34.Значения трёх слагаемых входящих в ур. Бернулли. Геометрич. Интерпретация ур-ия для элементарной струйки идеальной жид-ти.

1) Координата z наз. отметкой: z представляет собой возвышение рассматриваемого живого сечения струйки над горизонтальной плоскостью ОО, котор. наз плоскостью сравнения. 2) Член представляет собой пьезометрическую высоту, отвечающую гидродинамическому давлению р в точке. Можно сказать, что явл. высотой столба жид-ти в пьезометре, приключенном к живому сечению струйки. 3) Член u²/2 наз. скоростным напором. Размерность этого слагаемого, так же как и размерность двух других слагаемых, линейная. [u²/2 ]=[L²]/[t²]: [L]/[t²]=[L], где L-символ длины; t-символ времени. Известно, что величина u²/2 предст. собой высоту, с которой в пустоте должно свободно упасть тело, чтобы приобрести скорость u. Величина u²/2 м.б. измерена при помощи трубки Пито, у котор. нижний конец загнут так, чтобы скорость u была направлена во входное отверстие трубки.

Г оризонт воды в трубке П₂ устанавливается выше горизонта воды в трубке П₁ на величину h_u= u²/2 . Измерив величину h_u, находим скорость u в рассматриваемой точке: u= или u=φ , где φ-поправочный коэф-т, который находится для данной трубки Пито путём ее тарирования.

Г еометрич. интерпретация:

1)линия Р-Р, проходящая по точкам b и, следовательно, возвышающаяся на величину над осью струйки, наз. пьезометрической линией. Можно сказать,что эта линия проходит по горизонтам жид-ти в пьезометрах П_i. 2) Линия Е-Е, проходящая по точкам с и, следовательно, возвышающаяся над линией Р-Р на величину скоростного напора, наз. напорной линией. Эта линия проходит по горизонтам жид-ти в трубках Пито П₂, установленных вдоль оси струйки. 3)Пьезометрическим уклоном J^’ струйки в данном её сечении наз. элементарное падение пьезометрич. линии Р-Р, отнесённое к соответствующей элементарной длине (ds) струйки: J^’= - . 4)Полный напор Н’_e представляет собой сумму трёх членов: Н’_e=z+ + u²/2

35.Гидравлическое уравнение кинетической энергии, уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости. Реальная вязкая жидкость характеризуется наличием сил трения кот. возникают при её движении. Силы трения в потоке жидкости играют двоякую роль:

1.Благодаря силе трения часть мех энергии переходит в тепло, что способствует уменьшению мех энергии вдоль струйки.

2.наличие силы между отдельными струйками создающие такие условия при кот. мех. энергия 1-й струйки переходит 2-й струйке, т.е. диффузия мех. энергии.

Учитывая всё сказанное понимаем что мех. энергия элементарной струйки реальной жидкости вдоль течения изменяется H_e1=H_e2+∆h_f+∆h_диф, где ∆h_fпотеря энергии на трение – потеря полного напора, ∆h_диф - диффузионные потери. Для некоторых струек ∆h_диф=0 следовательно, уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости будет записываться так z₁+ +υ²₁/2g= z₂+ +υ²₂/2g+∆h_f.

36.Энергетическая интерпретация ур. Бернулли. Распределение давления в живых сечениях потока. Рассмотрим три слагаемых, составляющих полный напор, с энергетической точки зрения. Первые два слагаемых представляют собой потенциальный напор: H=z + . Третье слагаемое u²/2 – скоростной напор- представл. собой удельную кинетич. энергию. (КЭ)=Mu²/2. Удельная кинетич. энергия: (УКЭ)=(КЭ)/вес=(КЭ)/Mg= Mu²/2 Mg= u²/2g. Энергетическое выражение полного напора м ожно представить в виде: Н’_e=z+ + u²/2 =УЭ полная.

Рассмотрим случай установившегося движ. и здесь действуют только силы тяжести: