5 . Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме.

Формула выражает теорему Гаусса для электростатического поля в вакууме: поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на ε_0.

6. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля Теорема о циркуляции вектора напряженности.

Циркуляция вектора напряженности — циркуляция вектора напряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром.

  

Циркуляция вектора напряженности — называется работа, которую совершают электрические силы при перемещении единичного положительного заряда по замкнутому пути l

  

 — Циркуляция вектора напряженности магнитного тока

 — Некий контур

 — Сумма макроскопических токов

7. Потенциал электростатического поля. Работа по перемещению точечного заряда. Разность потенциалов.

Потенциал электростатического поля. Поле консервативной силы может быть описано не только векторной функцией, но эквивалентное описание этого поля можно получить, определив в каждой его точке подходящую скалярную величину. Для электростатического поля такой величиной является потенциал электростатического поля, определяемый как отношение потенциальной энергии пробного заряда q к величине этого заряда,  j = W_п / q, откуда следует, что потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладает в данной точке поля единичный положительный заряд. Единицей измерения потенциала служит Вольт (1 В).

Работа по перемещению точечного заряда.

А₁₂ = W_n1 –W_n2 = Q_o(

Разность потенциалов - скалярная величина, равная отношению работы электрического поля по перемещению положительного заряда из одной точки поля в другую точку к величине этого заряда. В СИ разность потенциалов измеряется в вольтах.

8. Связь между напряженностью и потенціалом. Эквипотенциальные поверхности.

Эквипотенциальные поверхности

Поверхность, во всех точках которой потенциал электрического поля имеет одинаковые значения, называется эквипотенциальной поверхностью.

Между двумя любыми точками на эквипотзенциальной поверхности разность потенциалов равна нулю, поэтому работа сил электрического поля при любом перемещении заряда по эквипотенциальной поверхности равна нулю. Это означает, что вектор силы   в любой точке траектории движения заряда по эквипотенциальной поверхности перпендикулярен вектору скорости. Следовательно, линии напряженности электростатического поля перпендикулярны эквипотенциальной поверхности.

9. Диэлектрики. Виды диэлектриков.

Диэлектрическими называют материалы, основным электрическим свойством которых является способность к поляризации и в которых возможно существование электростатического поля. Реальный (технический) диэлектрик тем более приближается к идеальному, чем меньше его удельная проводимость и чем слабее у него выражены замедленные механизмы поляризации, связанные с рассеиванием электрической энергии и выделением, теплоты.

К диэлектрикам относятся воздух и другие газы, стёкла, различные смолы, пластмассы, многие виды резины.

Виды диэлектриков :

1. Диэлектрики с неполярными молекулами. Дипольный момент молекулы равен 0.

2. Диэлектрики с неполярными молекулами. Молекулы, которые в отсутствии внешнего электрического поля обладают дипольным моентом.

3. Ионные диэлектрики

10. Поляризация диэлектрика. Поляризованность, электрическое смещение, их связь с напряженностью электростатического поля. Единицы измерения. Линии электрического смещения. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.

Поляризация диэлектриков — явление, связанное с ограниченным смещением связанных зарядов в диэлектрике или поворотом электрических диполей, обычно под воздействием внешнего электрического поля, иногда под действием других внешних сил или спонтанно.

Д ля количественного описания поляризации диэлектрика пользуются векторной величиной — поляризованностью,определяемой как дипольный момент единицы объема диэлектрика:

В ектор электрического смещения равен

Поток вектора смещения электростатического поля в диэлектрике сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности свободных электрических зарядов.

Т еорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике: