3.10.4 Время на меридиане Гринвича

Время на меридиане Гринвича обозначают соответствующей большой

буквой S или M. Среднее солнечное время (M) на гринвичском меридиане еще называют всемирным (мировым) временем. Принятое международное обозначение всемирного времени  UT (Universal Time).

Звездное время в Гринвичскую полночь обозначают S₀. Оно дается в астрономических таблицах (А.Е.), на каждую дату года. Знание значения звёздного времени в определённые моменты всемирного, которое относится к системе солнечного времени, позволяет осуществлять переход между шкалами времени. Звёздное время связывает прямое восхождение светила и часовой угол

s=+t ,

поэтому для Солнца в нижней кульминации можно записать:

s=_+12^h ,

при этом для Гринвича это будет S_, но в течении суток _ меняется мало, следовательно S₀._+12^h. Так как в моменты равноденствий и солнцестояний значения _ известны, то можно приблизительно знать и значения S₀ для этих дат. В таблице 4 приведены значения прямого восхождения Солнца и звёздного времени для этих моментов.

Таблица4. Значения _ и S₀ для равноденствий и солнцестояний

№ п/п	Астрономическое событие	Дата		S0
1	Весеннее равноденствие	21.03	0h 00m	12h 00m
2	Летнее солнцестояние	22.06	6h 00m	18h 00m
3	Осеннее равноденствие	23.09	12h 00m	0h 00m
4	Зимнее солнцестояние	22.12	18h 00m	6h 00m

В XIX веке было доказано, что земная ось и, следовательно, полюса Земли и меридиан Гринвича движутся. Поэтому различают всемирное время на мгновенном Гринвичском меридиане UT0 и UT1  всемирное время среднего Гринвичского меридиана. UT1 получается исправлением всемирного времени UT0 поправкой  за движение географических полюсов

UT1 = UT0+ .

Поправка  зависит от координат мгновенного полюса x_p, y_p , отсчитываемых относительно общепринятого Международного условного начала (Conventional International Origin), и имеет вид

=(x_psin y_p cos)tan,

где ,   координаты места наблюдения.

3.10.5 Время на разных меридианах

Для определения долгот пунктов важное значение имеет знание времени на различных меридианах в один и тот же физический момент. Принцип определения разности долгот, а следовательно и долготы любого пункта относительно исходного меридиана да в разделе 3.4.

Так как t₂  t₁ = ₂  ₁ =∆λ , то для одного светила можно записать:

t₂  t₁ = s₂s₁= ₂  ₁=∆λ или s₂= s₁+∆λ.

Если первый пункт находится на меридиане Гринвича, то s₁= S, ∆λ= ₂ или для любого пункта

s= S+λ .

То же равенство справедливо и для солнечного времени:

m=M+ λ .

То есть разность времен на разных меридианах равна разности долгот, а если на медиане Гринвича имеется S, M, то

s=S+λ; m=M+λ .