26. Работа и мощность электрического тока.

Элементарная работа тока dA=IUdt=I²Rобщ dt=U²/Rобщ dt

Мощность тока P=dA/dt=IU=I²Rобщ=U²/Rобщ

Работа и мощность источника тока (ИТ). Полезная работа: dA=IUист dt; Затраченная работа: dA=IEdt. Uист=E-Ir. Полезная мощность: P=IUист, затраченная мощность: P=IE

26. Правила Кирхгофа для расчета электрических цепей постоянного тока

1 правило: Алгебраическая сумма сил токов, сходящихся в узле, равна 0. Ii=0. Узел – точка электрической цепи, в которой сходятся более двух проводников. а) произвольно выбирают направление токов во всех участках разветвленной цепи (если они не указаны); б) токи, входящие в узел, берутся со знаком +, выходящие -; в) По 1 правилу составляют n-1 уравнений, где n – общее число узлов в схеме.

2 правило: Алгебраическая сумма произведений сил токов на сопротивления соответствующих участков электрической цепи любого замкнутого контура равна алгебраической сумме ЭДС, встречающихся в этом контуре IiRi=Ek. а) произвольно выбирают замкнутые контуры и направления положительного обхода этих контуров; б) токи, совпадающие с направлением обхода конутра, берутся со знаком +, не совпадающие – со знаком -; в) ЭДС, которые повышают потенциал по направлению обхода контура( т.е. внутри источника по обходу идем от – к +) имеют знак +, если понижают - -.; г) составлять уравнения по 2 правилу необходимо только для независимых контуров (т.е. каждый новый контур должен содержать хотя бы одну новую ветвь в цепи, не входящую в уже использованные контура)

26. Электрический ток в металлах.

Носителями тока в металлах являются свободные электроны, т.е. электроны. слабо связанные с ионами кристаллической решетки металла. идея опытов Рикке и Томпсона заключалась в следующем: если в металле имеются подвижные, слабо связанные с решеткой носители тока, то при резком торможении проводника эти частицы должны по инерции смещаться вперед, как смещаются пассажиры. Результатом смещения зарядов должен быть импульс тока; по направлению тока можно определить знак носителей тока, а зная размеры и сопротивление проводника, можно вычислить удельный заряд носителей.

Экспериментально доказано. что Носители тока в Ме имеют отрицательный заряд, а их удельный заряд приблизительно одинаков для всех исследованных Ме.

26. Основные положения классической теории проводимости металлов.

1. Закон Ома. Плотность тока пропорциональна напряженности тока: , (1)!!!. е – заряд, Е – напряженность, <u> - средняя скорость движения электронов отн-но кристаллической решетки проводника, <l> - средняя длина свободного пробега, j- плотность тока, n – концентрация электронов

2. Закон Джоуля-Ленца. Энергия, передаваемая в единице объема проводника за единицу времени .

3. Закон Видемана-Франца: отношение теплопроводности () к удельной проводимости () для всех металлов при одной и той же температуре одинаково и увеличивается пропоруионально термодинамической температуре: , - постоянная, не зависящая от рода металла. = 3 , где k – постоянная Больцмана