elm-04
.pdf• |
этополетакие. |
же заряды, создающие электрическое |
||
• |
Следовательно, теорема аусса для вектора ~ |
|||
диэлектрике имеет вид: |
E â |
|||
|
ãäå |
I |
ε0EdS~ ~ = q + q′, |
|
|
|
S |
|
|
îðq +нниепоявленияq′ охватываемыесвязанныезарядыповерхностью. S
становится малопригодна для нах ждения′ эта ормула |
||
• Èç-çà |
связанных заряд q |
|
êàê |
|
~ |
|
E, òàê |
|
q |
′ зависит от ~ |
|
|
E. |
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 27/32
• |
|
−q′ = HS P~ dS~ |
|
• |
Используя эту ормулу, получим: |
||
|
I |
ε0EdS~ ~ = q − I |
P~ dS~ I (ε0E~ + P~ )dS~ = q |
|
|
|
S |
|
S |
|
S |
• Величину в скобках обозначают как
~ ~ ~
ЭтовектоэлектвспомогательныйðическойэлектрическогоиндукцииD =вектор,ε. смещенияE +которыйP . илиназываютвектором
0
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 28/32
~ |
2 |
• [D] = [ε0E] = Êë/ |
|
• |
|
−q′ = HS P~ dS~ |
|
• |
Используя эту ормулу, получим: |
||
|
I |
ε0EdS~ ~ = q − I |
P~ dS~ I (ε0E~ + P~ )dS~ = q |
|
|
|
S |
|
S |
|
S |
• Величину в скобках обозначают как
~ ~ ~
ЭтовектоэлектвспомогательныйðическойэлектрическогоиндукцииD =вектор,ε. смещенияE +которыйP . илиназываютвектором
0
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 28/32
~ |
2 |
• [D] = [ε0E] = Êë/ |
|
• |
|
−q′ = HS P~ dS~ |
|
• |
Используя эту ормулу, получим: |
||
|
I |
ε0EdS~ ~ = q − I |
P~ dS~ I (ε0E~ + P~ )dS~ = q |
|
|
|
S |
|
S |
|
S |
• Величину в скобках обозначают как
~ ~ ~
ЭтовектоэлектвспомогательныйðическойэлектрическогоиндукцииD =вектор,ε. смещенияE +которыйP . илиназываютвектором
0
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 28/32
~ ì2
• [D] = [ε0E] = Êë/
• |
|
−q′ = HS P~ dS~ |
|
• |
Используя эту ормулу, получим: |
||
|
I |
ε0EdS~ ~ = q − I |
P~ dS~ I (ε0E~ + P~ )dS~ = q |
|
|
|
S |
|
S |
|
S |
• Величину в скобках обозначают как
~ ~ ~
ЭтовектоэлектвспомогательныйðическойэлектрическогоиндукцииD =вектор,ε. смещенияE +которыйP . илиназываютвектором
0
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 28/32
~ |
2 |
• [D] = [ε0E] = Êë/ |
|
6. Теорема аусса для вектора ~
D
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 29/32
~
D
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
только сторонними зарядами, |
|
поверхность определятсяD |
|||||
Для перехода к ди I |
|
DdS = q |
|
||
|
|
еренциальной~ ~ |
орме, запишем: |
||
|
|
S |
|
|
|
|
I |
DdS = Z |
|
ρdV = Z |
div DdV |
Следовательно,ормеимеетвид:~теорема~ |
аусса в ди ~еренциальной |
||||
|
S |
V |
|
V |
|
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 30/32
~ ~ ~
div D = ρ, D = ρ
7. Связь между ~ ~
D è E
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 31/32
• |
~ |
~ |
D |
E |
|
|
~ |
~ |
~ |
|
~ |
~ |
|
|
~ |
||
|
|
D = ε0E + P = |
P = κε0E = (1 + κ)ε0E |
|||||||||
|
ãäå |
|
|
|
~ |
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D = εε0E |
|
|
|
|
||||
|
|
ε диэлектрическая проницаемость среды. |
||||||||||
|
|
изотропопныхдиэлектриках век |
|
~ è ~ |
||||||||
• ê ëë íåàð . |
|
|
|
|
|
|
D E |
|||||
|
ï |
|
|
ε |
åñòü |
тензор второго |
ранга и |
|||||
|
В этому |
|
|
|
|
|||||||
• |
|
àí |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ è ~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
E неколлинеарны. |
|
|
|
|||||
|
водывсех веществ |
ε > 1 |
, для вакуума |
|
, äëÿ |
|||||||
• Äëÿ |
|
|
|
|
|
ε = 1 |
||||||
|
|
ε = 81. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 32/32
• |
~ |
~ |
D |
E |
|
|
~ |
~ |
~ |
|
~ |
~ |
|
|
~ |
||
|
|
D = ε0E + P = |
P = κε0E = (1 + κ)ε0E |
|||||||||
|
ãäå |
|
|
|
~ |
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D = εε0E |
|
|
|
|
||||
|
|
ε диэлектрическая проницаемость среды. |
||||||||||
|
|
изотропопныхдиэлектриках век |
|
~ è ~ |
||||||||
• ê ëë íåàð . |
|
|
|
|
|
|
D E |
|||||
|
ï |
|
|
ε |
åñòü |
тензор второго |
ранга и |
|||||
|
В этому |
|
|
|
|
|||||||
• |
|
àí |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ è ~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D |
E неколлинеарны. |
|
|
|
|||||
|
водывсех веществ |
ε > 1 |
, для вакуума |
|
, äëÿ |
|||||||
• Äëÿ |
|
|
|
|
|
ε = 1 |
||||||
|
|
ε = 81. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
 êòîð ~
связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды
~
Условияравенства нулюP
длясмещенияэл вектора ρ′
~
Св зь междуD
~
D è
~
E 32/32