- •Содержание
- •VI. Лазерные стандарты длины и частоты
- •Yi. Автомодуляция излучения в резонаторе лазера на твердом теле
- •Yii. Лазеры ультракоротких импульсов
- •Yiii. Свойства ультракоротких импульсов
- •IX. Измерение параметров ультракоротких лазерных импульсов
- •X. Полупроводниковые лазеры
- •Краткая история создания лазеров Цезиевый атомно-лучевой квантовый стандарт частоты
- •Принцип работы лазера
- •Лазер, как автоколебательная система
- •I. Взаимодействие света с веществом
- •1.1. Спектр излучения
- •1.2. Тепловое излучение
- •1.3. Коэффициент поглощения
- •1.5. Люминесценция
- •1.7. Сверхизлучение
- •1.8. Энергетические характеристики электромагнитного поля
- •Объемная плотность энергии в пучке
- •1.9. Оценки частоты Раби и мощности излучения, необходимой для проявления когерентрных эффектов взаимодействия поля с веществом
- •2.1. Газоразрядные лампы для оптической накачки лазеров
- •2.2. Многослойные диэлектрические зеркала
- •2.3. Лазеры на активированных кристаллах
- •2.4. Система оптической накачки лазеров на твердой активной среде
- •2.5. Неодимовый лазер
- •III. Лазерные резонаторы
- •3.1. Лазерные пучки
- •3. 3. Гауссовы пучки света
- •3.4. Фокусировка гауссова пучка линзой
- •3.5. Идеальный открытый оптический резонатор
- •Iy. Лазерная генерация
- •4.1. Вероятности переходов
- •4.2. Схемы накачки активной среды лазеров
- •4.4. Энергетическое условие стационарной генерации
- •4.5. Расчет коэффициента усиления активной среды для твердотельных лазеров с импульсной оптической накачкой
- •4.6. Пороговая энергия накачки лазера с импульсной накачкой
- •4.7. Определение коэффициента усиления и скорости накачки по
- •4.8. Фазовое условие генерации
- •4.9. Селекция мод лазерного резонатора
- •4.10. Принцип конкуренции мод
- •4.11. Принцип максимальной ширины спектра излучения лазера
- •4.12. Перестройка частоты излучения одночастотного лазера путем микроперемещения лазерного зеркала
- •4.13. Лазеры со стабилизацией частоты излучения
- •4.14. Оптическое гетеродинирование
- •4.15. Лазерные стандарты длины и частоты. Измерение частоты и длины волны лазерного излучения
- •4.16. Многочастотный спектр излучения лазера
- •4.17. Мощность стационарной генерации лазера
- •5.2. Моноимпульсная генерация
- •5.3. Пассивная модуляция добротности резонатора
- •5.4. Измерение энергии и мощности лазерных импульсов
- •5.5. Регистрация формы лазерных импульсов электронно-оптической камерой
- •Yi. Автомодуляция излучения в лазерном резонаторе
- •6.2. Измерения мощности лазерного излучения в широком динамическом диапазоне
- •6.3. Динамика лазера с неустойчивым и разъюстированным плоским резонатором
- •6.4. Механизмы автомодуляции потерь лазерного резонатора
- •6.4.1. Самонаведенная линзовость в активной среде лазера
- •6.4.2. Автомодуляция излучения лазера самонаведенной амплитудно-фазовой решеткой
- •6.4.3. Автомодуляция излучения в сложном резонаторе
- •Yii. Лазеры ультракоротких импульсов
- •7.1. Первые исследования сверхкоротких лазерных импульсов
- •7.2. Автокорреляция лазерных импульсов. Интерферометр Майкельсона
- •7.3. Автокорреляционная функция лазерного импульса
- •7.4. Описание излучения на выходе лазера как суперпозиции эквидистантных монохроматических плоских волн
- •7.5. Модулированные оптические волны
- •7.6. Сверхкороткие импульсы, генерируемые двухчастотным лазером с постоянной накачкой
- •Зависимость интенсивности излучения от времени можно записать следующим образом:
- •7.7. Пульсации излучения непрерывного двухчастотного гелий-неонового лазера
- •7.8. Регулярные пульсации излучения гелий неонового лазера, в спектре которого регистрируются 7 дискретных частот
- •7.9. Современные лазеры ультракоротких импульсов
- •Yiii. Свойства ультракоротких импульсов
- •Зависимость спектра импульсного лазерного излучения от времени
- •8.2. Квазимонохроматическое приближение
- •8.3. Импульс гауссовой формы в среде с дисперсией
- •8.4. Фазовая модуляция — уширение и сжатие импульсов с линейным чирпом
- •8.5. Фемтосекундные лазерные системы
- •IX. Измерение параметров ультракоротких лазерных импульсов
- •9.1. О некоторых заблуждениях в области корреляционных измерений длительности ультракоротких лазерных импульсов
- •9.3. Измерение акф для периодической последовательности импульсов
- •9.4. Влияние линейной фазовой модуляции несущей частоты на корреляционные функции излучения
