Вопрос 1 Интерференция волн. Когерентные волны. Интенсивность при интерференции. Геометрическая и оптическая разность хода волн.

Интерференция света — явление перераспределения энергии света при сложении двух когерентных лучей, в результате чего образуются максимумы и минимумы света.Максимумы света наблюдаются при разности фаз равной четному числу π, минимумы при разности фаз,равной нечетному числу π

Max: усиление при геометр разности хода

Min: ослабление при геометр разности хода

Когерентностные волны – это волны разность фаз которых не зависит от времени.

Интенсивность при интерференици определяется методм вращающегося вектора амплитуды

1.При амплитуды максимальна

2.При амлитуда минимальна

Геометрическая разгость хода – это геометрическая разность путей распространения волн.

Оптическая разность хода – это геометрическая разность путей распространения волн в среде.

Вопрос 2 Интерференция от двух когерентных источников .Ширина интерференционной полосы. Способы наблюдения интерференции.

Интерференция света — явление перераспределения энергии света при сложении двух когерентных лучей, в результате чего образуются максимумы и минимумы света.Максимумы света наблюдаются при разности фаз равной четному числу π, минимумы при разности фаз,равной нечетному числу π

Max: усиление при геометр разности хода

Min: ослабление при геометр разности хода

Ширина интерференционных полос — это расстояние на экране между двумя с оседними светлыми или двумя темными полосами.

Пусть две плоские световые волны падают на экран под углами φ1 и φ2 ,

точки A и B - середины двух соседних светлых полос на экране,AC -поверхность равной фазы первой волны,AD - поверхность равной фазы второй волны.

Из рис. 19 видно, что поверхность равной фазы AC первой волны еще не дошла до точки B на отрезок CB, а поверхность AD второй волны уже зашла за точку B на отрезок BD.

Т очки A и B - середины соседних светлых полос, тогда оптическая разность хода равна длине волны ∆=λ, так как при переходе по экрану на одну полосу разность хода меняется на λ.

С пособы наблюдения интерференции.

1.Метод Юнга. Прошедший через узкую длинную щель S свет, вследствие дифракции образует расходящийся пучок, который падает на второй экран B с двумя, параллельными между собой узкими щелями S1 и S2, расположенными близко друг к другу на равных расстояниях от S. Эти щели действуют как вторичные синфазные источники, и исходящие от них волны, перекрываясь, создают интерференционную картину, наблюдаемую на у даленном экране C.

2.Зеркала Фринеля. Источником служит узкая ярко освещенная щель S, параллельная ребру между зеркалами. Отраженные от зеркал пучки падают на экран, и в той области, где они перекрываются (поле интерференции), возникает интерференционная картина. От прямого попадания лучей от источника S экран защищен ширмой Э1 . Для расчета освещенности J экрана можно считать, что интерферирующие волны испускаются вторичными источниками S1 и S2 , представляющими собой мнимые изображения щели S в зеркалах.

3 .Бипризма Френеля

В данном интерференционном опыте, также предложенном Френелем, для разделения исходной световой волны на две используют призму с углом при вершине, близким к 180°.Источником света служит ярко освещенная узкая щель S, параллельная преломляющему ребру бипризмы (рис. 8.5).

Можно считать, что здесь образуются два близких мнимых изображения S₁ и S₂ источника S, так как каждая половина бипризмы отклоняет лучи на небольшой угол .