- •3. Криволинейное движение
- •5. Закон сохранения импульса
- •[Править]Вывод из формализма Ньютона
- •[Править]Связь с однородностью пространства
- •[Править]Вывод из формализма Лагранжа
- •[Править]Закон сохранения импульса в общей теории относительности
- •9. Энергетические уровни
- •11. Потенциальная энергия заряда в электрическом поле
- •Вычисление циркуляции вектора в по замкнутому контуру
- •К теореме о циркуляции вектора в
- •13. Формула потока вектора противоречит принципу причинности
- •Может ли вектор течь?
- •Поток вектора напряженности или полная напряженность?
- •14. Проводник в электрическом поле
- •15. Электрическое поле в диэлектриках
11. Потенциальная энергия заряда в электрическом поле
Сравним гравитационное взаимодействие тел и электростатическое взаимодействие зарядов. Тело массой т в поле тяжести Земли обладает потенциальной энергией. Работа силы тяжести равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком:
(Здесь и далее мы будем обозначать энергию буквой W.) Точно так же, как тело массой т в поле силы тяжести обладает потенциальной энергией, пропорциональной массе тела, электрический заряд в электростатическом поле обладает потенциальной энергией Wp пропорциональной заряду q. Работа сил электростатического поля А равна изменению потенциальной энергии заряда в электрическом поле, взятому с противоположным знаком:
12. Криволинейный интеграл произвольного вектора A вдоль какого-либо произвольного замкнутого контура L называется циркуляцией этого вектора вдоль контура L.
.
Интеграл есть циркуляция вектора индукции магнитного поля вдоль произвольного замкнутого контура L. Циркуляция вектора A по произвольному замкнутому контуру L, проведенному вокруг постоянного тока I, равна:
, (в "СИ")
, (в гауссовой системе)
где c = 3·1010 см/с - скорость света.
Вычисление циркуляции вектора в по замкнутому контуру
Рис. 1
Циркуляция вектора В по замкнутому контуру вокруг постоянного тока не зависит от вида контура и определяется только силой тока.
Ток I считается положительным, если его направление связано с направлением обхода контура правилом правого винта.
Циркуляция вектора В по замкнутому контуру, не охватывающему ток, равна нулю.
Допустим теперь, что магнитное поле создается несколькими постоянными токами. Магнитные поля отдельных токов удовлетворяют принципу суперпозиции, а циркуляции этих полей по одному и тому же замкнутому контуру складываются алгебраически. В результате получаем: циркуляция вектора индукции магнитного поля В постоянных токов по произвольному замкнутому контуру равна сумме всех токов, охватываемых контуром, умноженной на 0 (в системе "СИ") и на 4/c (в гауссовой системе). Это положение называется теоремой о циркуляции вектора индукции магнитного поля В или законом полного тока.
, в ("СИ")
. (в гауссовой системе)
К теореме о циркуляции вектора в
Рис. 2
Точкой» обозначены токи, текущие перпендикулярно чертежу на нас, "крестиком" - токи, текущие перпендикулярно чертежу от нас.
Если ток течет по объему и плотность тока j конечна, то:
,
где S - любая поверхность, натянутая на контур, по которому вычисляется циркуляция.
В этом случае теорема о циркуляции вектора В записывается следующим образом:
, (в "СИ").
Теорема о циркуляции в дифференциальной форме имеет вид:
rot B = 0j, (в "СИ")
rot B = [4/c]j. (в гауссовой системе)
Это уравнение имеет дифференциальный характер и справедливо для любой точки.
13. Формула потока вектора противоречит принципу причинности
В современной физике потоком вектора а называют скалярную физическую величину Φа = ∫S а dS = ∫S (а n) dS , ( 1 ) где S – площадь произвольно расположенной поверхности; а – произвольная векторная величина, начало которой лежит на поверхности S; dS = ndS – псевдовектор, поставленный в соответствие ориентированной элементарной площадке (И.Бронштейн и К.Семендяев, 1968); n – орт нормали к элементарной площадке dS. Чаще всего приводится первая запись уравнения (1), но это не меняет того, что физическая величина Φа в уравнении (1) является скаляром. Псевдовектор элементарной площадки dS, является чистой математической абстракцией. Согласно уравнению (1) Φа = f(а). На странице, посвященной физическому содержанию векторной величины, показано, что согласно принципу причинности произвольную векторную величину а следует рассматривать как локализациюполного вектора, распределенного по площади, в точке с заданными координатами. Когда в математике и физике сначала вводят понятие частной величины (локального вектора), а затем – понятие общей величины, называемой потоком вектора, то мы имеем дело с не всегда оправданным проявлениеминдуктивного метода – от частного к общему. А дедуктивный метод предполагает сначала введение полной величины (неудачно названной в данном случае потоком вектора), а затем уже – введение локализованной величины (самого вектора). Термин "поток вектора" является, по нашему мнению, отражением неаккуратности в присвоении названий физическим величинам и должен быть заменен другим термином. Процитируем справочник И.Бронштейна и К.Семендяева (1986): "Каждой ориентированной плоской площадке Σ можно поставить в соответствие вектор S, имеющий направление n и модуль, равный ее площади S". На основании такого представления действительно может показаться, что такая векторная величина, как перемещение объема ΔV, является скаляром, так как определяется скалярным произведением ΔV = хdS. Но представление о том, что поток вектора скорости является скалярной величиной, приводимое в учебниках по физике, противоречит принципу причинности. Например, перемещение dx центра перемещаемого объема dV является следствием перемещения этого объёма, а не его причиной. При соблюдении принципа причинности следует записать выражение dx = dV/dS. И тогда элементарная площадка dS остается скаляром, чем она, по сути дела, и является. А понятие о псевдовекторе площадки dS остается математической абстракцией, не имеющей физического содержания. Почему же в теории физического поля применяются скалярные потоки вектора? Дело в том, что при анализе физического поля не применяются понятия о проточных системах и перемещаемых координатах состояния, и применение скалярных потоков вектора себя оправдывает теоретически, так как в этом случае оно не противоречит принципу причинности. Но и тут следует заметить, что вместо записи dS, как это принято в векторном анализе, предпочтительнее указывать запись ndS. В частности, поток вектора магнитной индукции B (магнитный поток) Φm = ∫S BndS является величиной скалярной, ведь в магнитных цепях никакая координата состояния не перемещается. Это следует объяснять при преподавании, чтобы не казалось, будто в магнитных цепях что-то движется. А такие мысли могут появиться по причине того, что в термине "магнитный поток" присутствует слово "поток".