- •Механика сплошной среды (60 часов)
- •1. Роль науки в механике сплошной среды [1]
- •1.1. Введение в механику сплошной среды
- •1.3. Области и разделы мсс
- •1.4. Основные задачи механики сплошных сред в бурении
- •1.5. Инструментарий мсс
- •2. Среды, применяемые и встречающиеся при бурении нефтяных и газовых скважин [2]
- •2.1. Основы течения сред
- •Вязкость
- •2.2. Типы жидкостей Ньютоновская жидкость
- •2.3. Буровые растворы и их технологические функции
- •2.4. Типы буровых растворов
- •2.5. Основные параметры бурового раствора
- •2.7. Примеси, загрязняющие буровой раствор
- •2.8. Оборудование для регулирования параметров раствора
- •3. Уравнения гидромеханики (мсс) [1]
- •3.1. Кинематика сплошной среды
- •3.2. Система дифференциальных уравнений потока жидкости
- •3.4. Общая система уравнений гидромеханики [3] Из вышеизложенного следует, что движение сплошной среды, определяемые фундаментальными физическими законами описывается системой уравнений:
- •4. Задачи Гидромеханики в бурении
- •4.1. Течение в щелевом канале
- •4.2. Течение в кольцевом канале и круглой трубе
- •4.3. Изменение забойного давления при спускоподъемных операциях в скважинах (спуск и подъем колоны труб с постоянной скоростью)
- •4.4. Влияние проницаемости стенки скважины на гидравлические потери
- •4.5. Влияние конфигурации сечения затрубного пространства скважины на гидравлические потери и другие показатели течения жидкости
- •4.6. Гидравлический удар в скважине
- •4.7. Отчистка ствола скважины от шлама
- •4.8. Определение скорости осаждения частиц
- •5. Уравнения механики деформированного тела (мдт)
- •5.1.Элементы теории деформаций
- •5.2. Динамические величины и элементы теории напряжений
- •5.3. Мгновенные уравнения состояния и критерии прочности
- •5.4. Временные уравнения состояния и критерии длительной прочности
- •5.5. Критерии разрушения на основе теории трещин
- •5.6. Общая система уравнений механики деформируемого твердого тела
- •6.2. Устойчивость горных пород в скважинах
- •Литература
- •Дополнительная литература
- •Темы рефератов (дополнительные темы для изучения)
4. Задачи Гидромеханики в бурении
Базовые задачи гидродинамики при промывке и цементировании скважин
При промывке и цементировании скважин базовыми задачами гидромеханики, являются
- задачи о течении жидкости в плоской щели (между двумя бесконечными параллельными пластинами);
- задачи о течении жидкости в круглой трубе и кольцевом пространстве между двумя соосными цилиндрами.
Решение этих задач производятся при следующих условиях:
- жидкость несжимаема ; течение установившееся ; все частицы жидкости движутся параллельно твердым стенкам канала (скважины, трубы), т.е. одномерное течение вдоль оси канала; концевые эффекты пренебрежимо малы т.е. поток в любом сечении идентичен; вдоль потока действует постоянный градиент давлений, равный , где - полный перепад давлений между двумя сечениями, находящимися на расстоянии L.; на жидкость действует объемная сила, обусловленная только силой тяжести: , при чем знак (+) – если жидкость движется вниз, (-) в верх, когда направление оси OZ совпадает с направлением движения.
Ниже рассмотрим задачу о течении жидкости в плоской щели (между двумя бесконечными параллельными пластинами).
4.1. Течение в щелевом канале
Ламинарное течение ньютоновской жидкости основными характеристиками потока в щели являются:
- объемный расход (4.1)
- средняя скорость (4.2)
- коэффициент сопротивления . (4.3)
Здесь 2h – ширина щели; b – глубина щели; L – высота щели; - параметр Рейнольдса для плоской щели; - динамическая вязкость [Па•с];
Например, при , , , имеем:
; ; т.е. на каждые 1000 м гидравлические потери составят 1,2 МПа.
Ламинарное течение неньютоновской жидкости (Бингама)
Схема профиля скорости в щелевом канале неньютоновской жидкости (Бингама) приведена на Рис. 8. Для неньютоновской жидкости Шведова-Бингама условие страгивания покоящейся жидкости является соотношение:
(4.4)
здесь - статическое касательное напряжения сдвига у поверхности канала.
Условием существования движения является соотношение:
(4.5)
здесь - динамическое касательное напряжения сдвига; - жесткое ядро потока.
Для практических инженерных расчетов представляет интерес случаи, когда т.е. расчет параметров движущейся жидкости. Поэтому для неньютоновских жидкостей основные характеристики потока имеют вид:
- объемный расход (4.6)
- средняя скорость (4.7)
- коэффициент сопротивления (4.8)
из уравнений (4.6, 4.7) можно выразить перепад давлений:
(4.9)
Здесь - обобщенный параметр Рейнольдса;
- приведенная вязкость жидкости Шведова-Бингама;
- параметр Сен-Венанна для плоской щели.
Например, при , , , имеем:
; ; ; ; т.е. на каждые 1000 м гидравлические потери составят 0,675 МПа.
Степенная модель движения неньютоновской жидкости
Соотношения основных характеристик потока имеют вид:
- объемный расход (4.10)
- средняя скорость (4.11)
где: .
- коэффициент сопротивления (4.12)
Здесь - обобщенный параметр Рейнольдса;
- приведенная вязкость Освальда-Вейля для плоской щели.
Еще раз подтверждает условие, что если n=1, K= , то выражения совпадают с уравнениями для ньютоновской жидкости.
Таким образом, все приведенные формулы могут быть использованы и при расчете характеристик течения жидкостей по наклонной плоскости или длинном лотке (желобе), у которого ширина b днища во много раз больше глубины потока h. Для этого необходимо принять и заменить 2b на b, где - угол наклона плоскости (лотка) к горизонту.