- •I. Электростатика
- •1.1. Электрический заряд. Закон сохранения заряда
- •1.2. Закон Кулона
- •1.4.Принцип суперпозиции электрических полей
- •1.5. Электрический диполь
- •3.1. Работа сил электрического поля:
- •3.2. Потенциал электростатического поля
- •3.3. Эквипотенциальные поверхности
- •3.4. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •4.1. Полярные и неполярные диэлектрики
- •4.2. Поляризация ориентационная и электронная. Поляризованность. Напряженность поля в диэлектрике
- •4.3. Теорема Гаусса - Остроградского для поля в диэлектрике. Связь векторов - смещения, - напряженности и - поляризованности
- •4.4. Граничные условия для векторов и
- •5.1. Проводник во внешнем электростатическом поле
- •5.2. Электрическая емкость
- •5.3. Энергия заряженного проводника, системы проводников и конденсатора
- •1. Электрический ток и его характеристики
- •2. Электродвижущая сила источника тока. Напряжение
- •3. Закон Ома для однородного участка цепи и закон Ома в дифференциальной форме
- •3.2. Закон Ома в дифференциальной форме
- •4. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •5. Закон Джоуля - Ленца
- •6. Закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме
- •7. Правила Кирхгофа
- •I5 ε1 i6
- •I8 i3 ε3 i7
- •8.1. Магнитный момент контура с током. Магнитная индукция
- •8.2. Закон Ампера
- •8.3. Закон Био - Савара - Лапласа
- •8.3.1. Поле поямого тока:
- •8.3.2. Поле кругового тока
- •9.1. Циркуляция вектора магнитной индукции. Поле соленоида и тороида
- •9.1.1. Поле соленоида
- •9.1.2. Поле тороида
- •9.2. Магнитный поток. Теорема Гаусса
- •9.3. Работа перемещения проводника и рамки с током в магнитном поле
- •9.4. Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца
- •10.1. Магнитные моменты атомов
- •I e
- •10.2. Намагниченность и напряженность магнитного поля
- •10.3. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •10.4. Виды магнетиков
- •11.1. Явление электромагнитной индукции
- •11.2. Явление самоиндукции
- •11.3. Токи при размыкании и замыкании цепи
- •12.1. Первое уравнение Максвелла
- •12.2. Ток смешения. Второе уравнение Максвелла
- •12.3. Третье и четвертое уравнения Максвелла
- •12.4. Полная система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •12.5. Волновые уравнения
- •Часть II
4.1. Полярные и неполярные диэлектрики
Различают два основных типа диэлектриков: полярный и неполярный.
Диэлектрик называют неполярным, если в его молекулах в отсутствие внешнего электрического поля центры тяжести отрицательных и положительных зарядов совпадают, например, Для них диполный момент , т. к. . И, следовательно, суммарный дипольный момент неполярного диэлектрика .
В молекулах полярных диэлектриков (, спирты, НС1...) центры тяжести зарядов разных знаков сдвинуты друг относительно друга. В этом случае молекулы обладают собственным дипольным моментом . Но эти дипольные моменты в отсутствие внешнего электрического поля из-за теплового движения молекул ориентированы хаотически и суммарный дипольный момент такого диэлектрика равен нулю, т. е.
4.2. Поляризация ориентационная и электронная. Поляризованность. Напряженность поля в диэлектрике
Если диэлектрик внести в электрическое поле, то в нем произойдет перераспределение связанных зарядов. В результате этого суммарный дипольный момент диэлектрика становится отличным от нуля. В этом случае говорят, что произошла поляризация диэлектрика. Различают три типа поляризации диэлектриков:
1) ЭЛЕКТРОННАЯ: oна наблюдается в неполярных диэлектриках, когда электронная оболочка смещается относительно ядра против поля (см. рис. 1).
2) ОРИЕНТАЦИОННАЯ: она наблюдается в полярных диэлектриках, когда диполи стремятся расположиться вдоль поля. Этому препятсятвует тепловое хаотическое движение.
3) ИОННАЯ: она наблюдается в твердых кристаллических диэлектриках, когда внешнее поле вызывает смещение положительных ионов по полю, а отрицательных - против поля.
Количественной мерой поляризации диэлектрика является поляризованность диэлектрика - векторная величина, равная отношению суммарного дипольного момента малого объема диэлектрика к величине этого объема , т. е.
(1)
в СИ Р измеряется в Кл / м2.
Таким образом, вектор поляризованности диэлектрика равен дипольному моменту единицы объема поляризованного диэлектрика.
Как показывает опыт у изолированных диэлектриков вектор поляризованности для не слишком больших пропорционален напряженности электрического поля, т.е.
, (2)
где - электрическая постоянная, æ - называется диэлектрической восприимчивостью диэлектрика; это безразмерная величина, которая для вакуума и, практически, для воздуха, равна нулю(æ - каппа, греческая буква).
Итак, при внесении диэлектрика в электрическое поле с напряженностью происходит поляризация диэлектрика, в результате которой возникает поле связанных зарядов, направленное против внешнего поля ( см. рис. 2).
Н апряженность поля связанных зарядов обозначим через ; оказывается она пропорциональна напряженности поля в диэлектрике, т.е. поэтому напряженность поля в диэлектрике, или.
называют относительной диэлектрической проницаемостью вещества или среды; - безразмерная величина; т.к. æ =0 для вакуума и, практически, для воздуха, для этих же сред = 1. Итак, поле в диэлектрике ослабляется в ε раз, по сравнению с полем в вакууме.
Из рис. 2 следует, что связанный суммарный заряд не равен нулю лишь на поверхности диэлектрика. Эти заряды называются поверхностными поляризационными зарядами.