Релаксационные колебания в цепи с неоновой лампой.
Лабораторная работа № 129.
Тлеющий разряд в неоновой лампе
Неоновая лампа представляет собой стеклянный баллон, в который впаяно 2 электрода; лампа заполнена неоном под давлением порядка 1 мм рт. ст. При таком давлении газ в лампе может проводить ток при сравнительно невысоких напряжениях между электродами за счет так называемого тлеющего разряда. Причиной возникновения разряда являются свободные электроны, всегда имеющиеся в газе в ничтожном количестве благодаря случайным источникам ионизации (в дальнейшем, после начала разряда, большую роль играют также электроны, выбиваемые положительными ионами из катода).
Двигаясь в электрическом поле, электроны приобретают энергию, средняя величина которой определяется условиями равновесия между энергией, приобретаемой на длине свободного пробега под действием поля, и энергией, теряемой при упругом соударении с молекулами газа1. В то же время небольшое количество наиболее быстрых электронов может иметь энергию, достаточную для ионизации молекул газа. Благодаря этому возникают новые свободные электроны, часть которых, в свою очередь, может приобрести энергию, достаточную для ионизации. С другой стороны, происходит непрерывная убыль числа свободных электронов за счет рекомбинации и диффузии к аноду и к стенкам баллона. С ростом напряженности поля средняя энергия электронов растет и соответственно растет вероятность ионизации.
При каком-то определенном напряжении эта вероятность настолько возрастает, что каждый электрон успевает до своего ухода из зоны разряда (за счет рекомбинации или диффузии) создать в среднем больше одного нового свободного электрона. Тогда начинается лавинный процесс возрастания числа свободных электронов и ионов (процесс типа цепной реакции) —зажигается разряд. В течение очень короткого времени (порядка нескольких микросекунд) устанавливается равновесное распределение потенциала: значительное падение потенциала в несветящейся области вблизи катода, где электроны, выбитые из катода, набирают достаточную для ионизации энергию, и почти постоянный потенциал в светящейся плазме, занимающей всю остальную область вплоть до анода2. При дальнейшем повышении разности потенциалов ток растет, но уже не очень значительно. При понижении напряжения ниже напряжения зажигания ток уменьшается, но разряд не гаснет, так как, благодаря наличию большого числа свободных электронов и ионов, в зоне разряда поддерживается распределение потенциала, обеспечивающее более высокую вероятность ионизации (напряженность поля в узкой прикатодной области весьма высока—гораздо выше, чем во всем пространстве между катодом и анодом до зажигания).
Заряд гаснет лишь при напряжении, лежащем заметно ниже напряжения зажигания, когда среднее число новых свободных электронов, создаваемых каждым электроном за время его жизни в зоне разряда, становится меньше единицы. После этого за время порядка миллисекунды происходит полная деионизация газа — все ионы рекомбинируют или уводятся на электроды.
Релаксационные автоколебания
Непосредственно после включения схемы напряжение на конденсаторе равно нулю—лампа не горит. Затем конденсатор начинает постепенно заряжаться через сопротивление R; напряжение на конденсаторе растет со временем по закону (см. Приложение)
. (1)
Когда напряжение на конденсаторе становится равным напряжению зажигания лампы , лампа вспыхивает, и конденсатор начинает разряжаться через нее. Поскольку сопротивление горящей лампы невелико, разряд конденсатора будет происходить очень быстро, и через весьма малое время напряжение упадет до значения —лампа погаснет. Далее вновь начинается процесс заряда конденсатора, и т. д. Возникают периодические колебания, которые называются
релаксационными, так как форма кривой изменения напряжения определяется релаксационными процессами заряда и разряда конденсатора.
Кривая изменения напряжения на конденсаторе показана на рис. 2. Время нарастания напряжения от до легко найти, подставляя в (1) значения при ; при . Получаем
(2),
и если то эта же формула определяет и период колебаний Т (с относительной ошибкой порядка , где r— сопротивление лампы в момент погасания).
Для получения релаксационных колебаний можно воспользоваться также схемой рис. 3. В этой схеме лампа вспыхивает в момент включения, и конденсатор сразу же заряжается до напряжения , а затем медленно разряжается через сопротивление R до новой вспышки лампы. Нарисуйте самостоятельно кривую изменения напряжения на конденсаторе для этого случая. Период колебания и в этом случае определяется формулой (2).
Очевидно, что схема позволяет измерять сопротивление утечки конденсаторов. Однако слишком большие сопротивления измерять все же нельзя, так как сама лампа также имеет утечку.