Краткий курс математического анализа. Том 2
.pdf272 Гл. 5. Интегральное исчисление функций многих переменных
зависящий от двух параметров p и q, называется бета-функцией. Гамма-функция и бета-функция называются эйлеровыми интеграла-
ми. Разобьем интеграл (50.24) на два интеграла:
+∞ |
1 |
+∞ |
|
|
|
|
Γ(s) = |
xs−1e−x dx = xs−1e−x dx + |
|
xs−1e−x dx, |
(50.26) |
||
0 |
0 |
1 |
|
|
|
|
и заметим, что |
|
|
|
|
|
|
|
xs−1e−x xs−1 при |
x → 0, |
x |
|
. |
|
xs−1e−x = xs−1e−x/2e−x/2 = o(e−x/2) |
при |
→ ∞ |
||||
|
|
|
|
|
1
Так как интеграл xs−1 dx сходится при s > 0 и расходится при
0
+∞
s 0, а интеграл e−x/2 dx сходится, то в силу равенства (50.26)
1
формула (50.24) для определения гамма-функции Γ(s) имеет смысл только при s > 0. Иначе говоря, если s > 0, то интеграл (50.24) сходится; если же s 0, то он расходится.
Аналогично,
1
B(p, q) = xp−1(1 − x)q−1 dx =
0 |
1/2 |
1 |
|
|
= xp−1(1 − x)q−1 dx + |
xp−1(1 − x)q−1 dx, (50.27) |
|
где |
0 |
1/2 |
|
xp−1(1 − x)q−1 xp−1 |
при x → 0, |
||
|
xp−1(1 − x)q−1 (1 − x)q−1 при x → 1.
1/2
Поскольку интеграл xp−1 dx сходится при p > 0 и расходится
0
1
при p 0, а интеграл (1 − x)q−1 dx сходится при q > 0 и расходится
1/2
при q 0, то в силу равенства (50.27) формула (50.25) для определения бета-функции B(p, q) имеет смысл только при p > 0 и q > 0, т. е. при этих значениях параметров интеграл (50.25) сходится, а если хотя бы одно из условий p > 0 и q > 0 не выполняется, то интеграл (50.25) расходится.
§ 50. Несобственные интегралы, зависящие от параметра |
273 |
50.4. Интеграл Дирихле. Рассмотрим на примере интеграла
|
+∞ |
|
||
I(α) = |
|
sin αx |
dx |
(50.28) |
|
|
|||
|
|
x |
|
|
|
0 |
|
|
|
метод вычисления определенных интегралов с помощью интегралов, зависящих от параметра.
Можно показать, что первообразная для функции |
sin αx |
не выра- |
|
x |
|||
|
|
жается через элементарные функции и тем самым интеграл (50.28) нельзя вычислить с помощью формулы Ньютона–Лейбница.
Интеграл (50.28) сходится при всех значениях α. В самом деле, если α = 0, то, очевидно, I(0) = 0. Если же α = 0, то, сделав замену переменной t = αx при α > 0 и t = −αx при α < 0, получим
|
+∞ |
|
sin t |
|
|
|||
|
+ |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
dt = I(1), |
если |
α > 0, |
|
|
|
|
∞ |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I(α) = |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
0 |
|
t dt = −I(1), |
если |
α < 0. |
||
− |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интеграл же I(1) сходится (см. п. 29.6), поэтому сходится и инте-
грал I(α).
Интеграл (50.28) называют интегралом Дирихле или разрывным множителем Дирихле (поскольку этот интеграл как функция пара-
метра α, −∞ < α < +∞, имеет разрыв при α = 0).
