72. Последовательность действий штурмана и расчетов при определении широты по высоте Полярной Звезды.

1. Подготовить к наблюдениям навигационный секстан и рабочие часы.

2. Проверить перпендикулярность зеркал СНО плоскости азимутального лимба.

3. Определить поправку рабочих часов (U_Ч) по сигналам точного времени или по сличению с хронометром.

4. Определить поправку индекса навигационного секстана (i) по звезде.

5. В быстрой последовательности измерить серию из 3-х высот Полярной звезды, замечая время каждого замера высоты.

6. Рассчитать средний отсчет секстана: и среднее время замера высоты:

7. На время Т_СР снять с путевой навигационной карты координаты счислимого места судна (φ_c, λ_c).

8. Из формуляра секстана выбрать значение его инструментальной поправки (S) и рассчитать значение поправки секстана (i + S).

9. Рассчитать значение истинной высоты Полярной звезды:

Ист.h* = OC_CP +(i + S)+Δh_d + Δh_ρ

10. Рассчитать Гринвичское время замера высоты звезды: T_ГР = T_СР + U_Ч.

11. Из МАЕ текущего года выбрать значение t _ГР:

    • из ЕТ МАЕ (с.26÷269) по дате и целому часу T_ГР → t _TГР ← Приложение 1;

    • из ОИТ МАЕ (с. 289÷319) по числу минут и секунд T_ГР → Δt _ГР (Приложение 8) и тогда:

t _ГР = t _TГР + Δt _ГР

12. Рассчитать значение местного часового угла точки Овна:

t _M = t _ГР ± λ_c E/W

13.  Из  таблицы I «Широта  по  высоте  Полярной»  МАЕ (с. 277, 278) по значению  t _M выбрать значение  «I поправки», например (см. Приложение 4):

    • для t _M = 34°30′       I попр. = –43,9′ (2000 г.);

    • для t _M = 215°30′     I попр. = +43,9′ (2000 г.);

14. Из таблицы II «Широта по высоте Полярной» МАЕ (с. 279) по значениям t _M и Ист.h* выбрать значение II поправки, например (см. Приложение 4):

    • для t _M = 135° и Ист.h* = 72° II попр. = +0,9′ (2000 г.);

15. Из таблицы III «Широта по высоте Полярной» МАЕ (с. 280), по дате и значению t _M выбрать значение III поправки, например (см. Приложение 4):

    • на I.X. для t _M = 330° → III попр. = 0,1′ (2000 г.).

16. Рассчитать значение обсервованной широты (φ₀) по формуле (14.7):

φ₀ = Ист.h* + I попр. + II попр. + III попр.

Объем вычислений для получения обсервованной широты (φ₀) по высоте Полярной звезды много меньше, чем при расчете элементов ВЛП (А_c, n = h – h_c) для любого другого светила.

Именно поэтому параллель φ₀ выгодно использовать как одну из ВЛП при определении места судна астрономическим способом.

На путевой МНК или на астрономическом бланке ф. Ш-8 параллель (φ₀) прокладывается по значению Δφ = φ₀ − φ_c (1,0′~1,0 миле):

Рис.14.3. Параллель φ₀ по высоте Полярной

При отсутствии данных по 2-й ВЛП, место судна корректируется только по широте, переносом счислимого места (т. М_c) по меридиану (рис. 14.3) на параллель φ₀₁ (или φ₀₂).

73. Частный случай определения места судна в тропика, когда высота Солнца более 88°

Достоинство этого частного случая, по сравнению с общим случаем определения места по Солнцу, состоит в том, что от начала до конца он выполняется с минимальной затратой времени.

При таких больших высотах (≥ 88°), азимут меняется очень быстро, поэтому достаточно выждать несколько минут, чтобы получить надежное пересечение ВЛП, а малые зенитные расстояния позволяют вычерчивать КРВ прямо на путевой навигационной карте и тем самым вообще исключить расчет А_c, h_c по таблицам высот и азимутов светил («ТВА-57»).

(при φ = 0 ÷ 20° и h = 85° ΔА ≈ 3° за 1 минуту)

Такой случай графического определения места может представиться лишь при плавании в тропическом поясе, (23°N – 0° – 23°S) а когда φ ≈ δ , то днем он является и единственно возможным.

Измерив около полудня 2 или 3 высоты Солнца через Δt = 3÷5 мин., наблюдатель наносит на карту «полюсы освещения» Солнца для моментов измерения по рассчитанным δ и t_ГР . Обычным путем полюсы освещения приводят к одному зениту (времени), высоты исправляются поправками и рассчитывают зенитные расстояния: Z = 90° – Ист. h. Радиусами R = Z, из соответствующих приведенных «полюсов освещения» проводятся дуги КРВ, пересечение которых определяет искомое место судна.

С точностью до 0,1′ КРВ изображается на МНК в проекции Меркатора также кругом, если его R ≤ 190′ (φ = 0°) и ≤ 164′ (φ = 30°).

С точностью до 0,2′ это условие справедливо при R ≤ 242′ (209′) соответственно.

Так (графически на МНК) можно решать задачу при h ≥ 87°, но уже при h = 88,5° [Z = 90′ (миль)] для МНК М 1:750 000 R = 23 см (т.е. max раствор циркуля без надставки).

Если φ_c мала, то центр КРВ, изображенного на карте, практически совпадает с изображением его полюса освещения. Чем больше φ_N, тем заметнее происходит сдвиг к N центра циклической кривой относительно «полюса освещения» и этот сдвиг нужно учитывать.

Величина сдвига d (в милях) определяется по формуле:

(14.12)

где D – МЧ.

Для δ = 23°N, φ ~ 25°,    h = 88° → d = 0,9′.

Для δ = 58°N, φ ~ 60°N, Н = 88° → d = 3,5 мили.