- •Механика
- •1 Кинематика
- •Кинематическое описание движения материальной точки
- •1.3 Скорость
- •1.4 Ускорение и его составляющие
- •1.5 Поступательное движение твёрдого тела
- •2.5 Основной закон динамики поступательного движения твёрдого тела
- •2.1 Первый закон Ньютона – закон инерции
- •2.2 Сила. Масса
- •2.4 Третий закон Ньютона
- •2.6 Закон сохранения импульса
- •2.7 Центр масс механической системы и закон его движения
- •2.8 Виды сил в механике
- •Для характеристики скорости совершения работы вводится понятие мощности
- •3.1 Механическая энергия системы тел
- •3.2 Закон сохранения механической энергии
- •4.1 Момент силы
- •4.2 Момент инерции тела
- •4.3 Работа и кинетическая энергия вращающегося тела
- •4.5 Момент импульса и закон его сохранения
- •6 Элементы механики сплошных сред
- •6.2 Уравнение Бернулли
- •6.2.1 Горизонтальное течение жидкости
- •6.2.2 Истечение жидкости из отверстия
- •6.3 Вязкость
- •6.4 Два режима течения жидкости
- •7 .1 Механические гармонические колебания и их характеристики
- •7.2 Энергия точки, совершающей гармонические колебания
- •7.3 Гармонический осциллятор
- •7.3 Затухающие колебания
- •7.4 Вынужденные колебания
- •7.6 Уравнение плоской бегущей волны
- •7.7 Стоячая волна
- •Часть II. Термодинамические параметры и процессы. Уравнение состояния идеального газа. Явления переноса.
- •8 Термодинамические системы и их параметры
- •8.1 Термодинамические параметры и процессы
- •8.2 Уравнение состояния идеального газа
- •8.3 Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов
- •7.4 Средняя кинетическая энергия поступательного движения молекул газа
- •8.5 Статистические распределения
- •8.5.2 Распределение Больцмана для частиц во внешнем силовом поле
- •8.5.3 Закон распределения молекул газа по скоростям (закон Максвелла)
- •8.6 Явления переноса в термодинамически неравновесных системах
- •8.6.1 Диффузия
- •8.6.2 Внутреннее трение
- •9 Первое начало термодинамики
- •9.1 Внутренняя энергия системы
- •9.2 Работа и теплота
- •9.3 Первый закон термодинамики
- •9.5. Теплоёмкость вещества
- •9.6 Применение первого начала термодинамики к изопроцессам в идеальном газе
- •9.6.1 Изохорный процесс ( )
- •9.6.2. Изобарный процесс ( )
- •9.6.3 Изотермический процесс ( )
- •9.6.4 Адиабатный процесс ( )
- •8.6.5 Политропный процесс ( )
- •10.1 Обратимые и необратимые процессы
- •10.2 Круговые процессы
- •10.4 Теорема Карно
- •10.5 Неравенство Клаузиуса
- •10.6 Энтропия
- •10.6.1 Свойства энтропии
- •10.7 Второе начало термодинамики
- •11 Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •11.1 Учёт собственного объёма молекул
- •11.2 Учёт притяжения молекул
- •11.3 Изотермы Ван-дер-Ваальса и их анализ
- •11.4 Критическое состояние вещества. Фазовые переходы
- •11.5 Внутренняя энергия реального газа
- •Часть III Электрическое поле. Электростатика. Взаимодействие электрических зарядов. Напряженность электрического поля. Теорема Гаусса.
- •Поляризационные заряды
- •Энергия электрических зарядов
- •Энергия заряженного конденсатора
- •Энергия заряженного проводника
- •7. Контроль и оценка результатов обучения
- •7.1. Контрольные тесты
- •7.2 Информация по оценке достижения студентов
- •8 Политика и процедура курса
- •График выполнения и сдачи заданий по дисциплине
- •Карта учебно-методической обеспеченности дисциплины (кумод) «Физика» на 2016- 2017 учебный год
9.6.3 Изотермический процесс ( )
Изотермический процесс расширения или сжатия газа может происходить в условиях, когда теплообмен между газом и внешней средой осуществляется при постоянной разности температур.
В уравнении состояния идеального газа при изотермическом процессе все величины, стоящие справа, постоянные. Следовательно,
.
(9.19)
На рис.9.5 изображены , и диаграммы этого процесса при различных значениях температуры газа.
Р |
Внутренняя
энергия идеального газа в этом процессе
( |
(9.20)
и
изображается площадью, закрашенной на
диаграмме.
Поскольку
в данном процессе
,
то
и
и
.
(9.20а)
9.6.4 Адиабатный процесс ( )
Практически адиабатными можно считать процессы быстрого расширения или сжатия газа, при которых система не обменивается теплотой с окружающей средой. Из первого начала термодинамики (9.3) для адиабатного процесса ( ) получаем, что система совершает работу за счёт убыли её внутренней энергии:
.
(9.21)
Подставим сюда выражения (9.1) и (9.9) получим, что работа, связанная с изменением объёма газа, сопровождается изменением его температуры:
(9.22)
Знак «минус» в уравнении означает, что увеличение объёма (расширение) сопровождается понижением температуры, а уменьшение объёма (сжатие) – повышением. Уравнение адиабаты или уравнение Пуассона имеет вид:
,
(9.23)
где
– безразмерная величина, называемая
показателем адиабаты или коэффициентом
Пуассона.
Уравнение адиабаты можно записать и
через другие
Р |
параметры состояния:
Для
сравнения на
диаграмме (рис.9.6) линиями изображены
адиабата и изотерма. Так как
|
Работа, совершаемая газом в адиабатном процессе
,
(9.25)
измеряется площадью, закрашенной на рис.9.6. Из уравнения для внутренней
энергии
идеального газа
легко
найти молярные теплоёмкости
и
.
Поскольку
и
,
то
и
(9.26)
Соответственно, показатель адиабаты
(9.27)
В
табл.9.1 приведены значения
,
и
для идеальных газов с различными
степенями свободы.
Таблица 9.1
|
|
|
|
3 (одноатомный газ) |
12,5 |
20,8 |
1,67 |
5 (двухатомный газ) |
20,8 |
29,1 |
1,40 |
6 (многоатомный газ) |
24,9 |
33,2 |
1,33 |

ис.9.5
Диаграммы изохорного процесса при
различных значениях температуры
.
ис.9.6
Работа, при адиабатном процессе