Если формально продифференцировать по правилу Лейбница ин-
+∞
теграл (50.28), то получится расходящийся интеграл |
cos αx dx. |
0
Поэтому для вычисления интеграла I(α) рассмотрим более общий
интеграл
+∞
I(α, β) = e−βx sin αx dx. x
0
Продифференцировав по правилу Лейбница интеграл I(α, β) по параметру α, получим интеграл
+∞
e−βx cos αx dx, |
(50.29) |
0
который при любом фиксированном β > 0 равномерно сходится относительно параметра α, −∞ < α < +∞. Следовательно, к интегралу I(α, β) при β > 0 можно применить правило Лейбница дифференцирования по параметру α. Заметив, что интеграл (50.29)
§ 50. Несобственные интегралы, зависящие от параметра |
275 |
что и доказывает равномерную сходимость интеграла I(α, β) по параметру β на отрезке [0, b]. Теперь, в силу следствия теоремы 3 п. 50.2,
I(α) = I(α, 0) = |
lim I(α, β) = |
lim |
|
arctg |
|
α |
= |
π |
sign α. |
|
|
|||||||
0 |
|
|
2 |
|
|
|
||||||||||||
|
β→+ |
0 |
|
β→+ |
|
|
|
|
β |
|
|
|
|
|
|
|||
Таким образом, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
dx = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+∞ |
sin αx |
π/2, |
если |
|
α > 0, |
|
|
|||||||||||
I(α) = |
0, |
если |
|
α = 0, |
|
|
||||||||||||
x |
|
|
|
|
||||||||||||||
0 |
|
|
|
π/2, |
если |
|
α < 0. |
|
|
|||||||||
|
|
|
− |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
2 +∞ sin xt |
|
|||||
Отсюда между прочим следует, что |
sign x = |
|
|
I(x) = |
|
|
|
|
dt, |
|||||||||
π |
π |
t |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
т. е. функция sign x может быть задана не только словесным описанием, но и аналитическим выражением.
§ 51. Тригонометрические ряды Фурье |
277 |
Действительно, например,
π |
|
|
|
1 |
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos nx cos mx dx = |
|
[cos (n + m)x + cos (n − m)x] dx = |
|||||||||||||||||
2 |
|||||||||||||||||||
−π |
|
|
|
|
−π |
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
||
|
|
|
= |
sin (n + m)x |
|
|
+ sin (n − m)x |
|
= 0, n = m; |
||||||||||
π |
|
π |
|
− |
|
− |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
2(n + m) |
|
|
π |
|
2(n − m) |
|
|
π |
|
||||
2 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin 2nx |
|
|
|
|
|
|
|
|
cos nx dx = |
2 |
|
(1 + cos 2nx) dx = π + |
4n |
|
|
π |
= π, |
n = 1, 2, ... . |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−π |
|
−π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
|
|
Аналогично доказываются другие равенства (51.3). Прежде всего возникает вопрос, как найти коэффициенты триго-
нометрического ряда (51.1), если известна его сумма. Ответ на него легко дать, когда ряд (51.1) сходится равномерно на всей числовой оси.
Те о р е м а 1. Если тригонометрический ряд (51.1) равномерно сходится на всей числовой оси и f — его сумма, т. е.
∞
|
|
|
f (x) = a0 + |
an cos nx + bn sin nx, |
(51.4) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n=1 |
|
|
|
|
|
|
то |
a0 |
= |
|
1 |
|
π |
f (x) dx, |
an = |
1 |
|
π |
f (x) cos nx dx, |
|
||
|
|
2π |
|
|
π |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
−π |
π |
|
|
|
|
−π |
(51.5) |
|||
|
|
bn = |
1 |
f (x) sin nx dx, |
|
n = 1, 2, ... |
|
||||||||
|
|
|
π |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−π
Поскольку ряд, стоящий в правой части равенства (51.4), равномерно сходится, то его можно почленно интегрировать (теорема 8 из п. 31.4) на отрезке [−π, π]. Поэтому, проинтегрировав обе части равенства (51.4), будем иметь
π |
π |
∞ |
|
|
|
|
||
− |
|
− |
π a0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
π f (x) dx = |
|
+ n=1 an cos nx + bn sin nx dx = |
|||||
|
|
|
|
π |
∞ |
|
π |
π |
|
|
|
= a0 |
dx + |
an cos nx dx + bn |
sin nx dx = 2πa0. |
||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
−π |
n=1 |
−π |
−π |
|
|
|
|
|
|
|
Отсюда сразу следует первая формула (51.5).
