
- •Раздел 1. Строение кристалла в геометрии кристаллической решётки.
- •§1.1.Классификация состояний твёрдого тела.
- •1.Кристаллические
- •§ 1.2. Кристаллическая решётка. Её свойства.
- •Б) кристаллическая структура (физическая реальность)
- •Вектор трансляции
- •§1.3.1. Элементарная ячейка.
- •2) Сложная ячейка
- •§1.3.2.Наиболее распространённые типы кристаллических структур.
- •§1.4. Симметрия кристалла.
- •§1.4.1.Виды симметрии.
- •§1.4.2. Элементы симметрии.
- •§1.5. Точечные и пространственные группы.
- •§1.6.Решётки Бравэ.
- •§1.7.Решётка Вигнера-Зейца.
- •§1.8. Задание узлов направлениями плоскостей в кристалле. Индексы Миллера.
- •Направления задаются двумя точками, но так как одна из них находится в начале
- •§1.9. Обратная решётка.
- •§1.10.Зона Бриллюэна.
- •§1.11. Определение атомной структуры кристалла.
- •§1.11.1.Особенности использования рентгеновского излучения для анализа кристаллической структуры.
- •§1.11.2.Особенности электронного излучения.
- •§1.11.3. Нейтронография.
- •§1.12.Основы геометрической теории дифракции.
- •Раздел II. Основные типы связи в твердых телах.
- •§2.1 Классификация твердых тел. Тип связи.
- •§2.2 Энергия связи.
- •§2.3 Молекулярные кристаллы.
- •§2.3.1 Происхождение сил Ван-дер-Ваальса.
- •§2.4 Ионные кристаллы.
- •§2.4.1 Механизм образования ионной связи в кристаллах.
- •§2.5. Ковалентные кристаллы.
- •§2.5.1 Механизм образования ковалентной связи.
- •§2.6 Металлы.
- •§2.6.1 Механизм образования металлической связи.
- •§2.7 Водородная связь.
- •§2.8 Сопоставление различных видов связи.
- •Раздел III. Дефекты в твердом теле.
- •§3.1. Классификация дефектов.
- •В зависимости от типа исследований различают статические и динамические дефекты.
- •По происхождению дефекта различают дефекты, возникающие в процессе роста и обработки кристалла, под влиянием радиации.
- •§3.2. Равновесная концентрация дефектов по Шоттки.
- •§3.3. Равновесная концентрация дефектов по Френкелю.
- •§3.4. Влияние колебательной энтропии на концентрацию дефектов.
- •§3.5. Вакансионные комплексы.
- •§3.6. Неравновесные дефекты.
- •§3.7. Миграция дефектов.
- •Раздел IV: динамика кристаллической решетки
- •§ 4.1. Гармоническое и адиабатическое приближение. Нормальные колебания.
- •§ 4.2. Колебания однородной струны.
- •§ 4.3. Колебания цепочки с одноатомным базисом.
- •§ 4.4. Колебания линейной цепочки с двухатомным базисом.
- •§ 4.5. Колебания в трёхмерной решетке.
- •§ 4.6. Энергия нормальных колебаний. Понятие о фононах.
- •§ 4.7. Тепловые свойства твердых тел.
- •Теплоемкость.
- •Тепловое расширение.
- •Основные выводы по разделу IV.
- •Раздел V: основы электронной теории.
- •§ 5.1. Классификация твердых тел по электропроводности.
- •§ 5.2. Уравнение Шредингера для кристалла.
- •§ 5.3. Свойства волнового вектора электронов в кристалле
- •1. Свободный электрон.
- •2. Электрон в кристалле.
- •§ 5.4. Закон дисперсии для электронов в кристалле.
- •§ 5.5. Заполнение энергетических зон электронами.
- •§ 5.6. Динамические свойства электрона в кристалле.
- •§ 5.7. Приближение эффективной массы.
- •1. Центр зоны Бриллюэна (энергетическое дно):
- •2. Область вблизи точки а:
- •3. Область вблизи границ зоны Бриллюэна (верх энергетической зоны):
- •§ 5.8. Распределение электронных состояний внутри энергетической зоны.
- •§ 5.9. Распределение электронов по энергиям. Энергия Ферми.
- •§ 5.10. Экспериментальные методы исследования электронной структуры кристалла.
§1.10.Зона Бриллюэна.
