытекает также, что по длине потока с ростом давления (пьезометрического напора) скорости уменьшаются и, наоборот, с увеличением скорости давление падает.

согласно определению напор насоса или энергии, которую он сообщает единице веса проходящей через него жидкости, находится по зависимости