- •Боровская модель атома
- •Полуклассическая теория Бора
- •Модели атомов
- •Решение уравнения Шрёдингера
- •Визуализация орбиталей атома водорода
- •Принцип Паули
- •[Править] Строение атомов и принцип Паули
- •Распределение электронов по орбиталям в водородоподобных и многоэлектронных атомах
- •Структура периодической системы
- •Ядерно-физические характеристики
- •Моменты ядра
- •Магнитный момент
- •Электрический квадрупольный момент
- •Энергия связи
- •Ядерные силы
- •Уровни ядра
- •Ядерные реакции
- •Закон радиоактивного распада
- •Виды лучей радиоактивного распада
- •Альфа-распад
- •Бета-распад
- •Гамма-распад (изомерный переход)
- •Цепные реакции
- •Типы реакций
- •Термоядерная энергетика и гелий-3
- •Стандартная модель
- •Фермионы
- •Античастицы
- •Номенклатура мезонов
- •Мезоны без аромата
- •Мезоны с ароматом
Номенклатура мезонов
Имя мезона образуется так, чтобы оно определяло его основные свойства. Соответственно, по заданным свойствам мезона можно однозначно определить его наименование. Способы именования разделяются на две категории, в зависимости от того, имеет мезон «аромат» или нет.
Мезоны без аромата
Мезоны без аромата — это такие мезоны, все квантовые числа ароматов которых равны нулю. Это означает, что эти мезоны являются состояниями кваркония (пар кварк-антикварк одинакового аромата) или линейными комбинациями таких состояний.
Имя мезона определяется его суммарным спином S и суммарным орбитальным угловым моментом L. Так как мезон составлен из двух кварков с s = 1/2, суммарный спин может быть только S = 1 (параллельные спины) или S = 0 (антипараллельные спины). Орбитальное квантовое число L появляется за счет вращения одного кварка вокруг другого. Обычно больший орбитальный момент проявляется в виде большей массы мезона. Эти два квантовых числа определяют четность P и зарядово-сопряжённую чётность C мезона:
P = (−1)L+1
C = (−1)L+S
Также L и S складываются в полный момент J, который может принимать значения от |L−S| до L+S с шагом единица. Возможные комбинации описываются при помощи символа терма 2S+1LJ (вместо числового значения L используется буквенный код, см. спектроскопические символы) и символа JPC (для обозначения используется только знак P и C)
Возможные комбинации и соответствующие обозначения мезонов даны в таблице:
|
JPC = |
(0, 2…)− + |
(1, 3…)+ − |
(1,2…)− − |
(0, 1…)+ + |
Кварковый состав |
2S+1LJ = * |
1(S, D, …)J |
1(P, F, …)J |
3(S, D, …)J |
3(P, F, …)J |
† |
I = 1 |
π |
b |
ρ |
a |
† |
I = 0 |
η, η’ |
h, h’ |
φ, ω |
f, f’ |
I = 0 |
ηc |
hc |
ψ • |
χc |
|
I = 0 |
ηb |
hb |
Υ ** |
χb |
Примечания:
* Некоторые комбинации запрещены: 0− −, 0+ −, 1− +, 2+ −, 3− +…
† Первый ряд образует изоспиновые триплеты: π−, π0, π+ и т. д.
† Второй ряд содержит пары частиц: φ предполагается состоянием , а ω — состоянием В других случаях точный состав неизвестен, так что используется штрих для различения двух форм.
• По историческим причинам, 1³S1 форма ψ называется J/ψ.
** Символом состояния боттониум является заглавный ипсилон Υ (в зависимости от браузера может отображаться как заглавная Y).
Нормальные спин-чётные последовательности формируются мезонами, у которых P = (−1)J. В нормальной последовательности S = 1, так что PC = +1 (то есть P = C). Это соответствует некоторым триплетным состояниям (указаны в двух последних столбцах).
Поскольку некоторые из символов могут указывать на более чем одну частицу, есть дополнительные правила:
-
В этой схеме, частицы с JP = 0− известны как псевдоскаляры, а мезоны с JP = 1− называются векторами. Для остальных частиц число J добавляется в виде нижнего индекса: a0, a1, χc1 и т. д.
-
Для большинства ψ, Υ и χ состояний обычно добавляют к обозначению спектроскопическую информацию: Υ(1S), Υ(2S). Первое число — это главное квантовое число, а буква является спектроскопическим обозначением L. Мультиплетность опускается, так как она следует из буквы, к тому же J при необходимости пишут в виде нижнего индекса: χb2(1P). Если спектроскопическая информация недоступна, то вместо нее используется масса: Υ(9460)
-
Схема обозначений не различает между «чистыми» кварковыми состояниями и состояниями глюония. Поэтому глюониевые состояния используют такую же схему обозначений.
-
Для экзотических мезонов с «запрещённым» набором квантовых чисел JPC = 0− −, 0+ −, 1− +, 2+ −, 3− +, … используют те же обозначения, что и для мезонов с идентичными числами JP, за исключением добавки нижнего индекса J. Мезоны с изоспином 0 и JPC = 1− + обозначаются как ω1. Когда квантовые числа частицы неизвестны, она обозначается как X с указанием массы в скобках.