- •М инистерство образования российской федерации
- •Глава 1. Введение в электронную теорию твердого тела 5
- •Глава 2. Теория и практика эмиссионных процессов. 21
- •Глава 3. Электронно-вакуумные приборы с электростатическими полями 69
- •Глава 4. Теория и практика фокусировки и управления электронными пучками в электромагнитных полях 95
- •Глава 5. Электронно-лучевые приборы 133
- •Глава 6. Газоразрядная и плазменная электроника 158
- •Глава 1.
- •1.1.Энергия связи в твердом теле.
- •2.1. Металлическое состояние.
- •3.1. Состояние электрона в кристаллической решетке
- •4.1.Статистика электронов в кристаллической решетке металла.
- •5.1.Энергия Ферми.
- •6.1. Плотность электронных состояний.
- •7.1. Особенности зонной структуры ионных и ковалентных кристаллов.
- •8.1.Особенности положения уровня Ферми в полупроводниках.
- •Глава 2.
- •1.2. Работа выхода электрона из твердых тел.
- •2.2. Термоэлектронная эмиссия
- •1.3. Термоэлектронные катоды.
- •1.1.3. Металлические катоды.
- •2.1.3. Пленочные катоды
- •3.1.3. Оксидные катоды.
- •4.1.3. Способы нагрева катодов.
- •4.2. Закон Лэнгмюра-Богуславского.
- •4.2. Эффект Шоттки.
- •6.2. Автоэлектронная эмиссия.
- •6.2. Взрывная эмиссия.
- •8.2 Автоэмиссионные катоды.
- •7.2. Вторичная электронная эмиссия
- •8.2. Фотоэлектронная эмиссия.
- •10.2 Фотокатоды.
- •1.10.2. Фотокатоды для видимой области спектра.
- •2.10.2 Фотокатоды для ультрафиолетовой области.
- •3.10.2. Фотокатоды для инфракрасной области.
- •11.2 Аноды электронно-вакуумных приборов.
- •12.2 Управление электронным потоком
- •Глава 3.
- •1.3.Рентгеновские трубки.
- •Длина волны характеристических линий и потенциал возбуждения к-серии ряда элементов.
- •1.1.3 Области применения и конструктивные
- •2.1.3. Двухэлектродные трубки для просвечивания.
- •3.1.3. Импульсные рентгеновские трубки.
- •4.1.3. Трубки для диагностики биологических объектов.
- •5.1.3. Трубки для рентгенотерапии.
- •6.1.3. Рентгеновские трубки для радиационной химии
- •7.1.3. Рентгеноструктурный анализ.
- •8.1.3. Рентгеноспектральный анализ
- •9.1.3. Бескристальные спектрометры
- •2.3. Электронно-ионный микроскоп.
- •3.3. Фотоэлектронный умножитель.
- •Глава 4
- •1.4.Силы, действующие на заряженную частицу в электромагнитном поле. Уравнения движения.
- •2.4. Аналогия между движением заряженных частиц в электростатическом поле и распространением световых лучей в прозрачной среде.
- •3.4. Центрированные электронно-оптические системы.
- •4.4. Фокусировка электронных пучков в аксиально-симметричных
- •1.4.4. Катодная линза.
- •2.4.4. Электронные пушки.
- •3.4.4. Автоэмиссионные пушки.
- •4.4.4. Электронный прожектор.
- •5.4.4. Электростатические системы управления электронным лучом.
- •6.4.4. Анализатор скорости заряженных частиц.
- •7.4.4. Осциллографическая трубка.
- •5.4. Фокусировка и управление потоком заряженных частиц в постоянных магнитных полях.
- •1.5.4. Конструкции магнитных линз.
- •2.5. 4. Дефекты электронно-оптических линз.
- •3.5.4. Отклонение заряженных частиц магнитным полем.
- •Глава 5
- •1.5. Кинескопы.
- •2.5 Электронно-оптический преобразователь.
- •3.5. Электронные микроскопы.
- •1.3.5. Принцип работы электронных микроскопов.
- •2.3.5. Просвечивающие электронные микроскопы.
- •3.3.5. Рентгеновские микроанализаторы.
- •4.3.5. Растровые электронные микроскопы.
- •Глава 6.
- •1.6. Слабоионизированные газы.
- •2.6. Ионизация газа, находящегося в термодинамическом равновесии.
- •3.6. Диффузионный ток.
- •4.6. Проводимость
- •5.6. Ударная ионизация
- •6.6. Вольтамперная характеристики газового разряда.
- •1.6.6. Несамостоятельный газовый разряд.
- •2.6.6. Самостоятельный газовый разряд.
