33. Мостовой трехвазный выпрямитель

Данная схема состоит из двух трехфазных однополупериодных схем выпрямления, питающихся от одних и тех же вторичных обмоток трансформатора и, работающих на общую нагрузку.

На рисунке представлены графики зависимостей для токов и напряжений цепей схемы выпрямления.

На интервале [t1;t3] фаза "a" имеет наибольший потенциал по отношению к другим фазам, поэтому диод VD2 работает два такта (т.к. к аноду приклады-вается "+"). В момент времени t3 происходит перекоммутация в катодной груп-пе со второго на четвертый диод, т.к. фаза "b" становится более положительной по отношению к другим фазам.

На интервале [t2;t4] фаза "c" имеет более отрицательный потенциал по отношению к другим фазам. Отрицательный потенциал прикладывается к като-ду пятого вентиля, и он работает два такта.

К недостаткам схемы можно отнести:

 Большое падение напряжения на внутреннем сопротивлении выпрями-теля за счет работы двух вентилей, что не позволяет использовать схе-му при высоких значениях тока нагрузки.

 Наличие двух радиаторов для анодной и катодной групп.

Достоинствами схемы выпрямления являются:

 Высокое значение коэффициента выпрямления К0 и малый уровень обратного напряжения, что позволяет использовать схему при высоких уровнях напряжения.

 Малое значение коэффициента пульсаций по сравнению со схемой с нулевым выводом, что уменьшает габариты сглаживающего фильтра.

 Возможность использования различных способов соединения обмоток трансформатора во вторичной цепи.

 Отсутствие одностороннего намагничивания сердечника трансформа-тора (ток во вторичной цепи трансформатора - двухполярный).

 Хорошее использование трансформатора (ток во вторичной цепи трансформатора протекает 2/3 периода), что увеличивает КПД устрой-ства.

В связи с вышеперечисленным рядом достоинств данная схема нашла очень широкое распространение.

Основные соотношения:

 ;   ;

 ;   ; Kmp=1,05

34.Законы Ома и Кирхгофа для цепей постоянного и переменного тока.

Формулировка закона Ома:

Сила тока в участке цепи прямо пропорциональна напряжению на концах этого проводника и обратно пропорциональна его сопротивлению: I = U / R; [A = В / Ом]

Ом установил, что сопротивление прямо пропорционально длине проводника и обратно пропорционально площади его поперечного сечения и зависит от вещества проводника. R = ρl / S,

где ρ - удельное сопротивление, l - длина проводника, S - площадь поперечного сечения проводника.

Вышеприведённые соображения о свойствах электрической цепи при использовании источника (генератора) с переменной во времени ЭДС остаются справедливыми. Специальному рассмотрению подлежит лишь учёт специфических свойств потребителя, приводящих к разновремённости достижения напряжением и током своих максимальных значений, то есть учёта фазового сдвига.

Если ток является синусоидальным с циклической частотой , а цепь содержит не только активные, но и реактивные компоненты (ёмкости, индуктивности), то закон Ома обобщается; величины, входящие в него, становятся комплексными:

U=I*Z где:

U = U₀e^iωt — напряжение или разность потенциалов,

I — сила тока,

Z = Re^−iδ — комплексное сопротивление (импеданс),

R = (R_a² + R_r²)^1/2 — полное сопротивление,

Rr = ωL − 1/(ωC) — реактивное сопротивление (разность индуктивного и емкостного),

Rа — активное (омическое) сопротивление, не зависящее от частоты,

δ = − arctg (R_r/R_a) — сдвиг фаз между напряжением и силой тока.

1’ый закон Кирхгофа (применяется к узлам эл.цепи):

-в ветвях, образующих узел эл. цепи, алгебраическая сумма токов ровна нулю (-I1+I4-I2-I3-I5=0)

-сумма токов, входящих в узел, равна сумме токов, исходящих из узла (-I1+I4=I2+I3+I5)

2'ой закон Кирхгофа (применяется к контурам эл. цепи):

-в контуре эл. цепи алгебраическая сумма напряжений на его ветвях ровна нулю (∑U=0)

-в контуре эл. цепи алгебраическая сумма ЭДС этого контура равно алгебраической сумме падений напряжений в пассивных эл-тах (∑E=∑IR)