- •Уравнение Пуассона
- •Энергия системы неподвижных зарядов
- •Поле в близи пов-ти проводника
- •Электроемкость
- •Энергия заряж. Проводника и кондесатора
- •Силовые линии эл. Поля и линии тока
- •Сторонние силы
- •Вектор индукции магнитного поля
- •Закон Био-Савара-Лапласа
- •Принцип суперпоз. Маг. Полей
- •Расчет маг. Поля соленоида и тороида.
- •Намагниченность вещества
- •Ферромагнетики, парамагнетики, диамагнетики..
- •Поток вектора магнитной индукции.
- •Магнитный момент конт. С током
- •Контур с током в магнитном поле
Силовые линии эл. Поля и линии тока
Силовой линией электрического поля называется линия, в каждой точке которой касательная совпадает с вектором напряженности поля.
Линия тока - линия в поле течения, касательная к которой в каждой точке совпадает с направлением вектора скорости в этой точке в данный момент времени. Через каждую точку пространства можно провести только одну Л. т. за исключением особых точек уравнения.
№13
Сторонние силы
Для протекания тока в течение продолжительного времени на заряды в электрической цепи должны действовать силы, отличные по природе от сил электростатического поля, такие силы получили название сторонних сил. Эти силы могут быть обусловлены химическими процессами, диффузией носителей тока в неоднородной среде, электрическими (но не электростатическими) полями, порождаемыми переменными во времени магнитными полями, и т. д. Всякое устройство, в котором возникают сторонние силы, называется источником электрического тока.
З. Ома и Дж.-Ленца в инт. и дифф. форме.
- закон Джоуля-Ленца в интегральной форме.
- закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме: объемная плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению его удельной электрической проводимости на квадрат напряженности электрического поля.
- уравнение выражает собой закон Ома в интегральной форме для участка цепи: падение напряжения на участке цепи равно сумме падений электрического потенциала на этом участке и эдс всех источников электрической энергии,включённых на участке. Запись закона Ома в дифференциальной форме: Здесь – удельная электропроводность.
№14
Вектор индукции магнитного поля
Для описания магнитного поля необходимо ввести силовую характеристику поля, аналогичную вектору напряженности E электрического поля. Такой характеристикой является вектор магнитной индукции B. Вектор магнитной индукции B определяет силы, действующие на токи или движущиеся заряды в магнитном поле. За положительное направление вектора B принимается направление от южного полюса S к северному полюсу N магнитной стрелки, свободно устанавливающейся в магнитном поле. Таким образом, исследуя магнитное поле, создаваемое током или постоянным магнитом, с помощью маленькой магнитной стрелки, можно в каждой точке пространства определить направление вектора B. Такое исследование позволяет представить пространственную структуру магнитного поля.
Закон Био-Савара-Лапласа
физический закон для определения вектора индукции магнитного поля, порождаемого постоянным электрическим током. Пусть постоянный ток течёт по контуру (проводнику) , находящемуся в вакууме, — точка, в которой ищется (наблюдается) поле, тогда индукция магнитного поля в этой точке выражается так:
Принцип суперпоз. Маг. Полей
магнитное поле любого тока может быть вычислено как результат векторного сложения (суперпозиции) магнитных полей, создаваемых отдельными элементами тока. Это правило получило название принципа суперпозиции магнитных полей.
№15
Th. о цирк. вектора индукции маг. поля в </,/> форме
Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля в дифференциальной и интегральной форме.
rotB=rotrotA=graddivA-∆A=μ0I;
rotB=μ0I. – дифференциальная форма теоремы о циркуляции вектора магнитной индукции.
По формуле Стокса
∫rotBdS=μ0∫IdS=μ0∑I; μ0∫IdS=∫BdL – интегральная форма теоремы о циркуляции вектора магнитной индукции.
№16