Лекция 14

Раздел 10. Конвективный теплообмен (кто) Конвективный теплообмен (теплоотдача) Основной закон конвективного теплообмена

Обычно жидкие и газообразные теплоносители нагреваются или охлаждаются при соприкосновении с поверхностями твердых тел. Например, дымовые газы в печах отдают теплоту нагреваемым заготовкам, а в паровых котлах – трубам, внутри которых греется или кипит вода; воздух в комнате греется от горячих приборов отопления и т.д. Процесс теплообмена между поверхностью твердого тела и жидкостью называется теплопередачей, а поверхность тела, через которую переносится теплота, - поверхностью теплообмена или теплоотдающей поверхностью.

Согласно закону Ньютона и Рихмана тепловой поток в процессе теплоотдачи пропорционален площади поверхности теплообмена F и разности температур поверхности t_c и жидкости t_ж:

Q=Ft_c-t_ж

В процессе теплоотдачи независимо от направления теплового потока Q (от стенки к жидкости или наоборот) значение его можно считать положительным, поэтому разность t_c-t_ж берут по абсолютной величине.

Коэффициент пропорциональности  называется коэффициентом теплоотдачи; его единица измерения Вт/(м²К). Он характеризует интенсивность процесса теплоотдачи. Численное значение его равно тепловому потоку от единичной поверхности теплообмена при разности температур поверхности и жидкости в 1 К.

Коэффициент теплоотдачи обычно определяют экспериментально, измеряя тепловой поток Q и разность температур t= t_c-t_ж в процессе теплоотдачи от поверхности известной площади F. Затем по формуле Q=Ft_c-t_ж рассчитывают . При проектировании аппаратов (проведении тепловых расчетов) по этой формуле определяют одно из значений Q, F или t. При этом  находят по результатам обобщения ранее проведенных экспериментов.

Коэффициент теплоотдачи  зависит от физических свойств жидкости и характера ее движения. Различают естественное и вынужденное движение (конвекцию) жидкости. Вынужденное движение создается внешним источником (насосом, вентилятором, ветром). Естественная конвекция возникает за счет теплового расширения жидкости, нагретой около теплоотдающей поверхности в самом процессе теплообмена. Она будет тем сильнее, чем больше разность температур t= t_c-t_ж и температурный коэффициент объемного расширения:

где =1/ - удельный объем жидкости.

Для газов, которые в большинстве случаев приближенно можно считать идеальными, коэффициент объемного расширения можно получить, воспользовавшись уравнением Клапейрона:

=1/Т

температурный коэффициент объемного расширения капельных жидкостей значительно меньше, чем газов. В небольшом диапазоне изменения температур, а значит, и удельных объемов производную в уравнении можно заменить отношением конечных разностей параметров холодной (с индексом «ж») и прогретой (без индексов) жидкости:

разность плотностей _ж-=_ж(t-t_ж) приводит к тому, что на любой единичной объем прогретой жидкости будет действовать подъемная сила F_п, равная алгебраической сумме выталкивающей архимедовой силы А=-_жg и силы тяжести G=g:

F_п=A+G=-g(_ж-)=-_ж(t-t_ж).