Вопрос 13

Явление двойного лучепреломления. Существуют оптически

анизотропные кристаллы (например, кварц, гипс, исландский шпат, турмалин и

т.д.), в которых наблюдается явление двойного лучепреломления. Оно

заключается в том, что при падении на кристалл луча света он разделяется

на два преломленных луча. Это явления обусловлено зависимостью

диэлектрической проницаемости среды от выбора направления в таких

кристаллах.

Вводится понятие оптической оси кристалла – это такое направление в

кристалле, в котором отсутствует явление двойного лучепреломления. Это

означает, что хотя два луча и существуют, но они никак себя не проявляют -

распространяются пространственно не разделяясь с одной и той же скоростью

( = ). Оптическая ось может быть проведена через любую точку

кристалла, т.е. она может быть любой из множества параллельных прямых.

В природе существуют одноосные и двуосные оптически анизотропные

кристаллы. В одноосных кристаллах (исландский шпат, турмалин, кварц и т.д.)

один из преломленных лучей подчиняется законам преломления света и

называется обыкновенным лучом (O), а для другого, необыкновенного луча

(е), законы преломления света не выполняются (рис.7.5,а).

В двуосных кристаллах (например, гипс) оба луча являются

необыкновенными, т.е. для них не выполняются законы преломления.

В дальнейшем будем рассматривать только одноосные кристаллы. Если на

одноосный кристалл падает НПС, то тогда на выходе из него обыкновенный и необыкновенный лучи будут ЛПС с взаимно перпендикулярными

направлениями колебаний вектора E (рис.7.5,а).

Рис.7.5

Вводится понятие главной плоскости кристалла (или главного сечения

кристалла) – это плоскость, в которой находятся оптическая ось кристалла и

падающий луч. На рис.7.5,а она совпадает с плоскостью рисунка. Из него

видно, что колебания вектора E для необыкновенного луча происходят в

главной плоскости кристалла, а для обыкновенного луча – перпендикулярно к ней.

В одноосных кристаллах, кроме направления оптической оси, существует еще одно направление, в котором не происходит пространственного разделения преломленных лучей – это направление, перпендикулярное к оптической оси.

Для него скорости распространения преломленных лучей будут разными, что

связано с различием их показателей преломления ( ).

Для других направлений, кроме этих двух, преломленные лучи

пространственно разделяются и распространяются с разными скоростями.

Это наглядно можно видеть, если построить лучевые поверхности

(волновые поверхности) для этих лучей. Для построения выбирается

произвольная точка внутри кристалла, и от нее в разных направлениях

откладываются вектора скоростей обыкновенного и необыкновенного лучей. Концы этих векторов и образуют лучевые поверхности.

Для обыкновенного луча эта поверхность представляет собой сферу, так

как скорость этой волны одинакова для всех направлений в кристалле. Для

необыкновенного луча скорость его распространения зависит от выбора

направления, и поэтому лучевая поверхность представляет собой эллипсоид

вращения (рис.7.5,б). Лучевые поверхности этих волн соприкасаются в точках их пересечения с оптической осью OO′ кристалла. Если ≤ то тогда эллипсоид вращения вписан в сферу ( ≥ ), такие кристаллы называют оптически положительными (например, кварц). Если же выполняется обратное соотношение ( ≥ ), то тогда сфера будет вписана в эллипсоид вращения. Это наблюдается для оптически отрицательных кристаллов, таких как, исландский шпат, турмалин.

Из лучевых поверхностей, приведенных на рис.7.5,б следует, что наибольшее

различие в значениях скоростей обыкновенного и необыкновенного лучей

наблюдается в направлении, перпендикулярном к оптической оси.

2. Призма Николя. Явление дихроизма. Явление двойного

лучепреломления позволяет непосредственно получить линейно

поляризованный свет за счет удаления на выходе из кристалла одного из лучей.

Примером такого способа получения ЛПС является использование призмы

Николя (рис.7.5,в).

Две половины призмы, изготовленные из исландского шпата, склеены

тонким слоем канадского бальзама ( = 1,550). Луч НПС посылается

перпендикулярно к оптической оси кристалла и движется в нем

пространственно, не разделяясь до слоя канадского бальзама. Исландский шпат является оптически отрицательным кристаллом, т.е. для него будет

выполняться такое условие: = 1,486 ≤ = 1,658 . Поэтому для обыкновенного луча слой канадского бальзама будет оптически менее плотным ( > ), чем исландский шпат, и при специальном подборе угла падения i (он должен быть больше предельного угла полного внутреннего отражения) обыкновенный луч полностью отражается от слоя канадского бальзама. Необыкновенный луч, для которого слой бальзама является более плотной средой ( < ), чем кристалл исландского шпата, проходит слой бальзама и проникает во вторую половину призмы.

Можно получить ЛПС, не прибегая к необходимости удаления одного из

лучей. Так, например, в изотропных кристаллах наблюдается явление

дихроизма, т.е. они в той или иной мере поглощают свет. Наиболее сильно это явление наблюдается в кристалле турмалина, в котором один из лучей

(обыкновенный) полностью поглощается кристаллом, и на выходе из него

получается ЛПС