Если обе части равенства (51.4) умножить на cos mx или на sin mx, m N, то, поскольку эти функции ограничены на числовой оси, в правой части будут снова стоять ряды, равномерно сходящиеся
278 |
Гл. 6. Гармонический анализ |
на всей числовой оси (см. замечание 3 в п. 31.2). Для доказательства оставшихся формул (51.5) достаточно проинтегрировать обе части каждого из получившихся равенств и воспользоваться формулами (51.3). Например,
π
f (x) cos mx dx =
−π |
π |
|
|
∞ |
|
|
|
|
= |
|
π a0 cos mx + n=1 an cos nx cos mx + bn sin nx cos mx dx = |
||||||
|
− |
|
|
π |
|
∞ |
π |
|
|
|
= a0 |
|
cos mx dx + |
an cos nx cos mx dx + |
|||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
−π |
|
n=1 |
|
|
|
|
|
|
|
−π |
π |
||
|
|
|
|
|
|
|
+ bn |
sin nx cos mx dx = πam. |
|
|
|
|
|
|
|
|
(51.3) |
|
|
|
|
|
|
|
|
−π |
Отсюда am = |
1 |
π |
ϕ(x) cos mx dx. |
|
||||
π |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
−π
З а м е ч а н и е 1. Напомним (см. п. 29.5), что функция f называется абсолютно интегрируемой на некотором конечном или бесконечном промежутке с концами a и b, −∞ a < b +∞, если существует конечное число точек xj , j = 0, 1, ..., k, расширенной числовой прямой R таких, что:
1)a = x0 < x1 < ... < xj < ... < xk = b;
2)функция f интегрируема по Риману на любом отрезке [ξ, η]
(xj−1, xj ), j = 1, 2, ..., k;
|
xj |
|
|
|
|
3) интегралы |
f (x) dx абсолютно сходятся, |
j = 1, 2, ..., k. |
|||
|
xj−1 |
|
|
|
|
При выполнении этих условий |
|
|
|
||
|
b |
k |
xj |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
def |
|
|
f (x) dx. |
(51.6) |
|
f (x) dx = |
|
|||
|
a |
j=1 x |
|
|
|
|
|
|
j−1 |
|
|
Всякое множество {x0, x1, ..., xk} указанных точек называется правильным разбиением на интервалы (xj−1, xj ) промежутка интегриро-
вания абсолютно интегрируемой функции f. Отметим, что интеграл (51.6) не зависит от выбора правильного разбиения промежутка интегрирования.
З а м е ч а н и е 2. Если функция f абсолютно интегрируема на отрезке [−π, π], то из неравенств |f (x) cos nx| |f (x)|, |f (x) sin nx|
§ 51. Тригонометрические ряды Фурье |
279 |
|
|f (x)| следует, что интегралы |
|
|
π |
π |
|
f (x) cos nx dx, |
f (x) sin nx dx, n = 1, 2, ..., |
|
−π |
−π |
|
также абсолютно (см. замечание из п. 29.5), а следовательно, и просто сходятся. Таким образом, формулы (51.5) имеют смысл для любой абсолютно интегрируемой на отрезке [−π, π] функции.
О п р е д е л е н и е 1. Если функция f абсолютно интегрируема на
отрезке [−π, π], то тригонометрический ряд (51.1), коэффициенты которого заданы формулами (51.5), называется тригонометрическим рядом Фурье (или, короче, рядом Фурье) функции f , его коэффициенты (51.5) — коэффициентами Фурье функции f (по тригонометри-
ческой системе функций (51.2)), а частичные суммы порядка n ряда Фурье — суммами Фурье порядка n функции f.
Если ряд (51.1) является рядом Фурье функции f , то пишут
∞
f a0 + an cos nx + bn sin nx.
n=1
Используя введенные термины, теорему 1 можно перефразировать следующим образом.
Т е о р е м а 1. Равномерно сходящийся тригонометрический ряд является рядом Фурье своей суммы.
За м е ч а н и е 3. Если у интегрируемой (в собственном или не собственном смысле) функции изменить ее значения на конечном множестве точек, то она останется интегрируемой, и значение инте-
грала от нее по указанному промежутку не изменится. Поэтому две абсолютно интегрируемые на отрезке [−π, π] функции, отличающиеся друг от друга лишь на конечном множестве точек, имеют одинаковые ряды Фурье.
За м е ч а н и е 4. Напомним еще, что число T > 0 называется периодом функции f , если для любого числа x, принадлежащего области определения X R функции f , числа x + T и x − T также принад-
лежат X и для всякого x X выполняется условие f (x + T ) = f (x). Функция, имеющая период T , называется T -периодической.
Если функция f определена, например, на отрезке [−π, π], то при f (−π) = f (π) ее нельзя продолжить на всю числовую ось так, чтобы получилась 2π-периодическая функция, а ее сужение на полуинтервале [−π, π) можно продолжить указанным образом: следует положить
def |
[ π, π), |
k = 0, 1, 2, |
f (x + 2πk) = f (x), x |
||
|
− |
± ± ... |
Функция f , очевидно, 2π-периодическая и на отрезке [−π, π] отличается от функции f , быть может, только в одной точке x = π.