6. Кількість кисню і повітря, теоретично необхідних для повного згорання палива.

К ількість повітря, теоретично необхідного для згоряння одно­го кілограма палива. Із рівнянь

можна визначити сумарну кількість кіломолів кисню, необхідну для повного згоряння g_c кг вугле­цю і g_H водню, що міститься в 1 кг палива. Але в паливі може знаходи­тися й кисень 0₂, який візьме участь у згорянні. З урахуванням цього кількість кисню (у кіломолях), яка необхідна для повного згоряння 1 кг палива

7. Теплота згорання палива: вища, нижча, активна.

Теплота згоряння є найважливішим показником палива. Вона ха­рактеризується кількістю теплоти, що виділяється при згорянні одиниці палива. Розрізняють три види теплоти згоряння: найвища, найнижча і активна.

Найвища теплота згоряння L_q виділяється при повному згорянні 1 кг палива у калориметричній бомбі з наступним охолодженням про­дуктів згоряння до початкової температури, кДж/кг.

Найнижча теплота згоряння Нu виділяється при повному згорянні 1 кг палива без урахування теплоти, яка міститься в утвореній у процесі згоряння водяній парі, кДж/кг. Таке згоряння відбувається в циліндрах ДВЗ при надміру повітря.

Активна теплота згоряння виділяється у результаті згоряння 1 кг палива при недостачі кисню

H_а= Нu - ▲Нu

де ▲Нu - теплота, яку не можна одержати через недостачу кисню (повітря), кДж/кг.

Таке згоряння відбувається в циліндрах ДВЗ при a < 1.

Для бензину середнього складу

▲Нu =120000(1 -а)Іо

8. Процес впуску, коефіцієнт наповнення. Основні фактори, які впливають на коефіцієнт наповнення.

У процесі впуску тиск у циліндрі ДВЗ не сталий. У зв'язку із зміною швидкості поршня під час його руху від в.м.т. до н.м.т. тиск спочатку зменшується, а потім трохи зростає.

Рис. 1Процес впуску в чотиритактному ДВЗ

Впускний клапан починає відкриватися, коли поршень не дійшов до І,м.т. на 10. .20° повороту колінчастого вала (п.к.в.) (точка 1), а випуск­ний клапан закривається через 15...30° п.к.в. після в.м.т. (точка 4). Тому протягом деякого часу обидва клапани відкриті (перекриття клапанів). Сніжий заряд може поступати у циліндр, коли тиск в ньому стане мен­шим від тиску р₀ навколишнього середовища. Але під час руху відпра- цьованих газів через випускний клапан вони виявляють ежектуючу дію, ініаслідок якої під впускним клапаном утворюється розрідження, і свіжий иряд починає надходити одночасно із видаленням відпрацьованих га­ни Закривається впускний клапан із запізненням, коли поршень пере­міститься на 50...70° п.к.в. від н.м.т. Тиск у циліндрі в цей час підвищу­єм.ся приблизно до тиску P₀ (точка 2), внаслідок чого циліндр дозаря- джається свіжим зарядом.

Коли виконують тепловий розрахунок за методом проф. В.І. Гриневецького, приймають, що процес впуску закінчується у точці а й тиск у процесі впуску сталий і дорівнює р_а.

К оефіцієнтом наповнення r)_v оцінюється досконалість процесу впуску. Він дорівнює відношенню кількості М_сз (у кіломолях) або маси G_{C 3} (у кілограмах) свіжого заряду, який дійсно поступив у циліндр, до тієї кількості M_h {у кіломолях) або маси G_h (у кілограмах) заряду, яка могла б розміститися у робочому об'ємі V_h циліндра за даних умов на впуску, тобто для ДВЗ без надцуву при тиску р₀ і температурі Т₀ навко­лишнього середовища. Останній заряд називають теоретичним, або потенціальним: