Файловый архив студентов. Файловый архив студентов.
1261 вуз, 4604 предмет.
/ Регистрация
FAQ Обратная связь Вопросы и предложения
Добавил:
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Саратовский Государственный Технический Университет им. Ю.А. Гагарина
Предмет:
Физика
Файл:

elm-04

.pdf
Скачиваний:
23
Добавлен:
16.12.2014
Размер:
439.58 Кб
Скачать
☆

•

Z

qизбыточн′ = ρ′dV

V

• Используем интегральную орму теоремы аусса:

IZ

′

~ ~

′

dV

−qизбыточн =

P dS = −

ρ

SV

•Ïîâûâодеторимди рассуждения,еренциальнойкоторыетеореìû проводиауссаëèÿ ïðè

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

E.

I

P~ dS~ = Z

div P~ dV

− Z

ρ′dV = Z

div P~ dV

S

V

 

 

V

 

 

V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

′

~ ~

 

′

 

 

 

 

div P = −ρ

, P = −ρ

 

 

 

 êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

~

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 23/32

•

Z

qизбыточн′ = ρ′dV

V

• Используем интегральную орму теоремы аусса:

IZ

′

~ ~

′

dV

−qизбыточн =

P dS = −

ρ

SV

•Ïîâûâодеторимди рассуждения,еренциальнойкоторыетеореìû проводиауссаëèÿ ïðè

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

E.

I

P~ dS~ = Z

div P~ dV

− Z

ρ′dV = Z

div P~ dV

S

V

 

 

V

 

 

V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

′

~ ~

 

′

 

 

 

 

div P = −ρ

, P = −ρ

 

 

 

 êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

~

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 23/32

•

Z

qизбыточн′ = ρ′dV

V

• Используем интегральную орму теоремы аусса:

IZ

′

~ ~

′

dV

−qизбыточн =

P dS = −

ρ

SV

•Ïîâûâодеторимди рассуждения,еренциальнойкоторыетеореìû проводиауссаëèÿ ïðè

 

 

 

 

 

 

 

 

~

 

 

 

 

 

 

 

 

E.

I

P~ dS~ = Z

div P~ dV

− Z

ρ′dV = Z

div P~ dV

S

V

 

 

V

 

 

V

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

~

′

~ ~

 

′

 

 

 

 

div P = −ρ

, P = −ρ

 

 

 

 êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

~

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 23/32

 êòîð ~

 

 

дляТеоремасвязанныектрическоговектораP ауссазаряды

равенстваУсловия

~

 

íóëþP

 

смещенияэл вектора

ρ′

äëÿ

 

4. Условия равенства нулю ρ′

 

 

 

~

 

Св зь междуD

 

 

~

 

~

D è

24/32

 

E

 

диэлектрик однородный;

Примерзарядвнутри. Вокруг.однородныйнегонегонетдиэлектристороннихêтрикполяризуезар вносятдов (ρñÿ=сторонний.0).

 

 ö íòðå èзбыток поло-

тельВ цеíтреого избытокзаряда, отрица-

 

S

S

 

 

~

 

~

 

P

P

 

 

ρ′ < 0,

æèòåльного заряда, ρ′ >

HS P~ dS~ > 0.

0,

HS P~ dS~ < 0.

 êòîð ~

связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды

~

Условияравенства нулюP

длясмещенияэл вектора ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 25/32

диэлектрик однородный;

Примерзарядвнутри. Вокруг.однородныйíåãîíåãîíåòдиэлектристороннихêтрикполяризуеçàð вносятäîâ (ρñÿ=сторонний.0).

 

 ö íòðå èзбыток поло-

тельВ цеíтреого избытокзаряда, отрица-

 

S

S

 

 

~

 

~

 

P

P

 

 

ρ′ < 0,

æèòåльного заряда, ρ′ >

HS P~ dS~ > 0.

0,

HS P~ dS~ < 0.

 êòîð ~

связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды

~

Условияравенства нулюP

длясмещенияэл вектора ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 25/32

диэлектрик однородный;

Примерзарядвнутри. Вокруг.однородныйнегонегонетдиэлектристороннихêтрикполяризуезар вносятдов (ρñÿ=сторонний.0).

 

 ö íòðå èзбыток поло-

тельВ цеíтреого избытокзаряда, отрица-

 

S

S

 

 

~

 

~

 

P

P

 

 

ρ′ < 0,

æèòåльного заряда, ρ′ >

HS P~ dS~ > 0.

0,

HS P~ dS~ < 0.

 êòîð ~

связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды

~

Условияравенства нулюP

длясмещенияэл вектора ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 25/32

5. Вектор электрического смещения

 êòîð ~

 

 

 

связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды

 

равенстваУсловия

~

 

 

íóëþP

 

 

смещенияэл вектора ′

 

äëÿ

 

ρ

 

 

 

 

 

~

 

 

Св зь междуD

 

 

 

~

 

 

~

D è

 

26/32

 

 

E

 

•

этополетакие.

же заряды, создающие электрическое

•

Следовательно, теорема аусса для вектора ~

диэлектрике имеет вид:

E â

 

ãäå

I

ε0EdS~ ~ = q + q′,

 

 

 

S

 

 

îðq +нниепоявленияq′ охватываемыесвязанныезарядыповерхностью. S

становится малопригодна для нах ждения′ эта ормула

• Èç-çà

связанных заряд q

êàê

 

~

 

E, òàê

q

′ зависит от ~

 

E.

 êòîð ~

связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды

~

Условияравенства нулюP

длясмещенияэл вектора ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 27/32

• этополетакие.

же заряды, создающие электрическое

Следовательно, теорема аусса для вектора ~

• диэлектрике имеет вид:

E â

ãäå

I

ε0EdS~ ~ = q + q′,

 

 

S

 

 

′

 

 

 

îðq +ííèåq иохватываемыесвязанныезарядыповерхностью. S

 

становится малопригодна для нахîждения′ эта ормула

• Из-за появления связанных заряд в q

êàê

~

E, òàê

q

′ зависит от ~

E.

 êòîð ~

связанныеТеоремадляктрическоговектораP ауссазаряды

~

Условияравенства нулюP

длясмещенияэл вектора ρ′

~

Св зь междуD

~

D è

~

E 27/32

Соседние файлы в предмете Физика
Помощь Обратная связь Вопросы и предложения Пользовательское соглашение Политика конфиденциальности