- •7.6. Газоразрядные приборы с холодным катодом
- •1.7.6. Дуговые разрядники.
- •2.7.6. Газоразрядные источники света.
- •3.7.6. Лампы тлеющего свечения (лтс).
- •4.7.6. Стабилитрон тлеющего разряда.
- •5.7.6. Многоэлектродные газоразрядные приборы тлеющего разряда.
- •6.7.6. Тиратрон тлеющего разряда.
- •7.7.6. Тиратроны дугового разряда.
- •8.6. Дисплеи с плазменной панелью.
- •1.8.6.Структура ячейки
3.3.5. Рентгеновские микроанализаторы.
Рентгеновские микроанализаторы (МАР) появились вместе с электронными микроскопами. Их назначение локальный химический анализ. Схема конструкции рентгеновского микроанализатора представлена на рис. 10.5.
Источником электронов является стандартная трехэлектродная пушка. Ускоренные полем электроны проходят через отверстие в анодной пластине, находящейся под потенциалом земли. С помощью электромагнитных линз электронный пучок фокусируют в узкий зонд на поверхности исследуемого образца. Весь путь от катода до поверхности образца электроны проходят в высоком вакууме, который необходим для того, чтобы избежать рассеяния электронов и окисления раскаленной вольфрамовой нити накала. Эффективный диаметр источника электронов - около 100 мкм. Электронно-оптическая система формирует уменьшенное изображение источника (кроссовер) на поверхности образца.
При этом уменьшение в несколько сотен раз обычно получают с помощью двухлинзовой системы. Величина тока при заданном диаметре зонда зависит от эффективности системы его формирования. Для микроанализаторов типичны токи от 1 до 100 нА при диаметре зонда 0,2-1 мкм. Решающее значение имеет конструкция последней (объектной) электронной линзы. Данная линза работает тем эффективнее, чем ближе она расположена к поверхности образца. Однако на практике приходится идти на компромисс между этим требованием и необходимостью обеспечить наилучшие условия для проведения микроанализа по следующим причинам.
Р ис. 10.5. Принципиальная схема устройства микрорентгеноспектрального анализатора.
Назначение прибора – локальный химический анализ отдельных структурных составляющих исследуемого образца. Выбор участка для анализа проводят с помощью оптического микроскопа, а, следовательно, возникает необходимость размещения вблизи поверхности образца визуальной оптики. Непосредственно химический анализ основан на спектральном анализе характеристического рентгеновского излучения испускаемого с анализируемого участка образца, а это требует обеспечения условий для выхода рентгеновского пучка в спектрометр.
Спектральный состав рентгеновского излучения обычно анализируют с помощью «брегговского спектрометра» с кристаллом, который используется в качестве монохроматора, выделяющего одновременно одну длину волны в спектре. Длина волны является функцией угла падения рентгеновских лучей на кристалл, который изогнут таким образом, что угол, стягиваемый кристаллом из точечного источника, остается постоянным. Из геометрических условий фокусировки следует, что детектор излучения, в качестве которого используют пропорциональный счетчик, должен находится на таком же расстоянии от кристалла как и кристалл от источника рентгеновского излучения. При изменении угла падения, связанного с изменением длины волны падающего рентгеновского излучения, оба эти расстояния должны изменяться одновременно. Это налагает весьма жесткие требования на точность и воспроизводимость перемещения кристалла и счетчика. В связи с этим в большинстве случаев на микроанализаторах устанавливают несколько спектрометров, с помощью которых можно анализировать одновременно соответствующее число элементов. Все детали спектрометров размещены в вакуумном объеме, чтобы избежать поглощения рентгеновских лучей в воздухе. Каждый спектрометр снабжен механизмом, с помощью которого изменяют угол падения лучей на кристалл, а, следовательно, и длину волны, без нарушения вакуума в рабочем объёме спектрометра. В некоторых конструкциях предусмотрена возможность автоматической настройки кристалла на заданный угол Брэгга и перемещения кристалла и счетчика от специального привода. С каждым спектрометром связан свой канал регистрации, который обеспечивает усиление и счет импульсов снимаемых с детектора квантов.
В настоящее время параметры твердотельных рентгеновских детекторов удалось улучшить в такой степени, что они стали дополнять, а в ряде случаев заменять собой обычные дифракционные спектрометры с кристаллами. Такого рода «бездисперсионные» детекторы позволяют одновременно регистрировать весь спектр излучения, причем разделение импульсов по энергиям производится с помощью обычных амплитудных анализаторов. Новая техника обладает целым рядом преимуществ, хотя разрешающая способность твердотельных детекторов в области энергий, интересующих аналитиков, хуже, чем у обычных спектрометров с кристаллами.