- •X. Полупроводниковые лазеры
- •10.1. Оптические свойства полупроводников
- •10.2. Cвойства p-n переходов
- •10.3. Полупроводниковые лазеры на гетеропереходах
- •11.1. Накачка газовых активных сред
- •11.2.2. Химическая накачка
- •11.2.3. Лазеры с газодинамической накачкой
- •11.3. Лазеры на нейтральных атомах
- •11.3.1. Гелий-неоновый лазер
- •11.4. Молекулярные лазеры
- •11.5. Газовые лазеры на ионах аргона
- •11.4.1. Гелий-кадмиевый лазер
- •11.5. Эксимерные лазеры
- •Основные принципы, соотношения и константы физики лазеров
- •Тестовые задания
- •Раздел 1. Общие вопросы. Конструктивные элементы лазеров
- •Раздел 2. Взаимодействие излучения с веществом
- •Раздел 3. Лазерные резонаторы и световые пучки
- •Раздел 4. Лазерная генерация
- •Раздел 5. Динамика лазеров
Лазер, как автоколебательная система
Лазер относится к классу приборов, называемых автоколебательными системами, под которыми понимают устройства, способные преобразовывать электрическую энергию источников постоянного тока или напряжения в энергию электромагнитных колебаний при отсутствии внешнего переменного возбуждения. Такие устройства широко применяют в классической электронике и радиотехнике. Автогенератор имеет в своем составе нелинейный элемент, усиливающий электрические колебания за счет энергии источника постоянного тока, линейный элемент, обладающий резонансными свойствами, и цепь обратной связи (рис.9).
Активным элементом, усиливающим электрические колебания, может быть транзистор, клистрон, туннельный диод…
В электронных генераторах синусоидальных колебаний в цепи обратной связи необходимо использовать резонансный контур с высокой добротностью, например, кварцевый резонатор. При этом цепь обратной связи необходимо построить таким образом, чтобы усилитель работал в линейном режиме, а сигнал обратной связи поступал на вход усилителя в определенной фазе по отношению к выходному сигналу, для того, чтобы реализовались условия положительной обратной связи.
Рис.9. Блок-схема электронного генератора.
Часть сигнала Рос, возникающего на выходе активного элемента (Рвых), направляют на его вход. При включении источника питания происходит переходный процесс самовозбуждения системы. Слабый сигнал шума, всегда присутствующий на выходе электронного усилителя, подается на его вход в нужной фазе и усиливается. При самовозбуждении генератора амплитуда выходного сигнала сильно возрастает. В принципе возрастание амплитуды должно происходить неограниченно. Однако, рано или поздно наступает насыщение усиления активного элемента, вследствие нелинейности его усиления, и генератор выходит на установившийся режим колебаний.
Очевидно, что в установившемся режиме выполняется баланс энергии потребляемой генератором от источника питания Рист и энергии всех потерь, включая выходную мощность, передаваемую в нагрузку. При переходе к относительным величинам - коэффициенту усиления активного элемента Кус = Ра,вых /Ра,вх , (равному отношению интенсивностей выходного и входного сигнала активного элемента) и коэффициенту потерь энергии генерируемых колебаний Кпот условие баланса энергии формулируется в виде равенства: Kус = Kпот.
Глядя на рис. 8 и 9 нетрудно заметить, что лазер – типичный автогенератор, хотя принцип действия оптического усиливающего свет элемента, находящегося в резонаторе, существенно отличаются от работы транзистора.
Расчеты характеристик генераторов электрических колебаний радио- и СВЧ диапазонов, основанные на решении линейных дифференциальных уравнений и компьютерном моделировании, обычно не представляет принципиальных трудностей. Поэтому такие задачи относят к области техники. Принципиальных проблем, интересных с физической точки зрения здесь не возникает и такого рода системы хорошо изучены.
Иное дело лазеры. Здесь пока отсутствует полное понимание многообразных и слабо изученных нестационарных физических процессов взаимодействия излучения, обладающего огромной спектральной плотностью мощности, с веществом. Поэтому исследования лазеров и, в особенности динамики лазеров, представляют интерес не только для практического применения в лазерных технологиях, но и в научном отношении.
Впрочем, лазеры, работающие в разных режимах генерации, необходимые для многочисленных применений, строят чисто эмпирически практически без теорий, на основе многолетнего опыта и технологий, накопленных в лазерной технике за 50 лет ее существования.