Часто примитивная элементарная ячейка не всегда отражает все свойства. Поэтому в пространственной решётке вводится решётка Вигнера-Зейца – элементарная примитивная.
Для обратной решётки можно построить решётку Вигнера-Зейца , которая обладает всеми свойствами трансляционной и точечной симметрии и одновременно является примитивной. Такая решётка называется зоной Бриллюэна - это некоторая область пространства, ограниченная плоскостями в соответствии с правилами построения ячейки Вигнера-Зейца.
Именно это понятие используется для анализа явлений в кристаллических телах. Существуют первая, вторая и третья зоны Бриллюэна.
Таблица 4.
Решётка Бравэ |
Обратная решётка |
Зона Бриллюэна |
P |
P |
Кубическая |
ОКЦ – J |
ГКЦ - F |
Ромбо-додэкаэдрическая |
ГКЦ - F |
ОКЦ – J |
Кубооктаэдрическая |
Обратная решётка обладает трансляционной симметрией. Трансляционный вектор:
,
где (1.16)
h, k, l- целые числа – индексы Миллера в обратном пространстве, определяет кратность векторам в примитивном пространстве.
Замечания:
Соотношения между физическими величинами и явлениями в прямом и обратном пространстве симметричны, то есть решётки, построенные на векторах аi и bi находятся в обратной связи друг с другом.
Функции, описываемые физическими явлениями (на микро- уровне), являются периодическими. (Причём с той же периодичностью, что и прямая решётка).
(1.17)
Период совпадает с периодом кристаллической решётки. F можно разложить в ряд (так как это периодическая функция) Фурье, поэтому легко показать, что скалярное произведение 2-х векторов трансляции равно m, где m – целое число.
(1.18)
Формула (1.8) - это условие периодичности строения кристаллического тела.
Преобразование
Фурье может привести к тому, что формула
(1.18) запишется по-иному. Масштаб в обратном
пространстве можно выбрать по-разному,
выбрав коэффициент
- каждый вектор трансляции обратной
решётки. Суть та же, меняется размерность.
Существует 2 типа решёток с разным
масштабом. Коэффициент
используется в физике, тогда как в
кристаллографии обходятся без
.
(1.19)
(1.20)
Обратное пространство, имеющее параметры в раз больше обычной обратной решётки называется k- пространством, в котором анализируются волновые процессы.
Понятие квази - частицы: фонон – это некая волна и частица. Размерность волнового Где k- модуль волнового вектора.
вектора может быть доведена до размерности импульса. Обратное пространство можно представить как пространство импульсов.
(1.21)
Каждая
точка обратной решётки соответствует
определённому состоянию физической
системы с определённым значением
волнового вектора
-импульса.
Для
данного семейства плоскостей, заданного
индексами Миллера
,
межплоскостное расстояние – d,
B
- произвольный вектор трансляции.
(1.22)
(1.23)
Вектора
сопряжены вектору
.
Можно сказать, что индексы Миллера некой прямой решётки, это координаты наименьшего вектора обратной решётки.
Условие периодичности в обратной решётке:
(1.24)
Если
решётка прямая, можно выделить
элементарную ячейку и спрогнозировать
её свойства. Если решётка обратная,
выделяют и элементарную, и примитивную
ячейку. Так как физические величины
являются периодическими функциями
волнового вектора
,
а период равен
,
то для описания многих физических
явлений в кристалле достаточно рассмотреть
одну ячейку обратной решётки. Этой
ячейкой является первая
зона Бриллюэна.
Следствие:
При рассмотрении поведения квази частиц с волновыми свойствами в обратном пространстве, все значения волновых векторов , характеризующих состояние системы, лежат в первой зоне Бриллюэна. То есть для анализа явлений достаточно рассмотреть первую зону Бриллюэна.
Пример.
Необходимо найти обратную решётку для простой кубической.
1
)
2)Вычислить объём элементарной ячейки (как смешанное произведение векторов)
3)Найти примитивные вектора обратной решётки.
Это означает, что обратная решётка тоже кубическая. Попытаться в k–пространстве построить зону Бриллюэна. (Изменяется масштаб на )
4)
Границы лежат в пределах
Симметрия
сохраняется, одномерная модель твёрдого
тела – цепочка атомов, обладающая
однородностью (макро-уровень) и
периодичностью (микро - уровень).