Добавил:

darya13199 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Саратовский Государственный Технический Университет им. Ю.А. Гагарина

Предмет:

Физика

Файл:

elm-04

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

16.12.2014

Размер:

439.58 Кб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 34 / 74 5 6 7 > Следующая >>>

•	ãäå				ρ+′ = \|ρ−′ \|
	ãäå	dq′ = ρ+′	(ℓ+ + ℓ−)dS cos α = ρ+′ ℓdS cos α,
		ℓ = ℓ+ + ℓ−.
•	′	′	′
•	поляризациимолекулярногоρ+ = nq+, гдемолекуqäèïî+ положительныйя,ы,возникшего вз результатеряд
	(не путать с вектором нормалиn концентрация молекул
					~n!). Тогда:
	dq′ = nq+′ ℓdS cos α = p n dS cos α = P dS cos α,
	ãäå		dq	′	~ ~
	ãäå		dq		= P dS
		дипольный момент молекулы, ~
	поляризации,p		~		P вектор
	длиной		~
	длиной		dS вектор направленный по ~n ñ

dS.

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 20/32

•	ãäå				ρ+′ = \|ρ−′ \|
	ãäå	dq′ = ρ+′	(ℓ+ + ℓ−)dS cos α = ρ+′ ℓdS cos α,
		ℓ = ℓ+ + ℓ−.
•	′	′	′
•	поляризациимолекулярногоρ+ = nq+, гдемолекуqäèïî+ положительныйя,ы,возникшего вз результатеряд
	(не путать с вектором нормалиn концентрация молекул
					~n!). Тогда:
	dq′ = nq+′ ℓdS cos α = p n dS cos α = P dS cos α,
	ãäå		dq	′	~ ~
	ãäå		dq		= P dS
		дипольный момент молекулы, ~
	поляризации,p		~		P вектор
	длиной		~
	длиной		dS вектор направленный по ~n ñ

dS.

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 20/32

•	ãäå				ρ+′ = \|ρ−′ \|
	ãäå	dq′ = ρ+′	(ℓ+ + ℓ−)dS cos α = ρ+′ ℓdS cos α,
		ℓ = ℓ+ + ℓ−.
•	′	′	′
•	поляризациимолекулярногоρ+ = nq+, гдемолекуqäèïî+ положительныйя,ы,возникшего вз результатеряд
	(не путать с вектором нормалиn концентрация молекул
					~n!). Тогда:
	dq′ = nq+′ ℓdS cos α = p n dS cos α = P dS cos α,
	ãäå		dq	′	~ ~
	ãäå		dq		= P dS
		дипольный момент молекулы, ~
	поляризации,p		~		P вектор
	длиной		~
	длиной		dS вектор направленный по ~n ñ

dS.

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 20/32

•	ãäå				ρ+′ = \|ρ−′ \|
	ãäå	dq′ = ρ+′	(ℓ+ + ℓ−)dS cos α = ρ+′ ℓdS cos α,
		ℓ = ℓ+ + ℓ−.
•	′	′	′
•	поляризациимолекулярногоρ+ = nq+, гдемолекуqäèïî+ положительныйя,ы,возникшего вз результатеряд
	(не путать с вектором нормалиn концентрация молекул
					~n!). Тогда:
	dq′ = nq+′ ℓdS cos α = p n dS cos α = P dS cos α,
	ãäå		dq	′	~ ~
	ãäå		dq		= P dS
		дипольный момент молекулы, ~
	поляризации,p		~		P вектор
	длиной		~
	длиной		dS вектор направленный по ~n ñ

dS.

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 20/32

′	~	~		заряд	S
• получим суммарныйdq =вышедшийP dS				заряд	S	:
					qвышедш′	:
qвышедш′		= I	P~ dS~
		S

• Таквеличинекак одновремотрицатåннольныйвнутрьзарядS вош¼л такой же по qизбыточн′ , òî

−qизбыточн′	= I	P~ dS~
	S

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 21/32

′	~	~		заряд	S
• получим суммарныйdq =вышедшийP dS				заряд	S	:
					qвышедш′	:
qвышедш′		= I	P~ dS~
		S

• Таквеличинекак одновремотрицатåннольныйвнутрьзарядS вош¼л такой же по qизбыточн′ , òî

−qизбыточн′	= I	P~ dS~
	S

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 21/32

Теореме аусса для вект ра ~
Поток век ора	P

избыточномуповерхностью,равензарядуP сквозьвзятомудиэлектрикапроизвольс обратвíуюобъ¼ме,ым замзнаêохваченномнутую

′ ~ ~

Физический смысл:−qизбыточнсточ иком= ïîëÿP dSвектора

являдиэл тсяктриканескомпенсированный. связанный зарядP внутри

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 22/32

•

qизбыточн′ = ρ′dV

• Используем интегральную орму теоремы аусса:

′	~ ~	′	dV
−qизбыточн =	P dS = −	ρ	dV

•Ïîâûâодеторимди рассуждения,еренциальнойкоторыетеореìû проводиауссаëèÿ ïðè

								~
								E.
I	P~ dS~ = Z	div P~ dV	− Z		ρ′dV = Z			div P~ dV
S	V			V			V

		~	′	~ ~		′
		div P = −ρ		, P = −ρ

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 23/32

•

qизбыточн′ = ρ′dV

• Используем интегральную орму теоремы аусса:

′	~ ~	′	dV
−qизбыточн =	P dS = −	ρ	dV

•Ïîâûâодеторимди рассуждения,еренциальнойкоторыетеореìû проводиауссаëèÿ ïðè

								~
								E.
I	P~ dS~ = Z	div P~ dV	− Z		ρ′dV = Z			div P~ dV
S	V			V			V

		~	′	~ ~		′
		div P = −ρ		, P = −ρ

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 23/32

•

qизбыточн′ = ρ′dV

• Используем интегральную орму теоремы аусса:

′	~ ~	′	dV
−qизбыточн =	P dS = −	ρ	dV

•Ïîâûâодеторимди рассуждения,еренциальнойкоторыетеореìû проводиауссаëèÿ ïðè

								~
								E.
I	P~ dS~ = Z	div P~ dV	− Z		ρ′dV = Z			div P~ dV
S	V			V			V

		~	′	~ ~		′
		div P = −ρ		, P = −ρ

Â êòîð ~

связанныеТедля вектораемаP ауссаиз ряды

УсловияравенстваИнтегральнаяДиîðìàеренциальнаíóëþP

дляТеоремасмещенияэлВ кторктрическоговекторааусса ρ′

Св зь междуD

D è

E 23/32

<<< < Предыдущая 1 2 34 / 74 5 6 7 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете Физика

#
16.12.2014472.02 Кб59elm-01.pdf
#
16.12.2014427.19 Кб25elm-02.pdf
#
16.12.2014439.58 Кб23elm-04.pdf
#
16.12.2014365.05 Кб24elm-05.pdf
#
16.12.2014495.03 Кб20elm-06.pdf
#
16.12.2014522.48 Кб21elm-09.pdf
#
16.12.2014533.11 Кб16elm-11.pdf
#
16.12.2014621.16 Кб14elm-13.pdf