
- •1. Напряженность электростатического поля. Принцип суперпозиции.
- •4.Диполь в электрическом поле. Электрический момент диполя.
- •5.Проводники в электрическом поле. Электроемкость. Конденсаторы.
- •8. Постоянный электрический ток. Вектор плотности тока. Законы Ома и Джоуля ленцза в дифференциальной форме.
- •Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме. Расчитаем работу по перемещению заряда из точки в в точку с :
- •9. Магнитное поле в вакууме. Магнитное взаимодействие токов. Сила Ампера. Магнитная индукция.
- •10. Закон Био-Савара-Лапласса в дифференциальной форме. Расчёт магнитного поля в центре кругового тока и на оси кругового тока.
- •11.Расчёт магнитного поля, созданным бесконечно длинным проводником с током и конечным отрезком прямого проводника с током.
- •12. Теорема о циркуляции вектора напряжённости и индукции магнитного поля. Вихревой характер магнитного поля. Магнитное поле соленоида.
- •13. Магнитное поле движущегося заряда. Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца.
- •15.Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея и правило Ленца. Явление самоиндукции и взаимной индукции.
- •17.Энергия магнитного поля. Собственная энергия тока.
- •1 8.Электромагнитные колебания. Свободные незатухающие колебания. Дифференциальное уравнение и его решение. Период и частота колебаний.
- •Частота колебаний - количественная характеристика периодического колебательного процесса, равная числу полных колебаний, совершаемых в единицу времени.
- •19.Затухающие электромагнитные колебания. Дифференциальное уравнение и его решение. Логарифмический декремент затухания. Апериодический разряд конденсатора.
- •20. Вынужденные колебания. Дифференциальное уравнение и его решение. Метод векторных диаграмм. Явление резонанса.
- •21.Магнитное поле в веществе. Магнетики. Диа- , пара- и ферромагнетики. Относительная магнитная проницаемость вещества.
- •22. Основные положения теории Максвелла. Ток смещения. Закон полного тока.
- •23. Теория Максвелла. Система уравнений Максвелла в интегральной и дифференциальной форме.
- •25. Волновое уравнение плоской электромагнитной волны в вакууме и в веществе.
- •26.Свойства электромагнитных волн. Скорость электромагнитной волны в вакуме и в веществе.
- •27. Энергия, переносимая электромагнитной волной. Вектор Пойтинга.
- •28. Явление интерференции. Условия наблюдения интерференционной картины. Понятие когерентности.
- •29. Оптическая длина пути, оптическая разность хода двух лучей.
- •30. Условие максимумов и минимумов интенсивности света при интерференции волн от двух точечных источников света.
- •31. Расчёт интерференционной картины в случае двух точечных источников света.
- •32. Интерференция в тонкой плёнке.
- •33. Явление дифракции света.
- •34. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •41. Естественный и поляризованный свет. Линейно-поляризованный свет. Эллиптическая и циркулярная поляризация. Поляризаторы.
- •42. Поляризация света при отражении и преломлении света на границе двух диэлектриков. Закон Брюстера.
- •43: Закон Малюса.
- •44: Двойное лучепреломление. Свойства обыкновенного и необыкновенного лучей.
8. Постоянный электрический ток. Вектор плотности тока. Законы Ома и Джоуля ленцза в дифференциальной форме.
Электрическим током называют упорядоченное движение заряженных частиц или заряженных макроскопических тел. Различают два вида электрических токов – токи проводимости и конвекционные токи.
Током проводимости
называют упорядоченное движение в
веществе или вакууме свободных заряженных
частиц – электронов проводимости (в
металлах), положительных и отрицательных
ионов (в электролитах), электронов и
положительных ионов (в газах), электронов
проводимости и дырок (в полупроводниках),
пучков электронов (в вакууме). Этот ток
обусловлен тем, что в проводнике под
действием приложенного электрического
поля напряженностью
происходит
перемещение свободных электрических
зарядов (рис. 2.1, а).
Плотностью
тока
называют
векторную физическую величину, совпадающую
с направлением тока в рассматриваемой
точке и численно равную отношению силы
тока dI, проходящего через элементарную
поверхность, перпендикулярной направлению
тока, к площади этой поверхности:
(2.2)
Единица плотности тока – ампер на
квадратный метр (А/м2).
Плотность постоянного электрического
тока одинакова по всему поперечному
сечению однородного проводника. Поэтому
для постоянного тока в однородном
проводнике с площадью поперечного
сечения S сила тока равна
Закон Ома в дифференциальной форме
Если
то
– закон Ома в дифференциальной форме.
-закон Ома в обычной форме.
Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме. Расчитаем работу по перемещению заряда из точки в в точку с :
Удельная мощность тока.
показывает
какое кол – во теплоты выделяется за
единицу времени – закон в дифф. Форме.
– закон в обычной форме.
9. Магнитное поле в вакууме. Магнитное взаимодействие токов. Сила Ампера. Магнитная индукция.
Магнитное поле в вакууме.
Магнитное поле называется компонентой электромагнитного поля, которая создаётся движущимися зарядами и действует на движущиеся заряды.
Магнитное поле – это физический объект – переносчик магнитного взаимодействия.
Со стороны магнитного поля на проводники с током действует сила Ампера.
– сила Ампера действующая на проводник
с током.
Если
l=r=1m ,
,
то F=2*10^-7 H. На этом основано определение
единицы силы тока.
10. Закон Био-Савара-Лапласса в дифференциальной форме. Расчёт магнитного поля в центре кругового тока и на оси кругового тока.
Магнитная индукция создаётся элементом Idl и определяется законом Био-Савара-Лапласа.
- Закон б-с-л.
Магнитное поле, силовое поле, действующее на движущиеся электрические заряды и на тела, обладающие магнитным моментом, независимо от состояния их движения. М. п. характеризуется вектором магнитной индукции В, который определяет: силу, действующую в данной точке поля на движущийся электрический заряд
Расчет магнитного поля в центре кругового тока и на оси кругового тока:
расчет магнитного поля в центре кругового витка с током. Этот расчет приводит к формуле
где R – радиус кругового проводника.
Для определения направления вектора
также можно использовать правило
буравчика, только теперь его рукоятку
нужно вращать в направлении кругового
тока, а поступательное перемещение
буравчика укажет направление вектора
магнитной индукции.
Расчет магнитного поля на оси кругового тока: